袋鼠的跳跃和呼吸

袋鼠在其跳跃的速度范围内,每跳一次就呼吸一次。Flinders大学的Baudinette及其同事用试验证明了这一结果。在试验中,袋鼠在一机动脚踏传动式试验台上跳跃。他们认为,袋鼠的呼吸系统是个机械振子,其呼吸在很大程度上是被动的,由跳跃所驱动。对于马、狗、长耳大野兔也提出过类似的设想。它们在飞奔时,也是每跨一步就呼吸一      

“伏—安法测电阻”实验的改进

1　伏安法测电阻实验的改进1.1　改进后的电路图如图 1所示1.2　改进实验的思路 :1如图 1a所示是电流计外接法的改装电路图 ,把原来的电压计换成一个微安计和一个电阻 Rf 的串联 ,实际上就是经过改装的电压计 ,利用此电路可直接在微安计中读出分路电流 IV,在改装后的刻度中读出     

导子的范数估计

本文给出了因子 ｖｏｎ Ｎｅｕｍａｎｎ代数中套子代数上导子的范数估计．利用此结果得到一个距离公式,并证明了因子 ｖｏｎ Ｎｅｕｍａｎｎ代数中的任何套子代数都具有ＡＩＰ（ｒ, ｓ）性质     

生物厚靶的He+离子透射能谱

测量了５００ ｋｅ Ｖ—１ Ｍｅ Ｖ 的 Ｈｅ ＋ 离子穿过５０ —９０ μｍ 厚度的玉米种皮、葡萄果皮和西红柿果皮的透射能谱．结果表明这些生物厚靶是不均匀的,存在着类似于“沟道”的开放通道,沿着这些通道入射离子可以容易地透过靶材料．虽然大多数离子停留在靶中,但一部分透射离子只损失很少的能量．透射能谱显示出一种纯粹的电子阻止特征．３０ μｍ 厚度样品的透射电子显微镜图谱（ Ｔ Ｅ Ｍ） 显示１５０ ｋｅ Ｖ 的电子可以穿过这些样品得到很清晰的图象．β１ ,４ 葡聚糖是生物种皮或果皮细胞壁的重要的组成部分,计算了该分子链的电子结构,指出了生物样品中可能存在的通道方向．     

不加抗静电剂的防静电胶料配方研究

应用普通的原材料,不加抗静电剂,研究防静电胶料配方,只对橡胶和配合剂的导电参数及绝缘参数进行调整,以达到胶料的防静电效能     

稀土二苯甲酰甲烷螯合物Ln(DBM)3·H2O振动光谱的简正坐标分析

本文报道了Ln(DBM)_3·H_2O的简正坐标分析结果, 计算中采用了单螯合坏近似模型, 计算结果和红外、拉曼光谱观测频率符合较好, 所得到的一组力常数, 具有较好的转移性质. 讨论了一些重要谱带的性质。     

分散液-液微萃取-高效液相色谱法测定环境水样中的多环芳烃

建立了简便、快速、有效的分散液-液微萃取-高效液相色谱-荧光检测(DLLME-HPLC-FLD)测定环境水样中15种多环芳烃(PAHs)的方法。重点探讨了萃取剂的种类和用量、分散剂的种类和用量以及萃取时间等对PAHs萃取效率的影响。在优化的条件下,评价了方法的可靠性。15种PAHs在0.01～10 μg/L范围内呈良好的线性关系,相关系数r均不小于0.9913,峰面积的相对标准偏差(RSD)在2.3%～4.7%之间(n=6)。在优化条件下,富集因子和萃取回收率良好,分别为674～1032和67.4%～103.2%,15种PAHs的检出限(S/N=3)在0.0003～0.002 μg/L之间。建立的方法应用于敖江水样中PAHs的检测,平均加标回收率在79.5%～92.3%之间,RSD在4.3%～6.7%范围内(n=5)。该方法适用于环境水样中痕量PAHs的分析。     

大面积LaBr3:Ce闪烁探测器伽马灵敏度和时间响应测量

在60Co放射性标准源场中,对国内新研制的大面积LaBr3∶Ce闪烁探测器伽马灵敏度进行了测量,并用GD100光电管分别与LYSO:Ce、ST401闪烁体构成闪烁探测器的伽马灵敏度进行了对比分析;应用CΓC-67型三通道的ns快脉冲辐射源对这种大面积新型闪烁晶体本身的时间响应特性进行了测量.实验测量结果表明:直径76 mm的大面积LaBr3∶Ce闪烁探测器伽马灵敏度与LYSO∶Ce、ST401闪烁探测器的同体积归一灵敏度比分别超过5和200;时间响应前沿2.56 ns,后沿56 ns,半高宽23.56 ns,衰减时间25.45 ns.     

CeF3闪烁探测器对五种能量中子的甄别能力研究

用CeF3闪烁体和常用闪烁体ST401分别配特性相同的光电倍增管构成两种闪烁探测器,在1.2MeV、2.5MeV、3.5MeV、5.0MeV和14MeV等能量的稳态中子源场中,测量了这两种闪烁体探测器的电流输出,得到结果表明:上述能量的中子与CeF3闪烁探测器作用形成的电流比同尺寸ST401闪烁体构成探测器的输出电流均低一个量级以上,这些结果与这两种探测器在钴、铯γ源中测量结果比较,可以得出在n、γ混合辐射场中测量γ辐射时,CeF3闪烁探测器能够较好地屏蔽这些能量中子的干扰.     

算子代数的性质∏σ和张量积

本文引入算子代数的性质${\Pi}_\sigma$这一概念,证明了任一 vonNeumann代数中的套子代数和有限宽度CSL子代数都具有性质$\Pi_\sigma.$最后得到张量积公式$\mbox{alg}_{\cal M}{\cal L}_1\overline{\otimes}\mbox{alg}_{\cal N}{\cal L}_2= \mbox{alg}_{{\cal M}\overline{\otimes}{\cal N}}({\cal L}_1\otimes{\cal L}_2)$成立,这里${\cal L}_1$和 ${\cal L}_2$分别是von Neumann代数${\cal M}$和${\cal N}$中的有限宽度CSL.