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61.
62.
63.
Let \(\mathcal {D}\) be a non-trivial 2-\((v,\,k,\,2)\) design. Assume that G is a flag-transitive and point-quasiprimitive automorphism group of \(\mathcal {D},\) then G is of holomorph affine or almost simple type.  相似文献   
64.
65.
Surface molecular ordering in ultrathin molecular films is investigated. The optical transmission spectra of molecular films ranging in thickness from 2 to 13 smectic layers (6.7–43 nm) in the region of the electronic absorption bands in the smectic A phase of cyanobiphenyl CB9 are measured. The thickness and temperature dependences of the permittivity are determined. It is found that the orientational ordering of the molecules depends on the film thickness. The penetration depth of the surface molecular orientational order does not exceed two smectic layers (<7 nm). Zh. éksp. Teor. Fiz. 115, 1833–1842 (May 1999)  相似文献   
66.
为实现小于10 ns光脉冲上升时间的超高速声光调制,该文提出一种光纤耦合声光调制器光脉冲时域响应的理论设计仿真方法。利用该方法对1064 nm和1550 nm工作波长光纤耦合声光调制器进行了仿真,结果预测器件的光脉冲上升时间分别为9.4 ns和9.1 ns;通过器件制作和测试验证,两个波长的器件实测光脉冲上升时间分别为9.74 ns和9.22 ns,实测与理论仿真结果偏差较小。文章最后对器件在超快光纤激光器种子源光脉冲选单、光纤水听阵列时分复用及潜在的宽带移频应用进行了介绍。  相似文献   
67.
The electronic structure and morphology of organic semiconducting cobalt-phtalocyanine (CoPc) films in situ prepared on the Au(001)-5×20 superstructure have been studied by a combination of experimental and theoretical work. The CoPc molecular film was characterized by photoemission spectroscopy (PES, valence band and core-level). The experimental results were simulated and have been explained in the framework of density functional theory (DFT) calculations. The C 1s and N 1s core level spectra were analyzed by taking into account the fact that both types of atoms have different nonequivalent positions in the molecule. And finally, the experimentally obtained electronic valence band structure of CoPc is in very good agreement with ab initio density of state results, allowing a detailed site-specific insight into the system.  相似文献   
68.
The soliton structure in an antiferroelectric liquid crystal in an electric field is calculated in the discrete phenomenological Landau model for phase transitions. The anticlinic structure of the antiferroelectric crystal gives rise to nontrivial features of the soliton structure and the stability of the soliton. The soliton is topologically stable in a metastable state if the electric field is much higher than the field of antiferroelectric-helix unwinding. A structural transition with a step-like change in the orientation of molecules occurs as the soliton field varies. A peculiar soliton (synclinic pair) can be formed if the barrier between the anti- and ferroelectric structures is large. The calculation shows the possibility of a large electroclinic effect in the soliton, i.e., a variation in the molecular tilt angle in an electric field in the vicinity of the transition of the structure to the synclinic state.  相似文献   
69.
利用锂喹啉配合物(8-hydroxy-quinolinato lithium,Liq)作电子注入层,制备了结构为氧化铟锡/锂喹啉配合物铝{ITO(indium tin oxidc) TPD(N,N′-di-phenyl-N,N′-bis(3-mmethylphenyl)-l.l′biphenyl-4,4′diamine)/Alq3[tris-8-hydroxy-quinolinato)aluminum] Liq AI的电致发光器件。通过改变电子注入层Liq的厚度,考查了Liq厚度对器件电致发光效率及电流密度-电压关系的影响。实验表明Liq厚度大约为0.5nm左右时器件的性能最佳、电致发光效率约为没有Liq器件效率的5倍,而定电流下的工作电压最低,其原因可归于Liq在金属铝电极与有机层Alqs之间产生偶极层,使铝与有机层间的界面接近欧姆接触,从而使电子注入效率大幅提高;随着Liq厚度的增加,器件的电致发光效率降低,而定电流下的工作电压升高,与同类型以LiF作注入层的器件相比,这种器件性能受厚度影响而变化的趋势是类似的,但以Liq作注入层的器件具有较低的厚度敏感性,这是由于LiF为绝缘体,而Liq为半导体的缘故。Liq作注入层器件的这种对注入层厚度的不敏感性对批量生产中所用的大尺寸基底来说是非常有利的。  相似文献   
70.
In this paper, numerical sensitivity analysis with respect to the Reynolds number for the flow past obstacle problem is presented. To carry out such analysis, at each time step, we need to solve the incompressible Navier-Stokes equations on irregular domains twice, one for the primary variables; the other is for the sensitivity variables with homogeneous boundary conditions. The Navier-Stokes solver is the augmented immersed interface method for Navier-Stokes equations on irregular domains. One of the most important contributions of this paper is that our analysis can predict the critical Reynolds number at which the vortex shading begins to develop in the wake of the obstacle. Some interesting experiments are shown to illustrate how the critical Reynolds number varies with different geometric settings.  相似文献   
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