缓慢退磁的超导圆盘中的俘获场

本文提出了一个系统的理论框架计算通过场冷过程磁化的超导圆盘中的俘获场和温度分布.此计算基于电流运动方程,考虑到电流密度是温度和磁场的函数,考虑到在正常区和超导区由磁通运动产生的热耗散.计算结果和最近不同研究组的实验结果一致.     

Bi-2223/Ag带材超导芯中网状弱超导区的磁光图像研究

多芯Bi-2223/Ag带材的磁光图象表明,剩余磁感应强度在超导芯中的分布呈现网状弱超导区。起导芯经超声波振荡后的片尺寸小于超导芯的宽度,暗示网状弱超导区可能是网状裂痕,这可能是限制Bi-2223/Ag带材超导电流的重要原因。     

熔融织构YBCO块材磁通动力学参量的磁光图像研究(II)

由熔融织构YBCO块材表面剩余磁感应强度的磁光图像 ,推算出局域有效激活能U和电流密度j,进而研究磁通运动的局域效应 .在样品的边缘区域 ,U(j)符合Zeldov对数模型 ,在样品中心区域 ,U(j)应该符合Anderson Kim线性模型 .在涡旋线向样品中心运动的前沿区域 ,可以观察到电流密度随时间先升后降 .     

MgB2超导块材的非线性磁弛豫性质的研究

在32－34K温度和0．5T初始磁场中，MgB2超导块材的磁弛豫性质通过剩余磁化强度M随时间t的变化进行了研究，在初始阶段，M－lnt明显偏离线性，磁通运动接近Zeldov时数模型，足够长的时间后，M-lnt呈现很好的线性，磁通运动符合Anderson-Kim模型。     

在低温和强磁场下使用的热敏电阻温度计

本文报道了用Co-Ni-Ba-O_2合成的氧化物半导体材料制成的热敏电阻温度计。使用温区为2.8—100K,电阻从几十千欧姆光滑地变化到几十欧姆。相对灵敏度[—dR/dT×1/R]从4.2 K的60％/K左右变化到100 K的1.5％/K左右,达到了实用要求。此温度计的特点是可在强磁场下使用,在4.2 K、7T情况下,磁阻引起的温度变化为1.5～2.0％。温度计的磁阻变化可套用经验公式100×△R/R=c_1H~2/(1+c_2H~2)×T~(-1.5)。当温度不变时(T=4.2K),磁场引起的电阻变化与此公式相符。当磁场不变,磁阻随温度的升高而减小。     

熔融织构块材和单晶YBa2Cu3O7在63～75K的磁弛豫性质

本文研究了熔融织构块材和单晶YBa2Cu3O7在液氮温区63～75K的磁弛豫性质.在此温区常数ωa是与温度相关的，平均有效结合能作为电流密度的函数和Zeldov模型一致.     

原子物理学教学改革的几点探索

介绍了作从事原子物理学教学的经验和体会，对于原子物理学的教学改革提出了自己的看法。     

MgB2超导线I-V曲线的测量

2001年1月MgB2的超导电性被发现以来,这种临界温度达到40 K左右的超导材料引起了国际超导界广泛的兴趣,短时间内就对其进行了深入的研究.MgB2属于传统的电子-声子耦合的BCS超导体,它的临界温度大于或者接近BCS理论所预言的临界温度的上限,因此,这种材料在理论研究上具有重要的意义.本文对MgB2超导线的I-V关系进行了初步的测量,我们测量的超导线样品的MgB2层厚度大约只有0.5μm,截面积约1.5×10-6cm2,实验得到了许多有意义的实验结果.     

熔融织构YBCO超导永久磁体中俘获磁感应强度随时间的变化

在小电流的情况下，必须考虑磁通的前后跳跃，磁通流动密度可以近似为常数。在液氮工作温度下，磁通运动方程可以简化为标准热传导方程。对于平板和圆柱体边界条件和样品内部磁感应强度均匀分布的初怒始条件，得到了俘获磁感应强度在空间分布和随时间变化的解析解。     

熔融织构YBCO块材和Bi-2223/Ag带材磁光图像研究的评述

熔融织构YBCO块材表面的磁感应强度在空间的分布和随时间的变化可以用磁光图像观测.熔融织构YBCO块材的l临界电流密度成功地由饱和抗磁场确定.局域电流密度随时间变化的反常行为从不同磁通动力学模型随空间的时间的转换理解.Bi-2223/Ag带材超导芯中的片晶中的电流密度在67K可达1.5×105A/cm2.由剩余磁感应强度的分布和超声振荡后的碎片证实的超导芯中的网状弱超导区是限制Bi-2223/Ag带材临界电流密度的主要原因.