高超声速飞行器助推段弹道快速计算方法

为提高机动发射高超声速飞行器助推段弹道计算速度和精度,提出一种联合BP神经网络和Levenberg-Marquardt(L-M)算法实现弹道精确快速计算的方法。首先综合考虑各项约束条件设计了助推段飞行程序和弹道优化模型;其次采用BP神经网络方法推导了发射点及终端入轨点状态量与弹道参数的映射关系;最后建立了基于BP神经网络和L-M算法的联合数值寻优计算模型,并采用联合算法对高超声速飞行器助推段弹道进行优化计算。仿真结果表明,基于BP神经网络和L-M方法的联合算法能够快速和高精度地完成机动条件下的高超声速飞行器助推段弹道计算,其终端高度、速度和弹道倾角的入轨精度可分别达到2 m、0.1 m/s、0.01°,并且弹道计算耗时在3 s以内。     

双四唑胺和钐构筑的含单核结构的配合物的水热合成和晶体结构

以双四唑胺(H2BTA)、氯化钐为原料,通过水热法合成了一个双四唑胺合钐配合物[Sm2(BTA)3.(H2O)10].5H2O(H2BTA=双四唑胺)。X-射线单晶衍射表征了这个配合物属于三斜晶系,P1空间群。在配合物中,两种不同的Sm3+离子与双四唑胺的2个螯合N原子和水分子配位形成2种八配位的四方反棱柱结构的单核配合物单元。在2种单核配合物单元和结晶水分子之间,存在着O-H…N,O-H…O和N-H…N 3种不同的氢键,形成三维超分子结构。     

固相微萃取气相色谱法(SPME-GC)测定水体中邻苯二甲酸酯

选用85μm PA纤维,考证了萃取温度、萃取时间、搅拌、离子强度及解析时间等影响因素,最后确立了65℃萃取温度、60min萃取时间、稳定的磁力搅拌、5min解析时间、用带电子捕获检测器的毛细管气相色谱（CGC—ECD）分离测定、外标标准曲线法定量分析水体中邻苯二甲酸酯（PAEs）的方法。该方法具有较好的精密度（RSD≤16％）和较低的检出限（DLDBP=0．003μg/L,DLDEDEHP=0．05μg/L）,水样加标回收率在70％～130％之间。用该法测定了长江水样、太湖水样、自来水及蒸馏水的PAEs含量,DBP在0．1～0．4μg/L,DEHP在0．2～1．2μg/L,DMP、DEP、DOP均未检测到。     

低动量末态粒子的模拟和探测对[I]^＊重子谱研究的影响

北京正负电子对撞机上的BES实验为系统地进行重子谱研究提供了一个很好的舞台，由于很多待研究的衰变道末态为多个小动量的粒子，给探测和分析带来困难．本工作以通过衰变道J／ψ→[I]^*∧K^-研究激发态为例，比较了不同模型的蒙特卡罗模拟，并结合实验数据，分析了该类型重子谱研究的探测限及产生子和探测器模拟对结果的影响。     

发光细菌传感器在纳米氧化物紫外屏蔽性能评估分析中的应用研究

本文发现发光细菌在紫外光照射下能够被杀死，其荧光强度相应地发生降低，而在纳米氧化物的保护下，细菌荧光强度的降低得到了抑制，因此发光细菌可以被用来分析和评价纳米氧化物的紫外屏蔽性能。青海弧菌Q67是发光细菌的一种，本文研究了不同浓度及不同种类的纳米氧化物对本发光细菌在分别受到UVA、UVB、UVC紫外光照射下的发光强度的影响，根据细菌发光强度降低的相对值建立了一种分析和评价纳米氧化物的紫外屏蔽性能的方法。该方法可以对纳米氧化物在UVA、UVB、UVC区的紫外屏蔽性能进行评价，同时也为化妆品等行业提供了一种对防晒剂紫外屏蔽性能评估的有效方法。     

煤大分子结构的电子自旋共振谱表征

应用ＥＳＲ技术对一变质系列煤的自由基特性进行了实验研究，探讨了煤中自由基的起源、性质和数量的变化，并将其与煤的大分子结构相关联。结果表明，煤自由基特性在煤化过程中的规律性较好。     

变压吸附技术的应用研究进展1

变压吸附(PSA)技术是近几十年来在工业上新崛起的气体分离技术,是物理化学渗流理论在工业上的具体应用。自上世纪70年代以来,变压吸附技术因其优势明显,在化工分离中占有重要地位,受到关注和发展。文章简要综述了变压吸附技术的发展里程、理论基础及其研究进展、分离过程的计算机模拟和在国内外工业领域中的应用情况,并对其应用前景进行了展望。     

次Bjerknes力作用下气泡的体积振动和散射声场

利用Lagrange方程得到了次Bjerknes力作用下气泡的体积振动方程,并探讨了次Bjerknes力作用下不同参数对气泡体积振动振幅和振动初相位的影响,研究了振动初相位差为π和0的气泡对在液体中形成的散射声场特征.结果表明:次Bjerknes作用力下,相邻气泡半径、气泡间距、多方指数均能影响气泡的体积振动振幅,气泡对的均衡半径、气泡间距和驱动频率则对气泡振动初相位产生明显影响;相距很近、相位相差为π的两个气泡的散射声压与气泡体积振动振幅、气泡间距、驱动频率和振动初相位有关,随声场距离成反比减小,与声场位置有关,其平均散射声功率是单个孤立气泡的1/6(kd_(12))~2半径相同、相距很近、相位相同的两个6气泡的散射声压与气泡振动初相位、体积振动振幅、气泡间距、驱动频率有关,随声场距离成反比减小,其平均散射声功率是单个孤立气泡的4倍.