Stabilitätsverhalten der Stösselstange in geradgeführten Kurvengetrieben

Übersicht In diesem Beitrag wird die Stößelstange in geradgeführten Kurvengetrieben als ein gedämpfter Euler-Bernoulli-Stab aufgefaßt. Nach dem Aufstellen der Differentialgleichung für die Querschwingungen mittels des Hamiltonschen Prinzips wird diese mit Hilfe des Galerkinschen Verfahrens auf ein System von Hillschen Differentialgleichungen reduziert. Dann werden für ein allgemeines Kurvenbewegungsgesetz Näherungsformeln für die Grenzkurven der Instabilitätsbereiche hergeleitet, wobei der (bezogene) Stößelhub in Abhängigkeit der Kurvenwinkelgeschwindigkeit dargestellt wird. Die Ergebnisse werden durch ein Beispiel veranschaulicht.

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On the stability behaviour of the reciprocating follower in cam mechanisms

Summary This paper is concerned with the simulation of the reciprocating follower in cam mechanisms as a damped Euler-Bernoulli beam. The governing partial differential equation of the transversal vibrations of the follower is derived, using Hamilton's principle. Then it is reduced to a system of Hill-equations by the Galerkin method. For the case of a general motion of the follower the approximate formulas of the boundaries between the stable and unstable regions are derived, represented in the plane of strok depending on the angular velocity. The obtained results are illustrated by an example.

     

An iterative method of evaluation of elastic-plastic deflections of hyperstatic framed structures

Summary The concept of substitutive concentrated elastic-plastic rotations, replacing actual elasticplastic zones is used, together with an iterative method of determination of the bending moment distribution to simplify the evaluation of elastic-plastic deflections of hyperstatic beams and frames.

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Eine iterative Methode der Auswertung von elastisch-plastischen Verschiebungen für statisch unbestimmte Rahmen

Übersicht Die Idee von fiktiven Ersatzrotationen, welche die tatsächlichen elastisch-plastischen Zonen modelliert, wird mit einer iterativen Methode kombiniert, um eine relativ einfache Bestimmung von Biegemomentenfeldern in statisch unbestimmten Balken und Rahmen zu ermöglichen. Die resultierenden Verschiebungen, ergeben sich mit ausreichender Genauigkeit.

     

An expression for transient thermal stress in a nonhomogeneous plate with temperature variation through thickness

Summary An expression for nonzero thermal stress in a nonhomogeneous flat plate with arbitrary variation in mechanical properties is presented under a transient temperature distribution. Especially an equation for nonzero thermal stress and its numerical calculation showing the effect of nonhomogeneous thermal and mechanical properties on temperature and thermal stress distribution, is given for the case of an exponentially varying thermal conductivity and Young's modulus, but for a homogeneous Poisson's ratio and coefficient of linear thermal expansion.

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Formeln für transiente Wärmespannungen in einer nichthomogenen Platte mit einer über die Dicke veränderlichen Temperatur

Übersicht Es werden Ausdrücke für nichtverschwindende Wärmespannungen in einer inhomogenen ebenen Platte bei beliebiger Ortsabhängigkeit der mechanischen Eigenschaften entwickelt, und zwar für eine transiente Temperaturverteilung. Insbesondere wird eine Gleichung für nichtverschwindende Wärmespannungen angegeben und numerisch ausgewertet, die den Einfluß nichthomogener thermischer und mechanischer Eigenschaften auf die Verteilung von Temperatur und Wärmespannung bei exponentieller Ortsabhängigkeit der Wärmeleitfähigkeit und des E-Moduls darstellt, wobei jedoch die Poissonzahl und der lineare Wärmeausdehnungskoeffizient konstant sind.

