25MeV/u 40Ar+197Au反应中相对态布居与发射温度的提取

在25MeV/u ⁴⁰Ar+¹⁹⁷Au反应中,对两粒子小相对动量的关联进行了测量,由P-t、α-α关联函数提取出⁴He、⁸Be的相对态布居.在对影响⁸Be态布居的跟随衰变作了仔细修正后得到的温度为3.5±0.81.3MeV;对⁴He_g.s.引入30%跟随衰变产额修正后温度为3.6±0.4MeV.     

30MeV/u 40Ar+159Tb反应中前角区复杂碎片的来源

在前角测量了30MeV/u ⁴⁰Ar+¹⁵⁹Tb反应中两裂片符合下的轻粒子和复杂碎片,利用线性动量转移和总横向动量方法对三体符合事件进行了碰撞参数分类. 实验结果表明,在中心碰撞中复杂碎片主要来自于平衡类靶核的统计发射,并伴随有非平衡中途成份;而周边碰撞中前角区复杂碎片主要来自于弹核碎裂成份. 在半中心碰撞中则存在类弹、类靶和中途三种成份.     

热核衰变中轻粒子的发射时间

报道了25MeV/u ⁴⁰Ar+¹⁹⁷Au反应中裂片符合下的粒子—粒子关联函数及其发射时间.实验测得粒子的平均发射时间为200—300fm/c,表明轻粒子的裂前发射占主导.在平面发射和出平面发射的粒子发射时间相差很少,发射时间是随着粒子能量的改变而发生显著变化,从中速粒子的约300fm/c下降至类弹粒子的约30—100fm/c.     

过渡能区重离子裂变研究

单核能10-20MeV／A是低能到中能的过渡能区，重离子裂变开始出现与近心碰撞相联系的非完全熔台裂变，同时对不晶袈靶核也出现跟随裂变，它与周缘碰撞相关。利用线动量转移分布上的差异可以将两种裂变有效分离，从而分别给出两种裂变的截面、角分布、自旋值等。从裂片共面的偏离分布宽度，可估算裂变过程中的轻粒子发射量，并找出该宽度与单核子激发能的关系。     

30MeV/u~(40)Ar ~(159)Tb反应中中等质量碎片的发射时标与发射机制

报道３０ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应中碎片碎片关联函数的实验结果．利用三体弹道模型从关联函数提取了中等质量碎片发射时间．中等质量碎片的平均发射时间随碎片能量而变化，从低能时的约５００ｆｍ／ｃ下降至高能时的约１００ｆｍ／ｃ．中等质量碎片发射时间随束流能量的升高而下降，表明随着束流能量的升高中等质量碎片发射机制逐渐从相继两体衰变向多重碎裂发射过渡．对于４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应，此过渡能区在３５—４５ＭｅＶ／ｕ之间     

非全熔合反应裂变角分布

采用核固体径迹探测器测量了¹⁶O+¹⁵⁹Tb、¹⁶O+¹⁹⁷)Au和¹⁶O+²⁰⁹Bi反应碎片角分布,扣除中等质量碎片(IMF)的贡献,用过渡态统计模型(TSM)和单个自旋标准理论拟合实验的裂变角分布,提取裂变核的自旋. 讨论了它随质心系入射能量的变化.     

裸核与重类氢离子研究

中性原子的核与全剥离子电子的裸核在核衰行为上将会出现Ａ链相邻两核素的正负β衰变的反置，从而修补了β稳定线，现代技术已有可能产生直到最重要的铀裸核，并能存贮一定时间，这就可能在很重的类氢离子地Ｓ电子兰姆移位和它们的超精细分劈值进行了精确测量，从而检验量子电动力学（ＱＥＤ），简要介绍产生并存贮裸核的最新成就，在更高一级的水平上，将核物理与原了物理的研究结合起来。     

热核四重碎裂研究

对单体热核四重碎裂的实验研究结果诸如碎片的质量、速度、关联角度、不同质量碎片的发射几率进行了报道.     

卵形体作为裂变形状的检验

用双形变参数的卡西尼亚卵形回转体来描述核的对称与非对称裂变过程, 是简洁而直观的. 本文基于标准液滴模型, 算出双形变参数卵形体的通用库仑能和表面能, 并以幂级数多项式来表达. 为了从物理上检验卵形体的近似性, 在不用任何其他可调参数的情况下, 它所预示的裂变鞍点处的有效转动惯量、裂变阈以及断点处的裂片总动能均与实验结果符合. 本文还给出了卵形体的转动惯量解析表达式.     

中能原子核反应

一、引言研究原子核反应的目的主要是为核能(包括裂变能及聚变能)的利用提供数据,如反应热、反应全截面及部分截面等等。在学科研究方面,可以通过核反应来研究核结构及核反应机制。通过测量核自旋、磁矩及电四极矩等,可以了解核的某些静态特征;研究核衰变就能了解