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11.
为了了解平行平板腔对平行度的灵敏度,以判定转速决定的光闸开闭情况,曾对各种不同情况测定了平行度对输出的影响,结果如图1,2所示,从这个结果可以看出,振荡截止角度随腔长而变,并与腔长成反比,这个角度实际上是腔的一端对另一端的张角之半,是可以由几何光学预测到的。由这个结果决定,长腔对转角灵敏,可以用较低的转速得到较快的光闸。  相似文献   
12.
本文报道一种检测激光波面的全息干涉法。它是把扩束望远镜放在三平板环路干涉仪中,同时产生扩束和缩束的二束光,利用这两束光拍摄干涉形成的轴向全息图。通过实测再现波面焦点的位置,可给出被测波面的曲率半径,其精度可达物理焦深,约比一般干涉法的测量精度高三倍左右。同时该方法具有图像直观和空间分辨等优点。这种全息图充分吸取了三平板环路干涉仪的优点,实际上是一台白光全息干涉仪。基于不同的信息处理方法,这种全息图也可以理解为径向剪切干涉的结果。  相似文献   
13.
本文采用3~6J,100微微秒N_d玻璃激光辐照平面铝靶,靶面功率密度~1015瓦/厘米2。改变激光偏振及靶面入射角,用盒式卞计测得了靶面的共振吸收曲线,极大值在22°附近,同时,用时间分辨谱仪拍得了二次谐波的时间分辨谱(S偏振及P偏振,入射角为0°,7°,22°)。用光谱仪拍摄了二次谐波的时间积分谱(S偏振及P偏振、各个角度),用X光线谱测定了电子温度。实验结果表明,随着角度由0°增加到22°,共振吸收也增加,P偏振分量产生的二次谐波谱加宽与S偏振分量产生的二次谐波谱加宽相比,愈来愈窄,而且二次谐波的发光时间最长达500微微秒之久。文中还对其中包含的物理机制进行了分析。  相似文献   
14.
本文提出一种具有实用意义的新型干涉仪——菲涅耳波带板干涉仪。它综合了径向剪切和横向剪切干涉仪的特点,可简化干涉图的分析;并具有共光路的性质,可用于宽频带激光波面及短脉冲激光波面的检测。本文对该干涉仪进行了分析,对它在波面检测方面作了实验研究。  相似文献   
15.
在多束激光辐照靶的实验中,时间同步是十分重要的。我们用双光子荧光(TPF)法测量了六束钕玻璃高功率激光系统(6×10~(11)W)的时间同步。测量时间同步的光源是该激光系统中的主被动锁模Nd~(3+)∶YAG振荡器,脉宽是20ps。 相对辐照的二束激光的时间同步测量,采用了在靶位处放置一个四面通光的双光子荧光盒,而正交辐照的二束激光的时间同步测量,采用了在靶位处放置一个半透膜板和一个双光子荧光装置。时间同步测量简便、直观。 给出了用双光子荧光法测量时间同步的误差。两束激光相对辐照时,同步误差为4ps,两束激光正交辐照时,同步误差为5ps。六束激光时间同步误差为10ps。  相似文献   
16.
我们从实验上观察到3ω0/2谐波沿90°辐射精细结构,并从运动细丝底部附近nc/4处辐射3ω0/2谐波来解释3ω0/2谐波细丝结构的存在;从运动的细丝底部对TPD带来的Doppler修正解释3ω0/2谐波的双峰结构以及红强蓝弱的特点,数量上对红移、蓝移的估算与实验大体相符。用宽带激光打靶,由于靶面照明均匀及宽频带作用,细丝不易形成,对抑制TPD产生的超热电子可能是有益的。 关键词:  相似文献   
17.
自1985年劳伦斯·利弗莫尔实验室和普林斯顿大学首次实现实验室软X光波段ASE输出以来,建立在碰撞激发和再复合机构基础上的实验室X光激光及相应X光光学元件工艺又有了新的发展。到目前为止,再复合机构类氢系列波长已由CⅥ的182A缩短到MgⅫ的45.5,离水窗口仅差1.5。遗憾的是,其增益因子也降为1.6cm~(-1)。碰撞激发机构实现最短波长为类NiYb的50.3A°,其增益因子小于1cm~(-1)。  相似文献   
18.
本文报道了乳胶型超高斯软边光阑的研究结果,给出光阑的设计,制作方法及实际使用效果。  相似文献   
19.
本文采用1—3J,150ps宽频带与窄频带Nd玻璃激光辐照平面铝靶,靶面功率密度1—3×1014W/cm2。当用窄频带激光打靶时,入射方向与靶面法线成24°,偏振在入射平面(即P偏振)在靶面法线方向放置Faraday筒,则观察到慢离子发射波形的双峰结构。如入射光的偏振改为垂直于入射平面(即S偏振),仍然有双峰结构,与P偏振略有差别;如入射光方向垂直于靶面,Faraday筒放置在偏下与靶面法线成30°位置,则双峰结构很不明显。若用宽频带激光进行同样试验,则双峰结构很不明显,文章分析了上述现象的物理机制,并用二组分等离子体绝热膨胀模型,计算了离子发射波形,与实验比较基本相符。  相似文献   
20.
用惠更斯-基尔霍夫公式对小孔干涉仪的滤波孔进行计算及分析后指出:尽管滤波孔小于爱里斑,滤波孔的位置对参考波的质量仍有影响。在接收面上参考波位相有较大偏移处,往往伴有较大的光强变化(变弱)。给出实验结果,并进行了讨论。  相似文献   
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