Studium des gegenseitigen Einflusses der Bindungen in Thiocyanat-Kupfer(II)-Komplexen mit Methyl- und Dimethylpyridinen mittels Infrarotspektroskopie

The infrared spectra of thiocyanato-copper(II) complexes of the type Cu(NCS)₂ L ₂ with all isomeric picolines and lutidines (L) as well as those of the type Cu(NCS)₂ L ₃ withL=3- and 4-picoline, 3,4- and 3,5-lutidine were measured. The behaviour of the (CN) stretching vibrations of the Cu(NCS)₂ L ₂ complexes led to conclusions on the different kind of coordination of the NCS groups in dependence on the ligandL. The mutually conditioned strength of the Cu–NCS and Cu–N(L) bonds in the equatorial plane, especially in the presence of ligandsL with the steric effect, was determined from the frequency shift of the Cu–NCS and Cu–N(L) stretching vibrations with regard to the vibrations for Cu(NCS)₂(pyridine)₂.

---

---

Mit 1 Abbildung     

Hydroxybromierung und Methoxybromierung von (Z)-Cycloocten

In addition totrans-2-bromocyclooctanol andtrans-1,2-dibromocyclooctane,cis-4-bromocyclooctanol,cis-1,4-dibromocyclooctane,trans-1,4-dibromocyclooctane, and (Z)-5-bromocyclooctene are obtained, when (Z)-cyclooctene is treated with N-bromosuccinimide in the presence of water. Similarly the methoxybromination of (Z)-cyclooctene gives transanular products.     

On the diffusion field in the neighborhood of two identical spheres

Summary Under steady state conditions the reduction in the diffusive flux into a sphere due the presence of a neighboring, identical sphere is calculated. Taking the flux into a sphere as 1 when the particles are at infinite separation, the flux decreases to a minimum value of 0.693 when the spheres are touching.

---

Zusammenfassung Unter stationären Bedingungen wird die Abnahme des Diffusionsflusses in eine Kugel, bedingt durch eine benachbarte identische Kugel, berechnet.Wird der Diffusionsfluß in eine Kugel gleich 1 gesetzt, wenn die Partikel unendlich weit voneinander entfernt sind, so nimmt der Diffusionsfluß auf einen Minimalwert von 0,693 ab, wenn sich die Kugeln berühren.

---

---

With 2 figures     

Die spezifische Wärme des Polyvinylchlorids

Zusammenfassung Die spezifische Wärme verschiedener handelsüblicher Polyvinylchlorid-Sorten (Suspensions- und Emulsions-PVC, schlagfestes PVC und ein Vinylchlorid-Vinylacetat-Copolymerisat) wurde im Temperaturbereich 20 (bzw. –50) bis 140 °C mit einem adiabatischen Kalorimeter gemessen. Besondere Aufmerksamkeit wurde dem Einfluß der thermischen Vorgeschichte gewidmet. Messungen an getemperten Proben ergaben — in Übereinstimmung mit den Ergebnissen anderer Autoren —einfache Kurvenzüge mit einem Steilanstieg der spezifischen Wärme im Einfriergebiet. Untersuchungen an abgeschreckten Proben ließen zu Beginn des Einfrierbereiches Minima der spezifischen Wärme infolge Enthalpierelaxation erkennen. Oberhalb des Einfrierbereichs zeigten sich Kristallisationserscheinungen mit Wärmetönungen von etwa –1,3 cal/g (exotherm). Hieraus wurde der kristalline Anteil des Polyvinylchlorids zu rund 3% abgeschätzt. Der Schmelzpunkt der PVC-Kristallite wurde differentialthermoanalytisch zu 156 bzw. 170 °C gefunden. Das schlagfeste PVC ließ das Schmelzen einer Spur Polyäthylen zwischen 102 und 125 °C erkennen. Die kalorimetrisch bestimmten Einfriertemperaturen stimmen mit dilatometrisch gemessenen — gleiche thermische Vorbehandlung vorausgesetzt — überein.

---

Summary The specific heat of some commercially available samples of polyvinyl chloride (suspension PVC, emulsion PVC, high impact PVC, and a copolymerisate of vinylchloride and vinylacetate) was measured in the temperature range from 20 (or –50) to 140 °C, using an adiabatic calorimeter. Special attention was paid to the influence of thermal history of the samples. Investigations of annealed samples gave simple curves with a steep slope in the glass transition range, in agreement with the results of other authors. Measurements with samples quenched in ice water showed specific heat curves with a minimum at the beginning of the glass transition range caused by enthalpy relaxation. Above the glass transition range crystallization occurred accompanied by heat effects of about –1,3 cal/g (exothermal). From this the fraction of crystalline PVC was estimated to be about 3%. The melting point of the PVC crystallites as determined by differential thermal analysis was 156 or 170 °C. With high impact PVC the melting of traces of polyethylene was observed between 102 and 125 °C. The glass transition temperatures as determined by calorimetry agreed with those determined by dilatometric measurements, provided thermal pretreatment being equal in both cases.

