回弯区的密度流分布

本文在i13/2单j模型下,用粒子数守恒的粒子-转子模型给出的多体波函数计算了回弯区的密度流分布。计算表明:在回弯区,与价核子的排列角动量〈I_x〉的突然增加相对应的是密度流的急剧定向增大。     

裂变碎块的电荷分布与碎块动能

近几年来,在裂变物理方面最突出的实验事实,是发现了热中子引起的U~(233),U~(235),Pu~(239)的裂变,在对称裂变附近,碎块动能急剧下降,达30—40MeV之多,但在Cf~(252)的自发裂变中,这种现象不明显。于是,就提出了这些能量到哪里去了的问题。 我们知道,原子核裂变时的总释放能E_f是分配给碎块的动能E_k和碎块的内部激发能E_(exc);E_(exc)后来由瞬发中子、瞬发γ光子等带走,即     

相对运动、集体振动、单粒子激发相互耦合系统输运过程的理论描述

本文在对相对运动做经典近似的条件下,用与时间有关的投影算符方法,推导出相对运动,集体振动及单粒子激发的耦合方程。这个理论适用于描述重离子深度非弹散射、核裂变等核反应输运过程。     

核裂变物理五十年发展概况

核裂变的发现是具有划时代意义的，至今已五十周年了．本文着重介绍五十年来人们对核裂变现象机理的认识过程．这大体可以分为三个时期，在不同时期中，在理论与实验的结合，基础研究与应用的关系等方面都有不同的特点，本文对上述都作了叙述，并对我国学者的贡献加以肯定，预期今后核裂变物理还会是一个非常活跃的领域．     

DNA损伤致p53-Mdm2相互作用的非线性动力学模型(英文)

p53-Mdm2相互作用在DNA损伤的细胞响应方面起着非常重要的作用。最新实验结果表明,在受到各种辐射损伤而引起DNA损伤后,细胞中的p53蛋白浓度在单体细胞和群体细胞情况下,表现为非衰减振荡和衰减振荡两种不同的动力学行为。通过研究p53 -Mdm2负反馈回路的非线性动力学,分析了各种（特别是DNA损伤,p53和Mdm2浓度三者之间的）动力学关系,提出了一个能同时描述这两种不同动力学行为的非线性模型。 Exploring the nonlinear dynamics of the negative feedback loop composed of p53 and Mdm2 proteins, we propose a signal-response model to study the dynamical mechanism of the different oscillatory behaviors for the activities of p53 and Mdm2 proteins both in individual and population of cells. It is shown that the sustained and damped oscillatory dynamics could be described in a unified way when the dynamics of damage-derived signal is properly introduced.     

核内△吸收截面

在相对论BUU方程框架内给出计算核内△吸收截面的严格公式.研究了核内△N→NN散射截面的介质效应,发现阈能附近的△吸收截面在介质中被压低.数值结果与TAPS实验组的最新实验结果符合得很好.     

低能电子在水介质中的输运过程

考虑到低能电子(能量下限为1eV)在水中输运时的电离,激发,俘获以及超激发引起的自电离等非弹性散射机制,并且考虑到OH⁺,H⁺等自由基的产生和分布,运用Monte Carlo方法模拟了电子在水中输运的径迹结构,揭示了电子在低能情况下输运时单条轨道的空间分布结构特点(云团,团点和短径迹等空间分布实体)和包含在大量轨道中的径迹结构的统计性质,并通过对比截止能量取30和1eV两种情况,分析了30eV以下的低能电子的作用.     

神经信号运作和组构原理

 科学发展到今天,人类已经能够上天、入地、下海。世界的每一个角落都印上了人类的足迹。然而创造了这一切奇迹的最大功臣---大脑,却因其复杂的系统、扑朔迷离的网络而依然是处女地。揭示人脑的奥秘是当今科学研究的迫切任务。20世纪分子和细胞神经生物学快速发展,使人们窥视到了上帝的部分隐私。许许多多的离子通路、成千上万个突触,复杂的网络、整齐的层次、快速而协调的运作,让人不禁感叹生命的神奇!人们试图用上千个方程来描述单个神经元的生物物理过程。然而单个神经元对人脑的信息处理过程的作用是微不足道的,只有大量神经元群体的活动才能反映脑内的信息处理过程。     

核裂变扩散模型Kramers定态解的理论分析

在核裂变动力学扩散模型理论的框架内,严格求解Fokker-Planck方程.用所得到的结果对Kramers定态解进行了分析,指出其成功之处和存在的局限性.     

μ原子瞬发裂变后μ~-末态几率的计算

本工作对两种核电荷分布(指数型及方型)、两种试探波函数(指数型及Gauss型)用交分法计算了μ原子的1_s态及2p态能级,并与严格计算做了比较。用“原子轨道线性组合”方法(LCAO)计算了双中心扩散核Coulomb场中μ~-的四条能级。用“定态微扰”方法(PSS)解与时间有关的Schrodinger方程,求得了四能级下μ~-的末态几率。结果表明μ原子瞬发裂变后μ~-主要位于重碎片的基态(1_s态),位于轻碎片基态的几率仅有3.8—5.1％,位于重、轻碎片2p态的几率各为0.7—0.9％和—0.1％。这些结果与文献[2]、[3]的计算值基本一致,与实验测量值相比,在测量误差范围内也是符合的。