亮孤子在宇称时间对称波导中的传输和控制

基于光波在宇称-时间(PT)对称波导中传输的理论模型, 数值研究了亮孤子在呈高斯分布的PT对称克尔非线性平板波导中的传输和控制. PT对称波导, 要求波导的折射率分布呈偶对称, 而增益/损耗分布呈奇对称. 结果表明: 当波导的折射率分布强度为正时, PT对称波导的中心折射率最大, 即使没有自聚焦克尔非线性效应, PT对称波导也可以束缚光波, 形成波浪形光束且长距离传输; 当折射率分布强度为负时, PT对称波导的中心折射率最小, 光波的传输方向发生偏移. 而增益/损耗分布可控制光波的偏移方向: 增益/损耗分布强度为正, 光波向左偏移; 强度为负, 光波向右偏移; 强度为零时, 光波被分为两束. 且当折射率分布强度为负时, 可以很好地抑制相邻亮孤子间的相互作用. 该研究结果可为未来PT对称波导在全光控制方面的应用提供一定的理论依据.     

(1+2)维各向同性介质中的旋转椭圆空间光孤子

从(1+2)维非局域非线性薛定谔方程出发, 通过坐标变换得到了旋转坐标系下的非局域非线性薛定谔方程. 假设响应函数为高斯型, 用虚时间法数值求解了旋转坐标系下的非局域非线性薛定谔方程的静态孤子解, 迭代出了不同非局域程度条件下的静态椭圆孤子数值解. 最后采用分步傅里叶算法, 以迭代的孤子解作为初始输入波形, 模拟了在不同的非局域程度条件下, (1+2)维椭圆空间光孤子的旋转传输特性. 强非局域时, 椭圆光孤子的长轴方向和短轴方向波形都是高斯型, 其他的非局域程度下, 不是高斯型. 由此表明：(1+2)维椭圆光孤子对非局域程度依赖性很强. 旋转角速度和功率均与非局域程度以及孤子的椭圆度有关.     

锂离子电池铜锡锑合金负极材料研究

以化学还原法制备了锂离子电池纳米铜锡锑三元合金负极材料Cu6Sn5Sb5,通过XRD、TEM和电化学测试对材料进行了表征,用非原位XRD测试方法研究了材料的贮锂机理.所制备的材料颗粒粒径大小分布在15～30nm之间.在充放电电压为1.5～OV范围内,初始可逆充电容量为595mAh/g,经过30次循环后,充电容量保持79...     

一类拟抛物粘性扩散方程的整体吸引子

本文考虑出现在人口动力学及稳定分层粘性湍动慢剪切流的热与质量传输理论中一类拟抛物粘性扩散方程解的渐近性态．证明了有限维整体吸引子的存在性．     

用Technicolor理论研究稀有辐射衰变B_c→D_sγ

在一代Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ（ＴＣＩ）和带有一个无质量的标量二重态（ＴＣⅡ）模型下，计算荷电的哥尔斯通粒子对衰变Ｂ＿ｃ→Ｄ＿ｓγ的贡献，并把它们同标准模型的计算相比较，发现哥尔斯通粒子对电磁企鹅图的贡献很大（ＴＣＩ下），在ＴＣⅡ下贡献较小；而对弱湮没图的贡献可以忽略不计，还对同位旋三重态粒子π＋ｐ的质量进行了约束。预言将来在ＬＨＣ上能对不同模型下的分支比Ｂｒ（Ｂｃ→Ｄｓγ）的差异进行研究，进而对不同的模型进行检验。     

二维RLW方程和二维SRLW方程的显式精确解

本文讨论了二维RLW方程和二维SRLW方程孤立波解的性态，通过直接积分的方法求出了这两个方程的显式精确孤立波解，并通过选取初始条件的方法求出了二维RLW方程和二维SRLW方程的另一类精确行波解．     

广义Benjamin-Bona-Mahony方程Fourier谱方法的大时间误差估计

§ 1　ＩｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎＴｈｅＢｅｎｊａｍｉｎ Ｂｏｎａ Ｍａｈｏｎｙｅｑｕａｔｉｏｎｕｔ+ｕｘ+ｕｕｘ -ｕｘｘ-ｕｘｘｔ =0 ( 1 .1 )ｉｎｃｏｒｐｏｒａｔｅｓｎｏｎｌｉｎｅａｒｄｉｓｐｅｒｓｉｖｅａｎｄｄｉｓｓｉｐａｔｉｖｅｅｆｆｅｃｔｓ ,ａｎｄｈａｓｂｅｅｎｐｒｏｐｏｓｅｄａｓａｍｏｄｅｌｆｏｒｂｏｔｈｔｈｅｂｏｒｅｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎａｎｄｔｈｅｗａｔｅｒｗａｖｅｓ[1,2 ] .Ｔｈｅｅｘｉｓｔｅｎｃｅａｎｄｕｎｉｑｕｅｎｅｓｓｏｆｓｏｌｕｔｉｏｎｓｆｏｒｔｈｉｓｅｑｕａｔｉｏｎｈａｖｅｂｅｅ…     

徐寿所译化学著作的原本

徐寿(1818—1884),字雪村,江苏无锡人,是中国近代化学的先驱和杰出的开拓者。他的卓越贡献之一,是介绍和翻译了十几部重要的西方科技著作,其中大约一半是化学著作,这些著作将西方近代化学系统介绍到中国,对于中     

超声波电机驱动的精密位移机构

精密位移机构既是重要的运动执行元件，也是对工艺系统误差进行动态、静态补偿的元件。目前常见的精密位移机构一般利用弹性变形、机械传动、电磁力和压电陶瓷、电致伸缩和磁致伸缩等方式实现，这些方法都难以同时具有高频响、大行程、高精度的特点，有的还需中间的传动机构，结构复杂，精度难以提高，存在电磁干扰等问题。