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31.
在DS—CDMA无线移动环境中,存在严重的多址干扰和多径衰落。本文利用自适应天线阵列分离出多径信号,利用RAKE消除多径衰落。导频位符号辅助(PSA)信道估计用来对BAKE的输入端进行加权,天线阵列的加权系数的自适应更新是采用RLS算法而得。结果表明,该方案具有很强的抗多径干扰和多址干扰的能力。 相似文献
32.
利用行处理法和分治策略给出一个基于分布式存储MIMD二叉树随机模型求解任意带状方程组的并行迭代算法,证明算法对相容性带状方程组收敛并分析算法的通信复杂度。 相似文献
33.
34.
针对直边衍射效应造成的图像边缘退化问题,建立边缘退化模型。从菲涅尔直边衍射理论出发,基于信号与系统理论的图像边缘退化数学描述方法,分析了造成图像边缘退化的原因。通过分析不同光源波长和成像物距下直边衍射强度分布曲线的特点,构造简单函数实现衍射光强分布的近似,进而得到退化系统传递函数;利用退化系统传递函数构造滤波器对获取图像的边缘进行恢复,从而提高尺寸测量精度。实验结果表明:经边缘恢复方法校正后的测量结果误差约为0.02 mm,相对未校正数据的测量结果误差减小0.04 mm,提高了尺寸测量精度。 相似文献
35.
Generation-channel interference of high-order harmonics of an anharmonic oscillator driven by bi-chrime laser fields and its mechanism 下载免费PDF全文
A method to describe the generation channels of high-order harmonics is proposed.According to this method,the mechanism of generation-channel interference of high-order harmonics is revealed clearly.We take the anharmonic oscillator driven by bi-chrome fields as an example to illustrate that this method can be used to understand the effect of generation-channel interference. 相似文献
36.
利用光谱测量和高速照相的方法,对大气压氮气介质阻挡放电进行了研究.在气流的帮助下,2mm气隙中的均匀放电可以长时间得以维持.根据放电电流波形和1μs曝光时间的放电图像,这种均匀放电被判定为汤森放电.用氦氖激光器对实验中所用的光谱仪带来的谱线轮廓展宽进行了标定,并将得到的仪器展宽数据输入Specair软件,计算了不同气体温度下氮分子二正系0—2谱带的谱线轮廓.通过用计算谱线轮廓去拟合实验谱线轮廓,确定了氮分子的转动温度并将其近似为气体温度.结果表明:大气压氮气介质阻挡汤森放电并不能使气体温度大幅上升(ΔTg≤50K),气体温度的小幅上升不会引起热不稳定性而导致放电发展成为细丝放电.气流确实可以降低放电气体温度,但这不是使汤森放电得以维持的原因.通过比较加入气流前后的放电光谱可知,气流降低了气隙中杂质氧的含量,使得更多的氮分子亚稳态N2(A3Σu+)的寿命延长到下一次放电的起始时刻,为汤森放电提供了必需的大量种子电子. 相似文献
37.
本文采用量子化学和反应动力学理论计算方法研究了酰基过氧自由基中单分子氢迁移的作用.计算结果表明至少在CH_3CH_2CH_2C(O)O_2和(CH_3)_2CHCH_2C(O)O_2自由基中,氢迁移在298 K的速率为~0.012和~0.58 s~(-1),可以与它们在大气中的双分子反应相比较,具有较重要的意义.在大气环境中,氢迁移生成的CH_3CHCH_2C(O)OOH自由基在随后的反应中生成具有多官能团的产物,可能影响大气气溶胶的形成;生成的另一个自由基(CH_3)_2CCH_2C(O)OOH则转化为甲醛和丙酮. 相似文献
38.
39.
40.
Determination of Ionization Coefficient of Atmospheric Helium in Dielectric Barrier Discharge 下载免费PDF全文
A weakly luminous layer close to the anode is observed at time far ahead of the current pulse in dielectric barrier discharge of helium at atmospheric pressure and it is considered as the result of a very weak Townsend discharge. Based on the assumption that the space charge produced by this Townsend discharge is too small to distort the uniform electric field in the gas gap, the electrons have more or less the same energy over the entire gap and the spatial distribution of the discharge light is proportional to the distribution of electron density. This light distribution is obtained by processing side-view photograph of discharge gap using an intensified charge coupled device camera with an exposure time of 20ns. By fitting a theoretically derived formula with the measured curve of light distribution, the Townsend electron ionization coefficient α is determined to be 31 cm^-1 at E/p = 3.6 V·cm^-1·Torr^-1, which is much higher than that obtained by solving the Boltzmann equation of pure helium. It is believed that penning ionization of helium metastables with impurity of nitrogen molecules makes great contribution to the experimentally determined α value. The contribution of this penning ionization to α is roughly estimated. 相似文献