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本文利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅠ(ab)>q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:在腔模总数q与压缩阶数N这两者之积qN为偶数亦即qN=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…)还是p=2m+1(m=0,1,2,…,…),当两非对称态中各模的初始相位和 =φj(a)、 =φj(b)、态间的初始相位差(θpqbI-θnqaR),以及各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[Rj(a)Rj(b)]cos(φj(a)-φj(b))]等满足一定条件时,态|ΨⅠ(ab)>q可分别呈现出周期性变化的奇数模-偶数阶、偶数模-奇数阶和偶数模-偶数阶的等阶N次方H压缩效应. 相似文献
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第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩1腔模总数与压缩阶数两者之积取偶数的情形 总被引:2,自引:0,他引:2
利用多模压缩态理论研究了第种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅡ(ab)〉q的等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当腔模总数q与压缩阶数N的乘积取偶数,亦即qN=2p时,无论p=2m(m=1,2,3,…,…),还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要各模的初始相位差(φj(a)-φj(b))、态间的初始相位差(θnq(aR)-θnq(bR))及光子干涉项的幅度 1Rj(a)Rj(b)等分别满足一定的条件,则态|Ψ||(ab)〉q的第一和第二正交分量总可分别呈现出周期性变化的等阶N次方H压缩效应.2)当qN=2p且p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)时,若构成态|ΨⅡ(ab)〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位相等,亦即Rj(a)=Rj(b)和φj(a)=φj(b)(j=1,2,3,…,q),则态|ΨⅡ(ab)〉q可呈现出“等阶N次方H压缩简并”现象. 相似文献
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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 总被引:20,自引:25,他引:20
本文构造了由多模真空态|{0j}>q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第V类两态叠加多模叠加态光场|ψ5(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ5(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)态|ψ5(2)>q是一种典型的多模非经典光场;无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)和态间的初始相位差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的取值条件,态|ψ5(2)>q总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶N次方Y压缩效应.2)态|ψ5(2)>q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同.3)无论压缩阶数N取奇还是取偶,态|ψ5(2)>q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方Y压缩效应总是呈现出周期性的互补关系. 相似文献
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