---

---

Mit 14 Abbildungen und 5 Tabellen     

Das dielektrische Verhalten von Polyäthern zwischen Mikrowellen- und Infrarot-Gebiet

Zusammenfassung Es wurde die Absorption und Dispersion verschiedener Polyäther im Mikrowellengebiet und im fernen IR untersucht. Mit wachsender Sauerstoffzahl in der Kette werden die Torsions- und Biegeschwingungen wachsend IR-aktiv. Ihre Frequenzlagen ändern sich mit dem zunehmend polaren Charakter der Struktur. Die Analogie zwischen der Verschiebung der Schwingungsfrequenzen und dem Verlauf der Schmelztemperaturen wird diskutiert.Mit zunehmend polarem Charakter steigen der Temperaturkoeffizient der Molpolarisation und die Differenz (–n ²) der Dielektrizitätskonstanten im Mikrowellengebiet und im optischen Bereich stark an. Ein Vergleich mit der Höhe der Dispersionsstufen im fernen IR und deren Temperaturabhängigkeit ergab, daß diese zusätzliche Polarisation nicht allein durch die IR-aktiven Banden bedingt ist. Sie muß gekoppelt sein mit dem ebenfalls stark anwachsenden Untergrundverlust im gesamten mm- und sub-mm-Gebiet.

---

Summary Absorption and dispersion of several polyethers were measured in the microwave region and in the far infrared. The torsional vibrations become increasingly iractive with increasing number of oxygens in the chain. Their frequencies shift, too, in a manner analogues to the variation of the melting temperatures.The temperature coefficient of the mol polarization at 32 GHz and the difference (–n ²) between microwave and optical dielectric constant rise rapidly with increasing polar character of the structure. It was tried to correlate (–n ²) with the overall absorption of the skeletal vibrations. Height and temperature dependence of the far ir dispersion show, however, that the larger part of this additional polarization cannot be accounted for by the resonance absorption bands. It must be correlated with the background loss which extends over the whole mm and sub-mm range and also increases rapidly with increasingly polar structure.

---

---

Mit 10 Abbildungen in 14 Einzeldarstellungen und 2 Tabellen     

Colloidal properties of rubber latex

Summary This work describes the dialysis, the determination of the total soap content in the latex system by conductometric titration, the effect of dilution on soap distribution between the aqueous and polymer phases, the confirmation of the average diameter of the latex particles, the electrophoretic behavior, and the establishment of the solids content below which the latex behaves according toBeer's law for the transmission of light. The colloidal system used in this study was a styrenebutadiene ( 11) latex (Naugatex 2740) with potassium salt of the disproportionated rosin (Dresinate 214) as emulsifier.

---

Zusammenfassung An einem Styrol-Butadien (11)-Latex (Naugatex 2740) mit dem Kaliumsalz von disproportioniertem Harz (Dresinate 214) als Emulgator wurden folgende Untersuchungen durchgeführt: Dialyse, konduktometrische Bestimmung der Gesamtkonzentration an Seife im Latex, Einfluß der Verdünnung auf die Verteilung der Seife zwischen wässeriger und polymerer Phase, Ermittlung des mittleren Durchmessers der Partikel und elektrophoretisches Verhalten. Weiterhin wurde noch festgestellt, bis zu welchem Feststoffgehalt dasBeersche Gesetz für die Latexssuspension gilt.

---

---

Supported by the U.S. Army Research Office (Durham), Grant No. DA-ARO(D)-31-124-G 656.

---

Part of a Ph. D. Thesis byC. G. Force.     

