一类可逆矩阵逆矩阵的图论解法

设 M( G)是简单无向图 G的关联矩阵 ,A是 M( G)的可逆子矩阵 ,γ( A)是逆矩阵 A- 1中非零元素的个数 .获得了求逆矩阵 A- 1的一种图论方法 ,并且得到了γ( A)的精确上下界以及达到上下界时子矩阵 A的图论刻划     

给定阶与边独立数的树和单圈图的Laplacian矩阵的最大特征值

得到了给定顶点数和边独立数的树与单圈图的Laplacian矩阵的最大特征值的精确上界，并且给出了达到上界的所有极图．     

[Co(DBP)_2·3Py]_2的合成、表征及晶体结构测定

本文合成了钴与磷酸二丁酯(HDBP)的络合物,经分析鉴定,其组成为Co(DBP)_2·3Py·CHCl_3(Py=吡啶),对络合物的热谱、红外、可见光谱及磁性进行了研究。得到了该络合物的单晶。结构研究表明,该晶体属于三斜晶系,P空间群,晶胞参数:α=14.490(10),b=15.721(7),c=20.109(12),α=90.37(4)°,β=96.04(5)°,γ=105.63(4)°。晶体中每2个钴通过2个DBP桥连成一个二聚分子,[Co(DBP)_2·3Py]_2,分子中有对称中心,晶胞中含有二个[Co(DBP)_2·3Py]_2分子和四个氯仿分子。每个钴除了与2个桥式的DBP上的氧配位外,还与3个吡啶上的N和一个DBP上的氧配位。     

二苯甲酮晶体的红外反射光谱研究

室温下记录了有机非线性光学晶体二苯甲酮三种不同偏振的红外反射光谱（２００－４０００ｃｍ＾－１）。利用Ｋ－Ｋ变换确定了晶格振动模的模，纵频率。根据由Ｋ－Ｋ变换得到的介电常数和折射率的色散曲线外推得到晶体的静态介电常数，高频介电常数和近红外波段的折射率。还对反射带进行了认定。研究表明该晶体二苯甲酮分子间不存在氩键，只以弱的范德华键相结合。结合晶体结构对强反射带出现的原因作了解释。     

氧化物在载体上的存在状态及其还原性能研究——NiO/γ-Al_2O_3和CuO/γ-Al_2O_3体系

本文用透射电子显微镜、选区电子衍射和X光衍射研究NiO/γ-Al_2O_3和CuO/γ-Al_2O_3体系,结果表明,氧化物在载体表面有单层分散和晶相两种状态。当氧化物含量低于某一阈值时,呈单层分散态,高于此阈值时出现晶相。氢还原研究表明,单层分散态比晶态难还原。晶相NiO在300—400℃还原,单层分散态则要450—530℃;晶相CuO在约180℃时还原,单层分散态则要240—400℃。无论是单层分散的或晶相的氧化物,还原得到的金属都是晶相,但单层分散的氧化物还原出来的金属晶粒较小。     

二部图生成树的新的计数公式(英文)

设G =(V ,U ,E)是一个连通的二部图 ,其中｜V｜=m ,｜U｜=n .令M (G)表示G的关联矩阵 ,Jk×s 表示元素全为 1的k ×s矩阵 ,R =M (G)M (G)′ , Jm n =Jm -Jm×n-Jn×m Jn,t(G)表示G中生成树的个数 .在本文中我们不用对G的边定向而获得了下面的主要结论 :t(G) =(m n) -2 det( Jm n R) .     

具有四个不同特征值的竞赛矩阵

设A是n阶竞赛矩阵，k是非负整数。文[3]刻划了恰好有三个不同特征值的n阶竞赛矩阵，文[4]刻划了恰好有四个不同特征值并且0作为一个一重特征值的n阶竞赛矩阵。在这篇文章中我们主要研究了两个问题：（1）讨论当k是A的特征值时A的性质。（2）刻划恰好有四个不同特征值并且k作为一个一重特征值的全部n阶竞赛矩阵。     

希土羧酸盐的结构研究——Ⅲ.[Y(n-C_5H_(11)COO)_3·2H_2O]_2的合成和结构测定

本文合成了系列配合物Ln(n-C_5H_(11)COO)_3·2H_2O(Ln=Y,Sm,Eu,Gd,Tb,Er和Yb),并对[Y(n-C_5H_(11)COO)_3·2H_2O]_2的晶体结构进行了研究。结果表明该晶体属于单斜晶系,P2_1/α空间群。晶胞参数如下:a=8.925(6),b=14.033(5),c=19.988(6)(?);β=95.90(3)°;V=2490.3(?)~3,Z=2.2978个独立可观察点(Ⅰ>3σ(Ⅰ))参加了结构修正,最终R因子为0.085。分子中1两个Y原子通过两个μ_2-C_5H_(11)COO桥基连结成双核配合物;每个Y还与两个双齿螯合的羧基和两个水分子成键。因此Y原子的配位数为9。对系列化合物的红外光谱也进行了研究。     

Er3+/Yb3+共掺LiNbO3晶体中Er3+的光谱特性分析

在室温下,测量了采用Czochralski方法生长的as-grown和经退火处理的Z切Er^3＋／Yb^3＋共掺同成分LiNbO3晶体的α偏振吸收光谱（300-1650nm）。运用Judd—Ofelt理论对该晶体中Er^3＋的光谱特性进行了分析。由所测得的吸收系数的积分计算得到了从基态到激发态的若干个主要的电子跃迁强度实验值。利用最小二乘法确定出Er^3＋／Yb^3＋共掺LiNbO3晶体中Er^3＋的Judd-Ofelt参数。进而确定了自发辐射概率,从激发态能级到其各个下能级的荧光分支比以及能级辐射寿命。此外,还讨论了Yb^3＋的共掺和退火处理对LiNbO3晶体中Er^3＋光谱特性的影响。     

Multi-frequency focusing of microjets generated by polygonal prisms

We systematically investigate the power distribution characteristics of microjets generated by prismatic scatterers with different shapes at sub-THz region (λ = 8.57 mm). Among these prismatic scatterers, the hexagonal-type one shows better focusing feature than the others. Aiming at the hexagonal-type one, we propose a double-layer scatterer composed of a Teflon hexagonal prism as an outer layer and a semiconductor cuboid as an inner layer. Aiming at the double-layer scatterer, we further study the effects of refractive index, size, and shape of the inner cuboid on microjet's features. The study allows us to present an optimized double-layer scatterer, which has a side length λ /2 (λ) and a refractive index 2.0 (1.4) for the inner (outer) layer. We show that the optimized scatterer can produce an ultra-strong, ultra-narrow microjet with a power enhancement of ~30 and a full width at half maximum (FWHM) of ~0.26λ, and the microjet is just located at the output face. The microjet keeps compact within the distance range of λ from the output face. These features and effects are explained from the viewpoint of ray optics theory. According to the optimized double-layer scatterer, we further study the multi-frequency focusing features of the microjets, and find that the microjet remains good features at harmonic frequencies 2f₀ and 3f₀. In addition, we investigate the effect of an Au sphere presence in the center of the microjet on the power distribution. The results show that a spherical dark spot with a size similar to that of the Au sphere emerges in the area where the Au sphere is placed. The feature can be used to measure the size of a metallic particle.