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101.
为提高现有MC软件处理较深次临界度问题的能力,改进了‘虚产生’法对可调参数η的处理,并应用改进后的MC软件对静态次临界实验(981-2)数据作了理论分析,还同动态方法做了比较。这里所说“动态”方法,指通过MC方法直接模拟裂变系统内或泄漏中子数时间分布,用指数函数拟合源中子注人上升段后的数据的方法,相应的指数被认为是离散α本征值。在多个离散本征值中,原则上将数值最大的指数就是所谓衰减本征值,应同‘虚产生’法的结果一致, 相似文献
102.
103.
利用飞秒激光脉冲在长度为10cm,包层具有大空气比的双折射微结构光纤中通过高阶模相位 匹配的四波混频获得了波长可调谐的反斯托克斯波.实验中脉冲宽度为35fs,中心波长820nm ,单脉冲能量4nJ的飞秒激光脉冲耦合到长轴直径为5μm,短轴为46μm的双折射微结构光 纤中.在高阶模传输情况下,通过调制耦合光的偏振方向,获得了具有不同中心波长的反斯 托克斯波.通过对比分析,讨论了输入光的偏振态对双折射微结构光纤中高阶模式下四波混 频效应的影响情况.理论计算分析很好的解释了实验结果.
关键词:
微结构光纤
飞秒脉冲激光
四波混频 相似文献
104.
可单向和双向运转的自锁模掺钛蓝宝石环形激光器 总被引:2,自引:0,他引:2
首次报道了采用六镜环形腔结构的掺钛蓝宝石激光器,该激光器既可以实现自锁模的单向运转,也可以实现自锁模的双向同时运转。 相似文献
105.
106.
半个世纪以来,动物地磁导航得到了广泛而深入的研究,然而其背后的磁感应机理还不清楚.1978年,Schulten等提出自由基对机理可能是生物磁感应的内在机制.近年来,这一假设得到发展和完善,提出隐花色素蛋白是生物的磁感应分子的观点.由于生物体内环境的复杂性和隐花色素蛋白的易光解特性,生物磁感应自由基对机理的研究受到很大限制.为了深入研究生物磁感应自由基对机理,人们构建了磁感应模型体系,大大简化了生物环境的复杂性,从不同方面开展了磁感应研究.基于国内外学者的研究成果,主要介绍隐花色素磁感应和各种模型体系相关研究进展,简要总结并提出生物磁感应自由基对机理研究中亟待解决的问题. 相似文献
107.
The interaction potential of a He-BH complex is investigated by the coupled-cluster single-double plus pertur-bative triples (CCSD (T)) method and an augmented correlation consistent polarized valence (aug-cc-pV)5Z basis set extended with a set of (3s3p2d1f1g) midbond functions. Using the five two-dimensional model potentials, the first three-dimensional interaction potential energy surface is constructed by interpolating along (r–r e ) by using a fourth-order polynomial. The cross sections for the rovibrational relaxation of BH in cold and ultracold collisions with 3 He atom are calculated based on the three-dimensional potential. The results show that the Δv =-1 transition is more efficient than the Δv =-2 transition, and that the process of relaxation takes place mainly between rotational energy levels with the same vibration state and the Δj =-1 transition is the most efficient. The zero temperature quenching rate coefficient is finite as predicted by Wigner’s law. The resonance is found to take place around 0.1–1 cm-1 translational energy, which gives rise to a step in the rate coefficients for temperatures around 0.1–1 K. The final rotational distributions in the state v = 0 resulting from the quenching of state (v = 1, j = 0) at three energies corresponding to the three different regimes are also given. 相似文献
108.
109.
110.