全文获取类型
收费全文 | 2493篇 |
免费 | 259篇 |
国内免费 | 248篇 |
专业分类
化学 | 1850篇 |
晶体学 | 27篇 |
力学 | 90篇 |
综合类 | 39篇 |
数学 | 341篇 |
物理学 | 653篇 |
出版年
2023年 | 17篇 |
2022年 | 55篇 |
2021年 | 68篇 |
2020年 | 71篇 |
2019年 | 92篇 |
2018年 | 63篇 |
2017年 | 64篇 |
2016年 | 103篇 |
2015年 | 91篇 |
2014年 | 117篇 |
2013年 | 174篇 |
2012年 | 152篇 |
2011年 | 151篇 |
2010年 | 103篇 |
2009年 | 126篇 |
2008年 | 139篇 |
2007年 | 121篇 |
2006年 | 107篇 |
2005年 | 110篇 |
2004年 | 129篇 |
2003年 | 122篇 |
2002年 | 158篇 |
2001年 | 140篇 |
2000年 | 91篇 |
1999年 | 71篇 |
1998年 | 25篇 |
1997年 | 23篇 |
1996年 | 23篇 |
1995年 | 25篇 |
1994年 | 24篇 |
1993年 | 17篇 |
1992年 | 24篇 |
1991年 | 13篇 |
1990年 | 17篇 |
1989年 | 7篇 |
1988年 | 14篇 |
1987年 | 9篇 |
1986年 | 6篇 |
1985年 | 20篇 |
1984年 | 7篇 |
1983年 | 10篇 |
1982年 | 9篇 |
1981年 | 10篇 |
1980年 | 9篇 |
1979年 | 7篇 |
1977年 | 9篇 |
1976年 | 9篇 |
1975年 | 5篇 |
1974年 | 8篇 |
1968年 | 4篇 |
排序方式: 共有3000条查询结果,搜索用时 15 毫秒
51.
水声环境具有强烈的时空易变性,为了解其变化中的规律和产生的不确定性,将POM海洋数值模型和水声传播模型FOR3D进行耦合,建立海洋—声学耦合数值模式。对海区的温盐等环境参数和水下声场进行预报,给出了典型断面的温度垂直结构、实验海区声速剖面和传播损失。同时,采用集合卡尔曼滤波(EnKF)方法结合海洋—声学耦合数值模式分析了水声环境的不确定性,对不同深度与频率下,传播损失的均值与满足90%的可能区间进行了计算,同时给出了不同点声速、传播损失、声纳作用距离的不确定性直方图。和实验数据的对比结果表明该方法具有较高的有效性,能对水声环境的不确定性进行合理的预报与估计。 相似文献
52.
53.
自适应光学中扩展信标波前探测的研究与实验 总被引:3,自引:0,他引:3
讨论了一种基于Hartmann Shack (H S)传感器的扩展信标相关波前探测方法。通过在传统H S探测光路的物平面上加入视场光阑消除了子孔径像斑的重叠问题 ,并利用一种快速相关算法计算各像斑的相对位移 ,进而得到各子孔径波前的相对斜率。光学实验研究证实了该相关波前探测方法能够较精确地测算出波前像差 ,从而使目前使用最多的H S传感器具有扩展信标波前探测能力 相似文献
54.
55.
Chao-Qiang Geng Da Huang Lu-Hsing Tsai 《The European Physical Journal C - Particles and Fields》2015,75(11):557
We study the CP-violation effects from two types of neutrino mass matrices with (i) \((M_\nu )_{ee}=0\), and (ii) \((M_\nu )_{ee}=(M_\nu )_{e\mu }=0\), which can be realized by the high-dimensional lepton number violating operators \(\bar{\ell }_R^c\gamma ^\mu L_L (D_\mu \Phi )\Phi ^2\) and \(\bar{\ell }_R^c l_R (D_\mu {\Phi })^2\Phi ^2\), respectively. In (i), the neutrino mass spectrum is in the normal ordering with the lightest neutrino mass within the range \(0.002\,\mathrm{eV}\lesssim m_0\lesssim 0.007\,\mathrm{eV}\). Furthermore, for a given value of \(m_0\), there are two solutions for the two Majorana phases \(\alpha _{21}\) and \(\alpha _{31}\), whereas the Dirac phase \(\delta \) is arbitrary. For (ii), the parameters of \(m_0\), \(\delta \), \(\alpha _{21}\), and \(\alpha _{31}\) can be completely determined. We calculate the CP-violating asymmetries in neutrino–antineutrino oscillations for both mass textures of (i) and (ii), which are closely related to the CP-violating Majorana phases. 相似文献
56.
57.
All-electron full-potential linearized augmented plane-wave calculations of the surface energy, work function, and interlayer spacings of close-packed metal surfaces are presented, in particular, for the free-electron-like metal surfaces, Mg(0 0 0 1) and Al(1 1 1), and for the transition metal surfaces, Ti(0 0 0 1), Cu(1 1 1), Pd(1 1 1), and Pt(1 1 1). We investigate the convergence of the surface energy as a function of the number of layers in the slab, using the Cu(1 1 1) surface as an example. The results show that the surface energy, as obtained using total energies of the slab and bulk from separate calculations, converges well with respect to the number of layers in the slab. Obviously, it is necessary that bulk and surface calculations are performed with the same high accuracy. Furthermore, we discuss the performance of the local-density and generalized gradient approximations for the exchange-correlation functional in describing the various surface properties. 相似文献
58.
59.
研究了经尿道等离子体双极电切除术(PKRP)切除和经尿道前列腺电切术(TURP)切除的前列腺增生(BPH)组织对640, 660, 680, 700, 720, 740, 760, 780, 800, 820, 840, 860和880 nm波长的钛宝石激光的光学特性及其差异,实验采用双积分球测量系统以及反向倍增法获取BPH组织的吸收和散射特性参数。结果表明:PKRP和TURP切除的BPH组织对这13个不同波长的激光的吸收系数和约化散射系数都是随着激光波长增大而明显减小的,PKRP切除的BPH组织对这同一波长的激光的吸收系数和约化散射系数都明显较TURP切除的BPH组织对相应的波长的激光的吸收系数和约化散射系数要小,PKRP和TURP切除的BPH组织的吸收系数以及约化散射系数的最大值都在640 nm,其值分别为(0.885±0.022)和(0.955±0.024)mm-1以及(1.564±0.039)和(1.658±0.042)mm-1,其差异分别为7.91%以及6.01%,其最小值都在880 nm,其值分别为(0.443±0.011)和(0.455±0.011)mm-1以及(1.117±0.028)和(1.197±0.030)mm-1,其差异分别为2.71%以及7.16%。PKRP和TURP切除的BPH组织对660 nm的吸收系数的差异最大,其值为8.95%,其差异最小在860 nm,其值为1.75%,PKRP和TURP切除的BPH组织对800 nm的约化散射系数的差异最大,其值为9.13%,其差异最小在640 nm,其值为6.01%。 相似文献
60.