低温生长GaAs在Nd∶YVO_4激光器中调Q特性的研究

采用一种新型的被动调Q饱和吸收体,低温生长GaAs薄膜,实现了半导体抽运Nd∶YVO4激光器的调Q运转.研究了激光器的调Q特性,调Q抽运阈值为2W.在抽运功率9.2W时,获得的最短脉冲半峰全宽为15ns,最大单脉冲能量为4.84μJ,最高峰值功率为330W,最大平均输出功率为1.16W;脉冲重复频率在220kHz到360kHz之间.     

GaAs基高功率半导体激光器单管耦合研究

设计了一种高亮度、高功率半导体激光器单管耦合输出模块, 采用波长为975nm的10W的GaAs基半导体激光器, 将半导体激光器输出光束耦合进数值孔径0.18、纤芯直径105μm的光纤中, 获得10A电流下的输出功率为9.37W, 耦合效率为94.3%, 亮度为1.64MW/(cm²·str)。     

载波-包络相位对于基频光与其自身倍频光脉冲合成的影响

将基频光与其自身的倍频光合成，是一种得到超过一个倍频程的超宽光谱的简单方法，而载波_包络相位(CEP)对合成超宽光谱产生的超短脉冲有重要的影响. 本文从光频梳的角度，根据钛宝石激光器中产生的超短脉冲光谱，计算载波_包络相位对该脉冲与其自身的倍频脉冲合成产生的超短脉冲的影响，说明了调整载波_包络相位对于脉冲合成的重要性. 关键词： 超短脉冲 载波_包络相位 光频梳 脉冲合成     

Comparison between Two Kinds of Semiconductor Absorbers for Mode-Locking in Nd：YVO4 Laser

We have demonstrated passive mode-locking in a diode-end-pumped Nd：YV04 laser using two kinds of semiconductor absorbers whose relaxation region comes from Ino.2sGao.75As grown at low temperature （LT） and GaAs/air interface respectively. Mode-locking, using absorbers of the GaAs/air interface relaxation region, has the characteristics of less Q-switching tendency and higher average output power than that using absorbers of LT In0.25Ga0.75As relaxation region, but is not as stable as the latter.     

束缚高压强气体中成丝的空心毛细管芯径对光谱展宽的影响

采用空心毛细管束缚强飞秒激光脉冲在高压强气体中产生的成丝时，空心毛细管芯径对光谱展宽有着重要的影响. 研究了空心毛细管束缚成丝时，空心毛细管芯径对光谱展宽的影响. 结果表明，在低能量(0.4mJ)入射时，光谱展宽主要由成丝引起，而在高能量(1.3mJ)入射时，空心毛细管起到光波导效应参与了光谱展宽. 当能量介于二者之间时，采用芯径较小的空心毛细管，可以获得更好的光谱展宽效果. 关键词： 毛细管 成丝 束缚 光谱展宽     

电光腔倒空激光二极管抽运Nd:YAG锁模激光器

设计了一个简单的直腔。将电光腔倒空与激光二极管端面抽运Nd：YAG半导体可饱和吸收镜锁模激光器结合，实现了锁模脉冲的产生、放大和输出。在连续抽运功率5W的条件下。获得了脉冲宽度为11ps的锁模单脉冲输出和脉冲宽度为200ns的调Q脉冲输出，腔倒空单脉冲能量为30nJ，重复频率为10Hz。连续锁模运转时单个锁模脉冲的能量约为2nJ。利用腔倒空将单脉冲的能量提高了15倍左右。文章详细讨论了腔倒空脉冲及调Q脉冲的产生机理，并分析了加在电光晶体上的高压电脉冲以及偏振片的偏振度对腔倒空脉冲及调Q脉冲的影响。     

用表面态型半导体可饱和吸收镜实现Yb∶YAG激光器被动调Q锁模

制作了一种新型的半导体可饱和吸收镜——表面态型半导体可饱和吸收镜. 用表面态型半导体可饱和吸收镜作为被动锁模吸收体实现了半导体端面泵浦Yb∶YAG激光器被动调Q锁模. 在泵浦功率仅有1.4 W的情况下，获得了调Q锁模脉冲序列，锁模平均输出功率1 mW，锁模脉冲重复频率200 MHz     

用于钛宝石激光器自启动锁模的半导体可饱和吸收镜

报道国内首次制作的宽带低损耗半导体可饱和吸收镜（SESAM）。该反射镜已经成功用于钛宝石飞秒脉冲激光器的自启动锁模运转。     

Optimal distance from high power laser diode to cylindrical microlens in a coupling system

In a practical coupling system, a cylindrical microlens is used to collimate the emission of a high power laser diode (LD) in the dimension perpendicular to the junction plane. Using passive alignment, the LD is placed in the focus of the cylindrical microlens generally, regardless of the performance of the multimode optical fiber and the LD. In this paper, a more complete analysis is arrived at by ray-tracing technique, by which the angle 9 of the ray after refraction is computed as a function of the angle θo of the ray before refraction. The focus of the cylindrical microlens is not always the optimal position of the LD. In fact, in order to achieve a higher coupling efficiency, the optimal distance from the LD to the cylindrical microlens is dependent on not only the radius R and the index of refraction n of the cylindrical microlens, but also the divergence angle of the LD in the dimension perpendicular to the junction plane and the numerical aperture (NA) of the multimode optical fiber. The result     

对一个四元不等式的证明及推广

文[1]证明了这样一个不等式,若n,b,c为正实数,则．√a/b＋c＋√b/a＋c＋√c/a＋b〉2.