高能强子-强子碰撞多粒子末态纵向相空间的研究

对高能强子-强子碰撞多粒子末态高度各向异性的相空间(称为“纵向相空间”)进行了深入的研究。指出,相空间的各向异性除了表现在纵横两个方向上平均动量的大小悬殊之外,也应表现在这两个方向上的动力学起伏各向异性,导致相空间中的粒子分布有自仿射分形性质。给出了一种用实验检验自仿射分形和测量自仿射的特征量——Hurst指数的方法。此外,还讨论了纵向分形和横向动量之间的关联,给出了表征碰撞事件性质(硬、软、超软)的一个新特征量——单事件平均横动量Pt.将所得到的结果和实验作了比较。     

不同快度窗口中带电多重数的奇、偶分布及归一化矩的能量依赖性

本文从一个简单的具有非零电荷关联长度的物理图象出发,计算了强子-强子碰撞在不同快度窗口中的奇、偶带电多重数分布,解释了这些分布的重合和分开.计算得到的规一化矩的窗口依赖性和能量依赖性与实验一致.引进了一种新的、特别适合于小快度窗口的归一化矩.     

火球的随机衰变与极限碎裂假设

本文对pp碰撞实验(SPS)在碎裂区的"标度无关"性进行了研究, 指出它支持了极限碎裂假设, 用火球随机衰变模型计算的结果和实验符合得很好.     

深度非弹性散射中QCD-瞬子末态的熵及热平衡性质

在蒙特-卡洛产生器 QCDINS 产生的瞬子参与的e-P深度非弹性散射事件中,用$r$ 排序法得到瞬子末态和喷注样本。研究了 R\'enyi熵$H_2$在快度空间中的标度性和相加性。在瞬子末态中观察到了 $H_2$ 随着相空间尺度的减小展现出来的渐进标度性。相比之下,喷注的$H_2$在相空间尺度减小时呈现出饱和趋势。而且,在瞬子末态中还观察到在不同快度位置的窄窗口中$H_2$的相加性很好地成立。这些结果表明,在瞬子参与的深度非弹性散射中的瞬子末态达到了局域平衡。     

随机级联α模型中的非热相变

用随机级联模型对高能碰撞中的非热相变作了仔细研究, 用Monte Carlo模拟得到了表征相变的特征参数λq与矩阶数q之间的关系, 证实了自相似多粒子系统中存在两相, 求出了相变点q=qc对起伏参数α的依赖关系,并和NA22实验结果进行了比较. 在中心极限近似下用解析计算作了同样的研究. 对中心极限近似的适用程度进行了讨论.     

随机级联α模型中的非热相变

用随机级联模型对高能碰撞中的非热相变作了仔细研究 ,用MonteCarlo模拟得到了表征相变的特征参数λ _q 与矩阶数q之间的关系 ,证实了自相似多粒子系统中存在两相 ,求出了相变点q =q_c 对起伏参数α的依赖关系 ,并和NA2 2实验结果进行了比较 .在中心极限近似下用解析计算作了同样的研究 .对中心极限近似的适用程度进行了讨论 .     

高能碰撞中的间歇与混沌

通过研究随机级联α模型,证明了对于固定的动力学起伏强度,多粒子末态相空问有间歇现象,但是没有混沌现象.只有当不同事件的动力学起伏强度不同时才能同时观察到多粒子末态的间歇与混沌行为.这说明,在高能碰撞中,分形与混沌是两个相互联系但又不同的非线性动力学性质.     

正负电子对撞多粒子末态的动力学起伏

运用Jetset产生器分别在实验室系和冲度轴坐标系中对e⁺e^—对撞多粒子末态中阶乘矩的标度性质进行了研究.在这两种情况下,用各向同性的相空间分割得到的三维InF₂～InM都近似于直线,表明e⁺e^－对撞末态相空间中的动力学起伏近似各向同性.在实验室系中由p_x,p_y,p_z的F²～M拟合Ochs公式得到的三个γ值近似相等;在冲度轴系中,在φ方向上适当选取起始拟合点,三个γ值也比较相近,进一步肯定了这一论断.这一结果表明,软、硬过程动力学起伏的本质特征──各向异性或(近似)各向同性,可以通过碰撞过程中阶乘矩标度性质的研究而揭示出来.因此,深入研究各种碰撞过程中阶乘矩的标度性质,对于了解碰撞动力学的本质有重要意义.     

对高能碰撞末态粒子的阶乘矩拟合修正曲线的方贩

高能碰撞末态粒子在相空间的动力学分布存在着非均匀因素的影响,通过对这种非均匀因素影响的仔细研究,引入了修正系数,得到了拟合修正曲线的判据,给出了计算修正系数的方法.     

非二进制离散小波的研究

研究了非二进制离散小波, 提出了构建基本小波函数的理论与方法, 并以λ=3,4为例具体构建了小波函数. 对非二进制小波的分解算法和回复算法进行了理论推证, 并针对λ=3,4的情况具体研究了变换矩阵问题. 提出了本文所得结果在高能碰撞研究中的重要应用前景.