电流变液成链过程的一种序参量描述

在外加电场情形下,电流变液中固体颗粒就极化而成为电偶极子.电偶极子之间由于静电相互作用而聚集形成为链,然后在一个比较成链过程长很多的时间\[1-3]中这些链又进一步聚集形成柱状体.从整体来看电流变液就从液态变为固态.从物理上看这是一个在外场作用下粒子聚集的过程.由于链之间相互作用形成柱的过程比成链过程慢很多,故在考虑固体颗粒在外场作用下形成链的过程中可以忽略链与链之间的相互作用.我们将取固体颗粒为球,其半径为a.     

双筒粘度计中的偏心效应*

本文用摄动法研究了双筒式粘度计的内外筒不同心时对于测量粘度所引起的误差。算例表明,若问题的特征雷诺数越小,或者两筒的隙宽越窄,偏心所引起的测量误差越大,对于通常双筒粘度计的工作参数,只要两筒偏心距不超过两筒正常隙宽的1/10所引起的测量误差是不大的。     

圆柱状骰子的几何特征与运动特征

针对“国际青年物理学家竞标赛(IYPT)”第35届(2022年)赛题第七题,视柱体状骰子为均质刚性体,分别讨论了其侧面与底面等概率立地时的几何特性和物理特性。     

线性空间中代数广义逆的最简表示

本文主要在一般线性空间框架中从纯代数的角度研究代数广义逆的可加性与表示问题.首先在线性空间中利用空间代数直和分解给出I+AT~+可逆的充要条件,进而T~+=T~+(I+A~T+)~(-1),给出了T~+具有最简表示的一系列充要条件.其次讨论了在Banach空间广义逆和Hilbert空间Moore-Penrose逆扰动问题研究中的应用.本文的主要结果推广和改进了相关文献中的一些近期成果.     

用两束超短乜秒激光脉冲选择控制D2分子的转动波包

通过求解D2分子在飞秒激光场中的含时薛定谔方程,研究了室温下D2分子在超快1s秒激光驱动下的的转动波包动力学．选择用第一束超短飞秒脉冲与温度为300K的D2分子系综相互作用产生一个相干转动波包,用第二束超短匕秒脉冲在波包的1／4和3／4恢复周期选择操纵D2分子取向．研究结果表明,通过选择两束超短飞秒脉冲的延迟时间,可以有效控制D2分子转动波包中奇偶态的相对布居,从而选择性的控制D2分子取向．     

The eccentric effect of a coaxial viscometer

ＴＨＥＥＣＣＥＮＴＲＩＣＥＦＦＥＣＴＯＦＡＣＯＡＸＩＡＬＶＩＳＣＯＭＥＴＥＲ＊／／ＧｕｏＺｈｉ－ｒｏｎｇ（郭志荣）（ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＰｈｙｓｉｃｓ．ＬｕｎｇｆａｎｇＮｏｒｍａｌＣｏｌｌｅｇｅ．ｆｏｒ,ＰｒｏｆｅｓｓｉｏｎａｌＴｒａｉｎｉｎｇ．...     

从一则游戏趣谈正整数的一种分类

引言 我们先来做个数学数字游戏,游戏规则：令一个整数等于前一个正整数的各位上数字平方的和,任给你一个正整数,譬如2,你很快得出下一个数是4;如果让你继续游戏8次呢？数4按这个游戏规则进行8次后,仍是4,过程见图1;如果让你继续游戏9次、10次、…、100次…呢？你也不难算出结果吧．换个数又会怎么样？     

Selective Alignment of D2 Induced by Two Ultrashort Laser Pulses

通过求解D₂分子在飞秒激光场中的含时薛定谔方程,研究了室温下D₂分子在超快飞秒激光驱动下的的转动波包动力学. 选择用第一束超短飞秒脉冲与温度为300 K的D₂分子系综相互作用产生一个相干转动波包,用第二束超短飞秒脉冲在波包的1/4和3/4恢复周期选择操纵D₂分子取向. 研究结果表明,通过选择两束超短飞秒脉冲的延迟时间,可以有效控制D₂分子转动波包中奇偶态的相对布居,从而选择性的控制D₂分子取向.     

Active manipulation of the selective alignment by two laser pulses

This paper solves numerically the full time-dependent Schrdinger equation based on the rigid rotor model, and proposes a novel strategy to determine the optimal time delay of the two laser pulses to manipulate the molecular selective alignment. The results illustrate that the molecular alignment generated by the first pulse can be suppressed or enhanced selectively, the relative populations of even and odd rotational states in the final rotational wave packet can be manipulated selectively by precisely inserting the peak of the second laser pulse at the time when the slope for the alignment parameter by the first laser locates a local maximum for the even rotational states and a local minimum for the odds, and vice versa. The selective alignment can be further optimised by selecting the intensity ratio of the two laser pulses on the condition that the total laser intensity and pulse duration are kept constant.