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81.
基于Drude模型研究了异向介质的色散磁导率对调制不稳定性的影响. 结果表明,在反常色散情形,赝五阶非线性在异向介质的负折射区中增大了调制频谱的范围及增益值,这与常规正折射介质中出现的现象正好相反;自陡峭效应在异向介质中有可能为负值,但无论正负,也无论在正折射区还是负折射区,它都抑制调制不稳定性的产生;二阶非线性色散效应在正、负折射区中分别促进和抑制调制不稳定性的产生. 在正常色散情形,由于二阶非线性色散效应的作用,使本来在常规正折射介质中不可能出现的调制不稳定性现象也能出现,这一特性为在正常色散区形成孤
关键词:
异向介质
调制不稳定性
色散磁导率
二阶非线性色散 相似文献
82.
83.
84.
利用F-函数扩展法求解超介质中的超短脉冲传输方程, 探讨了超介质中的反常自陡效应和特有的二阶非线性色散效应所导致的新的孤子现象和规律. 结果表明, 正折射区的二阶非线性色散效应可以代替线性色散效应形成亮孤子; 正、负折射区的反常自陡效应由于其符号可改变, 从而可在特定条件下分别在反常色散和正常色散区形成有别于常规介质的亮、暗孤子; 反常自陡效应的符号或者反常自陡效应和三阶线性色散效应的相互比较关系能够控制亮、暗孤子中心的漂移方向.
关键词:
孤子
超介质
F-函数扩展法 相似文献
85.
采用物理气相传输(PVT)法通过同质外延生长获得14 mm×12 mm的AlN单晶样品。对样品进行切割、研磨、化学机械抛光处理后,采用拉曼光谱仪、高分辨X射线衍射仪、X射线光电子能谱仪、光致发光光谱仪对样品进行测试表征。拉曼测试结果表明,晶体中心区域的拉曼光谱E2(high)声子模的半峰全宽为3.3 cm-1,边缘区域E2(high)声子模的半峰全宽为4.3 cm-1,晶体呈现较高的结晶质量。XRD摇摆曲线表征结果显示,外延生长后的晶体中心和边缘区域的摇摆曲线半峰全宽增大至100″和205″,表明晶体内存在缺陷。XPS测试结果表明,晶体内存在C、O、Si杂质元素,杂质的原子数分数分别为0.74%、1.43%、2.14%,晶体内发现以氧杂质为主的Al—O、N—Al—O等特征峰。光致发光光谱测试结果显示,晶体内存在VAl-ON复合缺陷和VAl点缺陷。 相似文献
86.
作者直接观察了由于样品介电性质不同造成的ST-ESR谱的差异,接着尝试采用“功率补偿”方法消除这种差异及其造成的~(τ)C量误差。作者还研究了在ST-ESR谱对~(τ)C的整个敏感范围内样品介电性质的作用。结果表明,在ST-ESR方法的实际应用中,样品介电性质作用造成的~(τ)C测量误差较大,需要采用“功率补偿”方法消除这种误差。 相似文献
87.
一维振子的过阻尼与临界阻尼现象的分析 总被引:2,自引:0,他引:2
对于受到阻尼的一维振子,若阻力与速度成正比时,其运动微分方程写作(l) 其中β为阻尼因数ω。是无阻尼时派子的固有园频率、鉴于在现行力学教程中对过阻尼与临界阻尼现象的讨论较为简略,本文准备通过分析方程(1)的解,研究振子在这两种情形下处于不同初始条件时的运动情况. (一)当β2>ω02:时,出现过阻尼现象、(1)的特征方程有不同二实根,令 q=,故 β>q.(1)的通解是 若运动的初始条件是则可以确定 在此后的讨论中,为确定起见,令x0>0. 1)由于λ1与λ2皆为负值,式(2)的衰减性质是明显的.在t→∞时,x→0.表明振子在经过足够长的时间之后必停止于… 相似文献
88.
本文给出了模糊先验分布下二项分布参数N的Bayes点估计和HPD置信域。这些Bayes估计不但具有较简单的计算公式,通过大量的模拟计算,表明它们也具有较合理的性质。最后本文给出了两个实例。 相似文献
89.
综合动态指数及复杂系统的综合评价(非线性复杂系统的综合技术Ⅷ) 总被引:1,自引:1,他引:0
综合动态指数及复杂系统的综合评价(非线性复杂系统的综合技术Ⅷ)吴国富,项静恬(中科院应用数学研究所,北京,100080)§2.4系统波动的综合动态指数指数的概念起源于对物价变动的研究,随着应用范围的拓广,人们将同类现家在时间或空间上变动的动态相对数称... 相似文献
90.
用已知的H_1~1核的g_N因子求F_9~(19)核的g_N因子,这经常是核磁共振教学实验的内容之一。具体办法是:先把具有H_1~1核的样品(例纯水)置于电磁铁所形成的主磁场中,固定射频场频率为f_1,调节主磁场强度,使在示波器上显示出等间距的共振吸收峰。然后,用具有F_9~(19)核的样品(例如聚四氟乙烯)替换下纯水样品,主磁场固定不变,调节射频场频率,使在示波器上再现等间距的共振吸收峰,这时,对应的射频场频率为f_2。F_9~(19)核的g_N因子可以由下式求得: 相似文献