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通过真空密封热处理、避免了样品晶化后吸水引起的误差,采用脉冲法在293K和77K测量了晶化过程初期三种非晶锂离子导体B2O3-0.7Li2O-0.7LiCl-xAl2O3(x=0.15,0.10和0.05)的7Li核磁共振谱。发现在低温(77K)只有固相锂离子对应的自旋-自旋弛豫时间T2=87μs,严格按高斯函数衰减。在室温下固相锂离子对应的T2s=127μs,仍是高斯型;但液相锂离子对应的T2却按洛仑兹函数衰减。这反映出锂离子导体的固-液二相性。三种非晶B2O3-0.7Li2O-0.7LiCl-xAl2O3(x=0.15,0.10和0.05)分别在热处理温度401,388和381℃附近,其液相锂离子对应的T2l都剧增,其吸收谱线宽都变窄。由此再次验证了非晶母体与微晶之间的两相界面效应的物理图象。
关键词: 相似文献
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通过真空密封热处理、避免了样品晶化后吸水引起的误差,采用脉冲法在293K和77K测量了晶化过程初期三种非晶锂离子导体B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3(x=0.15,0.10和0.05)的~7Li核磁共振谱。 发现在低温(77K)只有固相锂离子对应的自旋-自旋弛豫时间T_2=87μs,严格按高斯函数衰减。在室温下固相锂离子对应的T_(2s)=127μs,仍是高斯型;但液相锂离子对应的T_2却按洛仑兹函数衰减。这反映出锂离子导体的固-液二相性。 三种非晶B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3(x=0.15,0.10和0.05)分别在热处理温度401,388和381℃附近,其液相锂离子对应的T_(2l)都剧增,其吸收谱线宽都变窄。由此再次验证了非晶母体与微晶之间的两相界面效应的物理图象。 相似文献
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选用分子量为500万的聚氧化乙烯和无水溴化铜,通过混溶蒸发法制备出一系列高聚物P(EO)n-CuBr2(n=4,8,12,16,24)薄膜,并在0.1~2443 MPa范围不同的静水压下详细测量了它们的相对介电常数。分别探讨了增塑剂(C4H6O3)含量对室温常压下离子电导率和介电常数的影响,及其对高压下离子电导率和介电常数的影响。实验结果表明:P(EO)16-CuBr2薄膜在添加介电常数较高和本体粘度较低的增塑剂C4H6O3后,当其相对浓度nPC/ntotal=20%时,不仅使该薄膜的室温常压离子电导率明显提高6.8倍,而且使其在高压力下的离子电导率提高1(0.1~100 MPa)至2(350~800 MPa)个数量级,非常有利于在高压环境中应用。 相似文献
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本文首次测量了非晶态锂离子导体B2O3-0.7Li2O-0.7LiCl-xAl2O3(x=0.05及0.15)在0.000 1~0.80 GPa压力下的离子电导率及激活体积,发现激活体积在一定压力下由负变正,并用离子迁移通道的物理图象给出初步的微观解释。此外,还比较了整片非晶与粉末压片的异同,以及氧化铝组分不同对压力相变点的影响。观测到压力增强及卸压后电导率的弛豫现象——减至常压后离子电导比加压前提高10.4倍。 相似文献
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采用惰性气体蒸发和真空原位加压方法,制备了具有清洁界面的平均粒度为14 nm的纳米固体CaF2,并在0.1 MPa~2.2 GPa压力范围内52个不同的静水压下,分别详细测量出其离子电导率σ和相对介电常数随压力变化的规律。讨论指出:(1)离子迁移通道受压后的变化(大于、等于或小于最佳值),是影响离子电导率-压力曲线峰值的主要因素;(2)当压力从0.66 GPa再增加时,lg σ分三段线性下降,可归因于纳米晶体的三种自由体积;(3)界面层空间电荷极化是造成纳米CaF2相对介电常数较大的原因,由此可理解介电常数的压力效应,了提高产品的氟离子电导率,用真空原位加压法制备纳米材料时,应当采用高于0.66 GPa的压力。 相似文献
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