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991.
In this paper,the nonlinear axial symmetric deformation problem of nonhomogeneousring-and stringer-stiffened shells is first solved by the exact analytic method.An analyticexpression of displacements and stress resultants is obtained and its convergence is proved.Displacements and stress resultants converge to exact solution uniformly.Finally,it is onlynecessary to solve a system of linear algebraic equations with two unknowns.Fournumerical examples are given at the end of the paper which indicate that satisfactory resultscan be obtained by the exact analytic method. 相似文献
992.
作为本文作者研究工作的继续,本文提出了处理三维弹塑性有限变形问题边界元法中二次元区域弱奇及Cauchy 主值奇异积分的二次极坐标变换—分析去奇法.该方法先通过适当的二次极坐标变换降低奇异积分的奇异性,然后利用Causs 散度定理去除Cauchy主值积分的奇异性.通过三维弹塑性及三维有限变形问题数值算例说明该方法具有良好的精度及数值稳定性,并且实施较方便.本文方法可直接推广应用于二阶以上高阶元离散模型奇异积分处理. 相似文献
993.
: 在“ 匀变速直线运动位移与时间关系”一节新课的教学导入设计时, 从现实生活引入, 启发学生思考,
体现了新课程的理念, 拓宽了学生的思路. 相似文献
994.
995.
目的 探讨P-糖蛋白(Pgp)、谷胱甘肽转移酶π(GST-π)、拓扑异构酶Ⅱ(TOPO-Ⅱ)在胃印戒细胞癌中的表达特
点及其临床意义。方法 以免疫组化检测64例胃印戒细胞癌组织中Pgp、GST-π、TOPO-Ⅱ的表达,并分析其特点及与患者临床病理特征间的关系。结果 Pgp、GST-π、TOPO-Ⅱ在胃印戒细胞癌中的阳性表达率分别为25.0%(16/64)、35.9%(23/64)、40.6%(26/64),在胃高-中分化腺癌中阳性表达率分别为10.9%(7/64)、37.5%(24/64)、60.9%(39/64)。Pgp在胃印戒细胞癌中阳性表达率高于高-中分化腺癌,TOPO-Ⅱ的阳性表达率则低于高-中分化腺癌,均有统计学差异(均P<0.05),而GST-π阳性表达率与胃高-中分化腺癌比较无统计学差异(P>0.05)。胃印戒细胞癌的Pgp、GST-π、TOPO-Ⅱ阳性表达率在不同临床分期、淋巴结转移患者间比较均有统计学差异(均P<0.05),在不同年龄、性别患者间比较均无统计学差异(均P>0.05)。结论 Pgp、GST-π、TOPO-Ⅱ的表达对治疗及预后判断具有一定的参考意义。 相似文献
996.
解决两个点或多个点变化的最大最小值问题,首先可以让某个点固定,找出另一个点变化的规律,得出一个函数式,研究这个函数的单调性,再让固定的点运动,从而得出最值,这就是我们常说的“动静互换”思想. 相似文献
997.
合成了2个蒽基配合物[Au(anbdtim)2]PF6 (1)和[Au(anbdtim)2][Au(CN)2] (2),其中anbdtim=2-蒽基-4,5-双(2,5-二甲基(3-噻吩基))-1-甲基咪唑。它们含有不同的抗衡阴离子,1中的为PF6-,2中的为[Au(CN)2]-。这导致2个配合物在溶液和固态中都表现出显著不同的荧光。在CH2Cl2溶液中,配合物1和2的荧光发射波长分别为465和445 nm。在固态,1和2的荧光发射波长分别为 450和 478 nm。有趣的是,配合物 2对苯分子很敏感,它在苯中的荧光发射波长为 475 nm(量子产率 Φ=66.5%),在 CH2Cl2中为448 nm(Φ=22.9%)。此外,我们利用配合物2的苯溶液蒸发制备了蓝绿色发光固体2-benzene。当交替地除去和再次加入苯,固体 2-benzene的荧光发射在蓝绿色(491 nm)和钢蓝色(460 nm)之间可逆地转换。在实验结果的基础上,我们讨论了抗衡阴离子和苯分子对1和2的发光行为的影响。 相似文献
998.
999.
1000.
A measure of non-classicality of even and odd coherent states is studied. We first calculate the Wigner functions of the even and odd coherent states, which consists of two terms: the positive-definite Gaussian term and the wave term with negativity, and then calculate the integrated value εmax of the wave term of the Wigner functions of the even and odd coherent states in their area with negativity, and use εmax to measure non-classicality of the even and odd coherent states. For the even and odd coherent states with certain photon count, it is very convenient for us to use εmax to measure their non-classicality. The methods of our definition and calculation for εmax have theoretical reference value. 相似文献