辅助交互作用的有序可压缩性

沈清文[1]和李开灿[2]分别提出了I×J×K列联表中辅助交互作用的强可压缩性。然而,该概念对有序背景变量是不适合的。这是因为在实际中人们只会连续地合并有序背景的水平,而不会把不相邻的若干个水平合并成一组。为此,本文提出了辅助交互作用对有序背景变量的有序可压缩性,并得到了其充分必要条件。此条件在背景变量连续水平的可能合并中起着重要的指导作用。     

基于累积Logits转移模型的有序睡眠障碍数据的研究

主要采用累积Logits转移模型分析有序纵向睡眠障碍数据.目的是分析治疗具有睡眠障碍病人的新药的疗效是否显著;起始时刻分到新药组和安慰剂组的人数是否做到随机性;以及经过一段时间的治疗,药物对每类病人的疗效如何.结论表明,整体上来说,药物的疗效显著;起始条件是随机的;药物对病情不同的病人疗效不同,对病情较严重的病人,药物的疗效更显著.     

极大子因子

若N是一个Ⅱ1型因子,G是一个有限群且在N上有一个真外作用α,则当G的阶是素数对,N是Ⅱ1型因子M=N(?)αG的极大子因子．另一方面,假设 N(?) M是Ⅱ1型因子的一个包含,M(?)M1是N(?)M的基本构造,[M:N]= p∈N是素数,N’∩ M=CI,N’∩M1是交换的,N,(?)M深度为2,则N是M的极大子因子．     

丁烯-1在MoO3.Bi2O3.P2O5/SiO2催化剂上的程序升温脱附

本文采用程序升温脱附技术,考察了MoO_3·Bi_2O_3·P_2O_5/SiO_2催化剂晶格氧的逸出和丁烯-1在催化剂上的程序升温脱附特性和表面反应。 实验结果表明:程序升温脱附峰T_M值随丁烯-1吸附量的增加而逐渐增高。从脱附物组成的色谱分析证实,在程序升温脱附过程中吸附的丁烯-1在表面晶格氧参与下发生复杂的催化反应,不单有丁烯异构物、聚合物、丁二烯,还有含氧化合物的生成。丁烯1和其产物的总包脱附活化能随丁烯-1吸附量的增加而增大。采用在不同脱附温度下切割程序升温脱附溜出物和改变程序升温脱附前的抽空条件然后进行色谱分析,初步对丁烯-1在催化剂上的表面反应活性中心进行了分类,并估算了各类反应中心的数目。当温度低于120℃时,发生异构化和双聚反应,高于120℃时有显著的氧化和氧化脱氢反应。还从吸附等温线计算了不同复盖度时丁烯的等容吸附热。并根据本文实验结果和松浦等从经典吸附法求得的丁烯吸附热值进行了讨论。     

激光照明条件对超振荡平面透镜聚焦性能的影响

超振荡平面透镜(super-oscillatory lens, SOL)是近几年出现的新型平面光学元件,基于矢量角谱理论设计了振幅型和相位型SOL,采用时域有限差分法对衍射聚焦光场进行严格电磁仿真计算,研究发现:当照明激光束腰半径w₀小于SOL半径a时,超衍射极限聚焦能力明显下降,聚焦光斑强度衰减超过50%;束腰半径w₀对相位型SOL影响更剧烈,且会发生显著正向焦移;当w₀不小于2a时可获得接近理想的聚焦特性.倾斜照明条件下,大数值孔径振幅型SOL一般允许的倾斜角度小于10°,而相位型SOL具有宽广的倾角适应性(可超过40°),聚焦光斑会发生横向展宽,且强度急剧下降.大数值孔径SOL对无限远点物成像会产生显著的负畸变和波动变化的场曲,小数值孔径SOL在宽视场范围内则无畸变.本文研究结果为SOL在超衍射极限聚焦、超分辨显微成像、飞秒激光直写微纳加工等领域的实际应用提供重要理论支撑.     

非标准分析和任意维数的广义函数的乘法

本文把文献[1]中所定义的一维广义函数的乘积推广至任意维数。于是对任意S,T∈D′(Rⁿ),我们有乘积SoT。这一乘积具有通常乘积所具有的性质。一个新的现象是:偶数维的δ函数的自乘具有非零的Hadamard有限部分。     

光度分析显色试剂的量子化学研究——Ⅰ.变色酸双偶氮膦类分子的电子光谱与π轨道能级

变色酸双偶氮膦类显色剂,是国内近年来迅速发展的一类希土光度分析试剂,关于这类试剂的合成及应用,已做了许多工作,并取得不少成果。在此基础上,为改进或研制新的光度分析试剂,掌握显色试剂结构与性能的规律性关系,已成为势在必行的事;而在这些研究中,量子化学方法又是一种相当重要的手段。因为凭借量子化学基本原理及概念,按所选定的某些简化模型,借助经验参数作近似计算,可获得试剂传统研究方法难以得到的一些重     

ZnO外延膜与蓝宝石衬底的取向偏差及其弯曲变形

采用常压MOCVD方法在Al2O3(00．1)衬底上生长出了高质量ZnO单晶薄膜。由ZnO(00．2)面和Al2O3(00．6)面及ZnO(10．2)面和Al2O3(11．6)面X射线双晶(w／2θ衍射曲线的相对峰位,得到ZnO外延膜的晶格常数及外延层和衬底间的取向差异角。结果表明外延层和衬底在应力作用下产生了取向差和晶格畸变,并且取向倾斜方向与衬底的切割倾角方向一致;高温直接生长的样品的取向差比有低温缓冲层样品更大,晶格畸变也更严重。高温直接生长的样品弯曲半径小而应力更大;实验测量的应力值和理论计算的热应力值之间存在差异,原因主要是晶格失配应力的存在。有缓冲层的样品由于能更好地弛豫晶格失配引入的应力,热应力所占整个残余应力的比例相对更大。