平面上无限长开槽衍射问题的一个新解法

取导体平面上无限长开槽的衍射问题。 设开槽位于z—x面上,开槽的边缘平行于z轴,由x=±a,y=0表出。设z—x平面的厚度为零而且是完全导电的。设一平面波由正y方向入射(垂直入射见图1),极化情况是:入射磁场只有一个H_z分量而电场只有一个E_z分量,而所有的电磁量均与z坐标无关,故文献[1]的方法可用。与这个问题相对应的静磁问题是:具有宽度为2a的裂缝的导体平面对均匀磁场的透过问题。这个问题的解,可用复数位函数表出:     

构造一维抛物型方程初边值问题近似解的一个注记

抛物型方程初边值问题近似解(强)的构造,[1]曾于1976年讨论过,其作法是构造一族线性无关的函数序列,并取其有限个的线性组合作为其近似解,而线性组合中的系数通过求某一线性代数方程组而获得.本文试图从构造 Green 函数出发,构造问题     

实半单Lie代数实不可约表示的分类方法

本文主要利用Satake图和表示的首权,简单而明确地给出了实半单Lie代数g的表示相关性的充要条件和自相关表示容许第一类型反对合的充要条件。 文献[1]中还指出,利用本方法计算出g的复不可约表示为实表示复化的条件,修订了文献[2]中关于D_2m^2m的第2m-1个基本表示以及文献[5]中关于E₆⁽¹⁾与E₆⁽¹⁾的论断的疏忽之处。     

流形的双连通和分解

所论流形均假设为无边微分或PL紧致流形。设M_1和M_2为两个n维流形,从M_1,M_2各挖去两个不相交的n维闭胞腔之内部,而得M_1,M_2。然后将M_1的边缘与M_2的边缘用一个同胚来粘合,而得一新的n维流形,称为M_1和M_2的双连通和,记作M_1§M_2。一个流形若可表示为两个连通流形的双连通和,则称为可约化的;否则称为不可约化的。     

非线性Schrnger方程的算法和光学孤子相互作用的数值结果

本文首先指出了算法分裂步骤(split step)Fourier法和光束传播(Pmpagating beam)法的等价性。利用这种算法,我们数字地摸拟了:1、可变等振幅孤子脉冲对在无耗光纤中的传输过程,证明提高振幅可使孤子的相互作用大大减小;2、初始等间隔的一阶孤子脉冲序列在无耗光纤中的传输过程,发现它完全不同于两个孤子脉冲的传输。     

具有圆柱内导体的矩形及槽形线的工作特性

利用椭圆函数,可将具有圆柱中心内导的矩形传输线变换成外导体为圆柱面而内导体则近似地为圆柱面的同轴线,然后利用圆柱谐波的有限多项,选取各个谐波的值,以使外圆柱面上的边界条件得到满足,而内圆柱面上的边界条件则只在有限多个点上成立,即解决了具有中心内导体的矩形线的一个传输线问题。同样地,利用三角函数,即可处理具有中心内导体的槽形传输线:转换成为接地平面与平行放置的近似圆柱面的一个布置,然后利用双极坐标的变换,用有限多项的直角坐标谐波以解决此具有中心圆柱体的槽形线问题。当此槽形线底部与中心圆柱的轴线间的距离趋于无限大时,我们即得到人的所熟知的两平板间具有中心内导体的传输线的结果。     

列紧算子方程解的存在性及其近似解

求解微分方程定解问题及其数值解经常可归结为求算子方程的不动点及其近似不动点,[8]、[9]曾在假定方程解存在的前提下讨论了在 Banach 空间中方程的解的近似解法。本文打算讨论 B_0型空间中一类列紧算子方程不动点的存在性及近似解问题。     

脊峰形同轴波导的工作特性

文中给出了脊峯形同轴波导的各波型的截止频率曲线,与最低波型的功率传输量,还有一个波导的衰耗常数公式,指出了脊峯形同轴波导具有极低的截止频率,可以在很宽的频段内工作。这些是同轴线工作于TEM波型时的特性。     

贝塞尔函数的近似计算在调频制中的应用

一.引言 在近代通讯所用的讯号中,一般应进行某一定方式的调制,即在发送的高频电流瞬时值 i=Imsin(ω_1t+φ) (1)中,改变其中所包含的三个量(振幅Im,相角φ中或频率ω)之一;即是说要使发送的电流的振幅、相角或频率随着调制电流(所需要传送的低频讯号)而变,此三种方式分别称为调幅、调相及调频。