Magneto-photoluminescence study of type-II charge confinement in epitaxially grown GaInP2

We have studied the photoluminescence from GaInP₂ grown by molecular beam epitaxy as a function of laser power, magnetic field and temperature. We show that the single luminescence peak observed in such samples arises from weakly bound (type-II) excitons in which the electrons are localised and the holes are free, and that it is the same as the additional low-energy peak typically observed in strongly CuPt-ordered GaInP₂ grown by chemical vapour deposition techniques. We propose that the electron is confined in In-rich regions of the sample and the hole is delocalised by coupling between heavy- and light-hole bands.     

Ground States of the 2D Sticky Disc Model: Fine Properties and N 3/4 Law for the Deviation from the Asymptotic Wulff Shape

We investigate ground state configurations for a general finite number N of particles of the Heitmann-Radin sticky disc pair potential model in two dimensions. Exact energy minimizers are shown to exhibit large microscopic fluctuations about the asymptotic Wulff shape which is a regular hexagon: There are arbitrarily large N with ground state configurations deviating from the nearest regular hexagon by a number of ～N ^3/4 particles. We also prove that for any N and any ground state configuration this deviation is bounded above by ～N ^3/4. As a consequence we obtain an exact scaling law for the fluctuations about the asymptotic Wulff shape. In particular, our results give a sharp rate of convergence to the limiting Wulff shape.     

Carbon-13 Assignments and Revision of the Stereostructures of the Cadinanes 2-Hydroxy-8α-angeloyloxycalamenene and 2-Hydroxy-8α-hydroxycalamenene

The two known cadinanes 2-hydroxy-8α-hydroxycalamenene and 2-hydroxy-8α-angeloyloxycalamenene were isolated from a Louisiana population of Heterotheca subaxillaris.

Their ¹³C NMR spectra were fully assigned by the application of HETCOR, COLOC, COSY, NOESY and DEPT experiments. It was shown on the basis of NOESY experiments that both cadinanes require revision at the stereogenic centre C-7.     

Die Bestimmung der spezifischen Aktivität trägerarmer Radiojodidlösungen durch papierchromatographische Ermittlung der prozentualen Radioaktivitätsverteilung auf die Jodsubstitutionsproduke von Bromsulfan

Es wird eine neue Methode zur Bestimmung der spezifischen Aktivität trägerarmer Radiojodidlösungen zwischen 5 und 17 Ci/mg (185 bis 630 G Bq/mg) beschrieben, die wesentlich einfacher ist als die bekannten, zum Teil sehr komplizierten Mikroanalysenmethoden und im Prinzip auf eine einfache Trennung eines Radiojodierungsgemisches hinausläuft. Hierzu werden 1 bzw. 2 nmol Bromsulfan (BSP) mit einer exakt zu messenden Menge Na¹²⁵ J bzw. Na¹³¹ J unter Verwendung von Chloramin T radiojodiert. Da die Reaktionsgeschwindigkeitskonstanten der Mono- und Dijodierung des Bromsulfans nicht differierèn, ist es möglich, aus der papierchromatographisch ermittelten prozentualen Radioaktivitätsverteilung das molare Verhältnis der an ein BSP-Molekül gebundenen Jodalome zu berechnen. Bei bekannter BSP-Menge läßt sich daraus die an der Radiojodierung beteiligte Jodmasse ableiten.

Bei der Radiojodierung mit Chloramin T wird jedoch kein 100%iger Jodeinbau erreicht. Die gemessene Aktivitätsmenge muß deshalb durch einen Faktor korrigiert werden, der aus dem Ergebnis der papierchromalographischen Trennung des Reaktionsgemisches abgeleitet wird und der lediglich die auf Mono- und Dijod-BSP entfallenden Radioaktivitätsanteile, nicht dagegen das anorganische Radiojodid berücksichtigt. Die spezifische Aktivität der verwendeten Radiojodidlösung ergibt sich dann als Quotient der korrigierten Radioaktivitätsmenge und der berechneten Radiojodmasse.

Wir haben die erhaltenen Ergebnisse mit den nach einer Referenzmethode gefundenen Werten verglichen. Hierbei wurden die spezifischen Aktivitäten von Na¹²⁵ J aus T3-RIA-Standurdkurven mit ¹²⁵J-T3-Tracern bestimmt, die unter Verwen-dung dieses Na¹²⁵ J präpariert wurden. Es wurde eine Präzision mit einem mittleren Variationskoeffizienlen von ±4% festgestellt.     

Crystallisation kinetics of amorphous Si–C–N ceramics: Dependence on nitrogen partial pressure

The crystallisation kinetics of amorphous precursor-derived ceramics of composition Si₂₆C₄₁N₃₃ is investigated as a function of temperature and nitrogen partial pressure using X-ray diffractometry. Isothermal annealing at a pressure of 1 bar leads to simultaneous crystallisation of Si₃N₄ and SiC, while only crystalline SiC is formed with annealing at a reduced pressure of 1 mbar. Rate constants of crystallisation are determined using the Johnson–Mehl–Avrami–Kolmogorov (JMAK) formalism. For temperatures below 1700°C, crystallisation rates are significantly higher for annealing at 1 mbar compared to 1 bar. For an explanation of the results, a model is proposed, which is based on diffusion-controlled nucleation and growth of crystalline Si₃N₄ and SiC in an amorphous matrix combined with thermal decomposition of Si₃N₄ at high temperatures.     

Thickness dependent magnetization dynamics of perpendicular anisotropy Co/Pd multilayer films

We present the measurements of the picosecond magnetization dynamics of Co/Pd multilayer films. The dynamic magnetization properties of sputtered multilayer films were analyzed as a function of Co layer thicknesses and applied bias field. Both the eigenfrequencies of the magnetization precession in the multilayers and the associated Gilbert damping exhibit extreme sensitivity to the magnetic layer thickness on an atomic monolayer scale. The eigenfrequency increases more than threefold when the Co thickness decreases from 7.5 to 2.8 Å, mainly due to the changes in effective saturation magnetization and perpendicular anisotropy constant. A concomitant 2.6-fold increase in the damping of the oscillations is observed and attributed to stronger interface dissipation in thinner Co layers. In addition, we introduce a quasi-1D micromagnetic model in which the multilayer stack is described as a one-dimensional chain of macrospins that represent each Co layer. This model yields excellent agreement with the observed resonance frequencies without any free parameters, while being much simpler and faster than full 3D micromagnetic modeling.