     

Reibungsdämpfung durch Scheuerleisten: Ein praxisgerechtes Auslegungskonzept

Übersicht Die Fugen zusammengesetzter Bauteile sind einerseits für eine nachteilige Steifigkeitsminderung verantwortlich, tragen aber andererseits durch Reibungsvorgänge wesentlich zum Dämpfungsvermögen einer Konstruktion bei. Merkliche Reibungsdämpfung ohne gleichzeitigen Steifigkeitsverlust bewirken zusätzliche Fugen, die durch Anbringen sogenannter Scheuerleisten entstehen. Der Autor stellt ein Näherungsverfahren zur dämpfungsoptimalen Auslegung von Scheuerleisten vor. Ausgehend von der zu dämpfenden Schwingungsform liefert dieses Verfahren Kriterien für eine günstige Scheuerleistenanordnung, geeignete Leistenabmessungen und als wichtigstes Ergebnis eine dämpfungsoptimale Fugenpressung, die zu maximaler Energiedissipation führt. Schließlich kann das zu erwartende Dämpfungsmaß berechnet und damit das Ergebnis einer vorgesehenen Dämpfungsmaßnahme abgeschätzt werden.

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Damping by friction ledges: a practical design concept

Summary On the one hand, mating surfaces of structures are responsible for a reduction of stiffness, on the other hand relative motion produces friction, which contributes considerably to the damping. Noticeable friction damping without simultaneous stiffness reduction can be achieved by adding further mating surfaces. Such interfaces are realized by fastening additional elements (e.g. beamlike) onto the structure. An analytic approximation method for these so-called friction ledges is described in this paper. Initiating from the mode shape to be damped the procedure yields criteria for the suitable positioning and design of the ledges. Most important of all is the damping optimized interface pressure, that leads to maximum energy dissipation. Finally, the expected damping rate can be computed, and therefore the result of the proposed measure assessed.

     

W-Gleitgleitkinematik

The following gives some starting elements of a theory, which the author calls glide-glide-kinematics and which goes far beyond the kinematics of helical motion in ℝ ⁿ , which was studied up to now. We are mainly concerned here with “angle-preservering glide-glide-kinematics”, generalising (and giving as well some idea of) the distance-preservering glide-glide-kinematics, which we develop in a forthcoming book ([5]) in detail.      

Scattering states of charged particles in the ℤ2 gauge theoriesgauge theories

Scattering states of charged particles in a massive Euclidean lattice gauge model are constructed.Partially supported by CNPq     

Theory of core photoemission spectra in CeO2

By using the Anderson model with a filled valence band, we calculate the core photoemission spectra of CeO₂, and compare them with experimental results. It is shown that in the ground state of CeO₂ the 4?⁰ and 4?¹ configurations are mixed strongly due to the large hybridization between the 4? states and the valence band. In the final state of the photoemission, the 4?¹ and 4?² configurations are also mixed strongly due to the final state interaction coming from a core hole potential and the large hybridization. The fractional intensity of the 4?⁰ photoemission peak is considerably different from the weight of the 4?⁰ configuration in the ground state because of the strong final state interaction.     

Modeling the quantum evolution of the universe through classical matter

It is well known that the canonical quantization of the Friedmann–Lemaître–Robertson–Walker (FLRW) filled with a perfect fluid leads to nonsingular universes which, for later times, behave as their classical counterpart. This means that the expectation value of the scale factor $\left<a\right>(t)$ never vanishes and, as $t\rightarrow \infty $ , we recover the classical expression for the scale factor. In this paper, we show that such universes can be reproduced by classical cosmology given that the universe is filled with an exotic matter. In the case of a perfect fluid, we find an implicit equation of state (EoS). We then show that this single fluid with an implict EoS is equivalent to two non-interacting fluids, one of them representing stiff matter with negative energy density. In the case of two non-interacting scalar fields, one of them of the phantom type, we find their potential energy. In both cases we find that quantum mechanics changes completely the configuration of matter for small values of time, by adding a fluid or a scalar field with negative energy density. As time passes, the density of negative energy decreases and we recover the ordinary content of the classical universe. The more the initial wave function of the universe is concentrated around the classical big bang singularity, the more it is necessary to add negative energy, since this type of energy will be responsible for the removal of the classical singularity.