Polydispersitäts- und formeinfluß and diffusionskonstanten und svedberg-molekulargewichte insbesondere bei DNS

Zusammenfassung Ein allgemeiner Zusammenhang zwischen Sedimentationskonstanten verteilung und Diffusionskonstantenverteilung wird angegeben. Darauf aufbauend werden für polydisperse Proben linearer Makromoleküle Beziehungen zwischen den verschiedenen Mittelwerten der Diffusionskonstante abgeleitet. Analoge Zusammenhänge werden angegeben zwischen verschiedenen mittleren Molekulargewichten nach derSvedberg-Gleichung einerseits und dem GewichtsmittelM _w oder dem MolekulargewichtM ⁺ einer monodispersen Subfraktion mit der vorgegebenen Sedimentationskonstantes ⁰=s ⁰⁺ andererseits.Die Ergebnisse sind für eine beliebige Form der Verteilung formuliert. Sie sind dargestellt als Funktion des Gestaltsparameters und der MomenteI ^(v) der reduzierten Sedimentationskonstantenverteilung. Letztere sind leicht bestimmbar im Falle sehr hochmolekularer Proben und sehr empfindlicher Nachweismethoden. Bei Benutzung einer speziellen einparametrigen Näherung für die reduzierten Sedimentationskonstantenverteilung ist oft eine einfache Abschätzung des Polydispersitätseinflusses möglich.Weiterhin wird eine Möglichkeit für die Berechnung des Einflusses von Gestaltsänderungen auf das Verhältnis o. g. Mittelwerte angegeben. In Umkehrung des Verfahrens ist man in der Lage, die mit Konformationsänderungen verbundenen Veränderungen des Parametersa _s durch Messung der Änderung der reduzierten Sedimentationskonstantenverteilung einer Probe anzugeben.

---

Summary A general relation between sedimentation constant distribution and diffusion constant distribution is presented. Based on it equations combining different mean values of diffusion constant are derived for polydisperse samples of linear macromolecules. Analogous relations are formulated between different average molecular weights according to theSvedberg equation on the one hand and the weight averageM _w or the molecular weightM ⁺ of the monodisperse subfraction with an arbitrary sedimentation constants ⁰=s ⁰⁺ on the other hand.The results are formulated for an arbitrary form of the distribution. They are expressed in terms of the shape parameter and the momentsI ^(v) of the reduced sedimentation constant distribution which may be easily determined in the case of very high molecular weight samples and very sensitive detection methods. By use of a special single parameter approximation for the reduced sedimentation constant distribution a simple estimation of the polydispersity effect may often be possible.Furthermore a possibility is demonstrated for the calculation of the influence of changes in shape on the ratio of given mean values. Converting the procedure we are able to calculate the variation of the parametera _s accompanying a conformational change by measuring the change of the reduced sedimentation constant distribution.

---

---

Mit 5 Abbildungen und 3 Tabellen

---

Mitteilung über Polydispersität und Konformation.     

The electronic structures of pyridine-N-oxide and related compounds

The electronic structures of pyridinen-oxide, 2- and 4-methoxypyridinen-oxide, their conjugate acids, and 2- and 4-pyridone are calculated using the Pariser-Parr-Pople SCF-CI approximation. The results indicate that the¹ B ₁¹ A ₁ transition of pyridinen-oxide lies in the same energy region as the transition previously assigned as beingn -*. The strong electronic transitions in the 250–280 m region of pyridine-n-oxide, 4-methoxypyridinen-oxide, and 4-pyridone are assigned as being¹ A ₁¹ A ₁.

---

Zusammenfassung Die elektronischen Strukturen von Pyridin-N-Oxyd, 2- und 4-Methoxypyridin-N-Oxyd, ihrer Kationen, und von 2- und 4-Pyridon wurden nach der Methode von Pariser-Parr-Popple SCF-CI berechnet. Es ergibt sich, daß der¹ B ₁¹ A ₁ Übergang des Pyridin-N-Oxyds etwa die gleiche Energie besitzt, wie die bisher einemn -* Übergang zugeordnete Bande. Der intensitätsstarke Übergang des Pyridin-N-oxyds, 4-Methoxypyridin-N-oxyds und 4-Pyridons im Bereich von 250–280 m wird einem¹A₁¹ A ₁ Übergang zugeordnet.

---

Résumé Les structures électroniques de l'oxyde de pyridine, desn-oxydes de 2- et 4-methoxypyridine, leurs cations, et les 2- et 4-pyridone sont calculés par l'approximation Pariser-Parr-Pople SCF-CI. Les résultats obtenus indiquent que la transition¹ B ₁¹ A ₁ dun-oxyde de pyridine est située dans la même région d'énergie que la transition assignée auparavant comme étantn -*. Les transitions électroniques fortes dans la région de 250–280 m dun-oxyde de pyridine, dun-oxyde de 4-methoxypyridine et du 4-pyridone sont assignées comme étant¹ A ₁¹ A ₁.