利用Wassermann-Wolf原理设计共形光学系统

基于Wassermann-Wolf曲面原理,设计了一套共形光学系统.该系统的设计方法与传统光学系统不同,具有随目标视场变化的动态像差特性.系统主要参量f′为30 mm,像空间F/#为1.0,工作波长为3～5 μm,HFOR为24°（半目标视场）,HFOV为1.0°（半瞬间视场）.设计结果表明,在整个目标视场系统成像质量达到较好水平.     

新型水杨酸根离子选择性电极的研究

本文报道了基于Mn(Ⅲ)Schiff碱为中心载体的新型溶剂聚合膜离子选择性电极。电极对水杨酸根离子(Sal-)具有优良的电位响应特性并呈现反Hofmeister选择性行为。电极在pH5.5的磷酸盐缓冲体系中,对Sal-在1.0×10-1～2.0×10-5mol·L-1浓度范围内呈近能斯特响应,斜率为-51mV/p[Sal-],检出限为8.0×10-6mol·L-1。电极具有响应快、重现性好、制备简单等优点。将电极初步应用于药物分析,得到较满意的结果。     

常压He气和N$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;气均匀介质阻挡放电的伏安特性

对带有多电流峰的常压He气均匀介质阻挡放电与常压N₂气均匀介质阻挡放电的伏安特性进行了实验分析. 分析结果表明：实验结果与模拟结果相符. 在带有多电流峰的常压He均匀介质阻挡放电中,辉光放电模式和汤森放电模式可以共存于一个多电流放电序列内. 此外,在放电电流增长阶段,可以根据常压均匀介质阻挡放电的伏安特性曲线的微分电导来判断均匀介质阻挡放电的放电模式. 在放电电流增长阶段,如果电流脉冲的伏安特性曲线呈现负微分电导,则电流脉冲为辉光放电模式;如果呈现正微分电导,则为汤森放电模式. 由此可以判断,常压N₂气均匀介质阻挡放电为汤森放电模式. 关键词： 伏安特性 辉光放电模式 汤森放电模式 常压均匀介质阻挡放电     

平稳非最小相位 AR(p)模型参数估计中的非线性方程组

近年来由于实际应用的需要,对非最小相位系统的辨识以及非最小相位时间序列模型的参数估计问题引起了许多作者的兴趣。非最小相位时间序列的参数估计中总是引出非线性问题,它们的分析和实际计算比线性问题要复杂得多。1978年 Wiggins 提出了一种称为最小熵反褶积(MED)处理方法。他的方法实际上就是求目标函数     

延迟期望输出对最小平方数字滤波误差的影响

1 引言 最小平方数字滤波~[1]是数据处理中的重要手段之一。对给定的输入信号(x_0,x_1,…,     

带有线性不等式约束的最小二乘

关于带有等式约束的最小二乘问题,目前已有许多文章进行了讨论和研究,但在实际工作中,有时还会遇到一些线性不等式约束.不等式约束使最小二乘问题的分析和处理复杂化,但足以补偿的是:利用线性不等式约束能够表达一类极为丰富的问题.带有线性不等式约束的最小二乘问题,可以视为二次规划的一种特殊情形,但一般二次规划问题实际处理很复杂,本文针对这一类特殊问题,将带有线性不等式约束的问题转化为带有等式约束的最小二乘问题,并给出方法的证明和数值例子.关于等式约束的最小二     

苯甲醛缩氨基脲铜（II）配合物为载体的高选择性硫氰酸根离子电极的研究

首次研究以苯甲醛缩氨基脲铜（II）[Cu(II)-BASA]为中性载体的PVC膜电极， 该电极对硫氰酸根离子（SCN~-）具有优良的电位响应特性并呈现出反Hofmeister 选择性行为，其选择性次序为：SCN~- > ClO_4~- > I~- > Sal~- > Br~- > NO_3~- > Cl~- > NO_2~- > SO_3~(2-) > SO_4~(2-) > H_2PO_4~-。电极在pH 6. 0的磷酸盐缓冲体系中，对SCN~-在1.0 * 10~(-1)～8.0 * 10~(-6) mol/L浓度范围 内呈近能斯特响应，斜率为56.0 mV/sSCN~- (28 ℃)，检测下限为3.0 * 10~(-6) mol/L。采用交流阻抗技术和紫外可见光谱技术初步研究了阴离子与载体的作用机 理，结果表明配合物中心金属原子的结构以及载体本身的结构与电极的响应行为之 间有非常密切的构效关系。该电极具有响应快、重现性好、检测限低、制备简单等 优点。将电极初步应用于实际样品废水分析，结果与HPLC法一致。     

Na[Co(OX)_2(N,N’-Me_2en)]的合成、异构体分离、空间构型推定和性质研究

合成了具有三个手性原子的二草酸根、N,N＇-二甲基乙二胺合钴(Ⅲ)酸钠配合物.用离子交换法分离了该配合物三对可能的对映体:△(SS)(?)(RR)、△(SR)(?)(RS)和△(RR)(?)(SS)对映体,用质子核磁共振法推定了异构体的空间构型,用高效液相色谱法测定了三对对映体的平衡生成率,其相对比值(34.0℃)为:△(SS)(?)(RR):△(SR)(?)(RS):△(RR)(?)(SS)=58:33:9.各对映体d-d跃迁最大吸收峰波数次序为:△(SS)(?)(RR)>△(SR)(?)(RS)>△(RR)(?)(SS).     

(Bu_4N)[Ni(dmit)_2]的一步合成及一种新晶相

用中心离子替代和空气自动氧化的方法由(Bu_4N)_2[Zn(dmit)_2]一步合成了 (Bu_4N)[Ni(dmit)_2]，这种方法可推广到其它Z[M(dmit)_2]配合物和Z[M(dmit) _2]_2导电配合物的合成(Bu_4N)[Ni(dmit)_2]结晶过程中出现两个晶相，其中空间 群为C2/c的侧心单斜相为新晶相，X射线结构测定结果为：a=2.0191(2)nm, b=1. 3404(1) nm,β=105.55(1)~°,V=3165.5(6)nm~3, R=0.055,　晶体中的Ni(dmit) _2]－呈D_(2h)点群对称性，平面性接近完美，共轭性相当显著，相邻Ni(dmit)_2] －平面间的夹角为75.56（3）~°。     

烧结温度对(Ba0.85 Ca0.15)(Ti0.9 Hf0.1)O3陶瓷压电性能的影响

采用传统固相反应法在系列烧结温度下制备了(Ba0.85 Ca0.15)(Ti0.9 Hf0.1)O3无铅压电陶瓷,并对陶瓷样品的晶格结构、表面形貌、铁电性能、压电性能和常温介电性能进行了测试与分析.结果表明:样品均具有纯的钙钛矿结构,随着烧结温度的升高,样品的晶体结构由立方相转变为四方相;压电系数和机电耦合系数随之增大,当烧结温度为1340℃时,样品的晶粒尺寸较为均匀,约为2～7μm,并且样品压电系数最大为250 pC·N-1,此时,2Pr=13.33μC·cm-2,2Ec=5.91 kV·cm-1,i=0.05 mA,ε=1803,tanδ≈0.017,Kp=0.32,Qm=116.