金刚石表面金属化技术

一、问题的提出 金刚右依靠其无以伦比的高硬度以及优良的机械 性能,使得金刚石工具成为加工各种硬质材料所不可 缺少的工具.目前,我国金刚石工具制造业已迅速形成年耗数千万克拉金刚石、种类齐全的新型工业部门. 由于金刚石与一般金属合金之间的界面能很高, 金刚石颗粒不能为一般低熔点会金浸润,可焊性极差. 统观我国制造的各种金属基体的金刚石工具(如钻头、 锯片启轮、砂轮修正工具等),金刚石颗垃仅仅被机械 地镶嵌在金属基体之中,在使用时,金刚石极易脱落. 笔者从大量的实践中估测孕镶式金刚石工具中金刚石 利用率仅为 60%左右,这意味着…     

Langmuir̽�뷨��Ϸ�����׷������������ѹ���������

采用Langmuir探针法结合发射光谱法对螺旋波诱导的低压氢等离子体进行诊断,根据Druyvesteyn 方法和日冕模型分析电子能量几率函数(EEPF)、有效电子温度(Teff)、电子密度(ne)及激发态氢原子密度(nH*)随实验参数的变化规律.结果表明:随射频功率(Prf)、气压(p)和约束磁场(B)的增大,EEPF峰位由高能向低能移动,Teff 下降;当Prf从25W增大至35W左右时,ne发生跳跃增长,而nH*始终随Prf增大线性增长;随p增大,ne和nH*都呈现先增加后减小的变化规律;随B增强,ne线性增长,而nH*先增大后减小.     

二次谐波系统在浑沌态下的光子统计

数值分析了调制泵浦作用下的二次谐波产生系统的浑沌动力学行为.考虑到混沌运动的遍历性,提出一种研究浑沌态光场光子统计的数值方法,即通过数值积分求解系统动力学方程估计光子数的系统平均.运用这一方法于二次谐波系统,计算了其在浑沌态下的光子统计分布,结果表明是一种超Poisson分布.     

截止波长12 μm的p型-InAs0.04Sb0.96材料的熔体外延生长

为了获得p-型的长波长InAsSb材料并研究掺杂剂Ge对材料特性的影响,用熔体外延法生长了掺Ge的波长为12 μm的p型-InAsSb 外延层.用傅里叶红外光谱仪、Van der Pauw 法和电子探针微分析研究了材料的透射光谱、电学性质以及组分的分布.结果表明,两性杂质Ge在熔体外延生长的InAs0.04Sb0.96材料中起受主杂质作用.当外延层的组分相同时,材料的截止波长不随掺Ge浓度的变化而变化,但是随着外延层中掺Ge量的增加,外延层的透射率下降.掺杂原子Ge在外延层的表面及生长方向的分布都是相当均匀的.77 K下测得,载流子浓度为9.18×1016 cm－3的掺Ge的p型-InAs0.04Sb0.96样品,其空穴迁移率达到1 120 cm2·Vs－1.     

基于Fe2O3载氧体的煤化学链燃烧试验

采用流化床反应器并以水蒸气作为汽化一流化介质,研究了800～950°C内以Fe2O3为载氧体的煤化学链燃烧循环反应特性.实验表明,气态产物CO2的体积浓度(干基)随温度单调递增;CO、CH4的浓度在反应时间内呈单峰特性且随温度单调递减,CH4浓度值高于CO;H2被载氧体完全氧化.载氧体与水煤气化产物在温度高于850°C体现了高的反应活性,CO2干基浓度接近95%.反应器温度900°C时,气态产物CO2体积浓度随循环数而逐渐降低,CO、CH4浓度增加.     

γ射线辐照石英玻璃吸收光谱的研究

石英玻璃以其低热膨胀系数、高紫外透过率而成为不可缺少的光学材料,但并不是所有的石英玻璃都可以作为光学材料。有些石英玻璃在短波长射线环境运行一段时间后,透过率下降,甚至变黑。哪些石英玻璃能够用于射线环境、哪些不能用?这要求对石英玻璃分类。美国Lawerence Livemore国家实验室提出的LL分类法中隐藏一个理论缺陷,即它暗中假定石英玻璃在γ射线照射下,只感生E′,D_0,B_1,Al等4条吸收带,虽然他们所接触的石英玻璃是这种情况,但缺乏理论依据,没有理由认为任何石英玻璃在γ射线照射下只有这4条感生吸收带,事实上确实有的石英玻璃在γ射线照射下还有其他感生吸收带,LL分类法就无法对这种石英玻璃归类。石英玻璃对γ射线的响应有三类,一是有响应的辐照变色石英玻璃,另一是没有响应的耐辐照石英玻璃,第三类是介于这两类之间的、不产生可见的感生吸收带但产生紫外感生吸收带的过渡类石英玻璃。石英玻璃耐γ射线照射的能力取决于杂质总量和羟基含量的比值;比值越大,耐辐照能力越差;比值大于2为变色石英玻璃,比值小于0.01为耐辐照石英玻璃;比值介于其间为紫外透过下降的石英玻璃,即过渡类石英玻璃。     

不同调制方式下偏振度与偏振模色散的关系

给出了偏振度与偏振模色散关系的理论模型,分析了非归零和归零两种调制方式下的偏振度与偏振模色散关系特性,结果表明偏振度町以作为实时检测偏振模色散的信号;且偏振度对偏振模色散的有效检测范围不大于调制光信号的占空比α,同时检测灵敏度与有效检测范围成反比;在非归零调制时偏振度对偏振模色散的有效检测范围最宽,为调制光信号的一个调制周期,是常规归零调制(占空比为0．5)时的2倍,但灵敏度只有常规归零调制时的一半。进一步探讨了在实际应用中改善偏振度对偏振模色散的有效检测范围和灵敏度的方法。实验验证了非归零调制时偏振度与偏振模色散关系特性。     

一杯水的妙用

在我们的生活中一杯水除了可以喝、可以浇花、洗手……还可以做什么呢?我们知道物体做自由下落运动时，其重力势能向动能转化．现在，我们就运用这个规律做一些小实验．     

8字形主被动锁模掺Er3+光纤激光器

在理论上分析了利用非线性光学环形镜作为等效可饱和吸收体压缩脉冲进行锁模的物理机制。利用8字形主被动混合锁模的结构在调制频率2．498749GHz下，在1．543μm处获得了12ps的锁模脉冲输出，对应谱宽0．22nm，时间脉宽积0．33。在抽运功率50mW情况下，输出脉冲平均功率3．715mW。在调制频率2．499344GHz、2．499114GHz和2．498999GHz时分别并获得了2～4阶幅度较为均衡的有理数谐波锁模脉冲序列。     

Diode End-Pumped Passively Q-Switched Nd^3＋：GdVO4 Self-Raman Laser at 1176 nm

A compact diode-end-pumped passively Q-switched Nd^3＋ ：GdVO4/C^r4＋ ：YAG self-Raman laser at 1176 nm is demonstrated. When the To = 80% Cr^4＋：YAG saturable absorber is inserted into the cavity, the maximum Rtaman laser output reaches 175 mW with 3.8 W incident pump power. The optical conversion from incident to the Raman laser is 4.6% and the slope efficiency is 6.5%. The pulse energy, duration, and repetition frequency of the first stokes laser are 4.5μJ, 1.8 ns, and 38.5 kHz, respectively. There is strong blue emission （about 350- 400nm） can be observed in the Nd^3＋ ：GdVO4 crystal when the process of stimulated Raman scattering occurs, which is induced by the upconversion of the Nd^3＋ ions.