超高分辨率光电子能谱仪和超导电子态的直接观察

文章较系统地介绍了光电子能谱仪的基本原理和现有光电子能谱仪的问题．在此基础上介绍了激光超高分辨率光电子能谱仪的优点，它采用的是Nd：YVO4激光六次谐波输出作为激光光源．最后给出了使用这台分辨率达0．36meV的超高分辨率光电子能谱仪，在国际上首次直接观察到CeRu2化合物超导体在超导态时的电子聚集和超导能隙。     

Na3Sm2(BO3)3的晶体生长及热学和光谱性质

以Na2CO3-H3BO3为助溶剂,用顶部籽晶法生长了14mm×8mm×2mm的Na3Sm2(BO3)3晶体.差热分析(DTA)表明Na3Sm2(BO3)3非同成分熔融,熔点为1089.1℃.该晶体易溶于酸,在空气条件下能稳定存在,不易潮解.测量了室温下晶体在200～2500nm范围内的吸收光谱,并对跃迁能级进行了初步指认.     

晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅱ) 利用(IO_3)~(-1)离子基团的分子轨道计算α-LiIO_3晶体的倍频系数

本文对碘酸盐晶体的倍频效应提出了一个(IO_3)~(-1)离子基团模型,并用(IO_3)~(-1)离子基团的分子轨道计算了α-LiIO_3的倍频系数,计算值和实验值符合得很好。由此得出以下结论:碘酸盐晶体的倍频效应主要由(IO_3)~(-1)离子基团和它的共价键轨道所决定。而在(IO_3)~(-1)离子基团中,对倍频效应作出主要贡献的是碘的孤对电子轨道和氧的|2σ>,|2P_y>轨道。     

晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅲ) 利用畸变氧八面体的离子基团模型计算LiNbO_3,LiTaO_3,KNbO_3,BNN晶体的电光和倍频系数

本文用文献[1]中所提出的(MO_6)离子基团模型,计算LiNbO_3,LiTaO_3,KNbO_3,BNN等晶体的电光和倍频系数。假设在O_h对称时,这些晶体中的氧八面体具有相同的能级和对称波函数,则通过群表示理论就可得到在C_(3ν),(C_2υ)对称性时氧八面体的能级和对称波函数,并进而用ABDP理论计算它们的电光和倍频系数。计算结果和实验符合得相当好。本文并从理论上解释了这些晶体的倍频系数大小、符号和氧八面体畸变间的关系,由此可以得到以下两个结论:(1)畸变氧八面体的离子基团模型不但适用于钙钛矿型材料,同时也适用于钨青铜型、LiNbO_3型材料。(2)在钨青铜型、LiNbO_3型的材料中,仍是“离子键”对电光和倍频效应作出主要贡献,同时由于LiTaO_3的共价键成份比LiNbO_3大,因而LiTaO_3的非线性光学效应比LiNbO_3小。     

新型紫外倍频晶体β-BaB_2O_4的光学性能和生长

本文报道了新型紫外倍频晶体——β-BaB_2O_4的生长、性能和应用前景.这一晶体的空间群为R_3,且以(B_3O_6)~(-3)平面环状基因为基本结构单位,其熔点为1095℃,采用高温熔盐法生长.晶体的有效倍频系数约为ADP的3—6倍(不同波长),透光波段为190mμ→3000 mμ,在539mμ→270 mμ范围内其信频转换的相匹配角只有47°,因此在紫外区具有比Urea晶体更大的相匹配范围.光损伤阀值为2GW/cm~2.同时,这一晶体还具有光学均匀性好,不易潮解,能承受各种机械加工等等优点,预计这一新型晶体在紫外和近红外区将会有广泛的应用前景。     

一种新的具有非线性光学效应的固溶体MgxZn3-xBPO7

采用固相反应在820～1050℃合成了MgxZn3-xBPO7多晶样品,在x＝1.8时用自发成核法获得了单晶.所有样品具有相似的X射线粉末衍射花样和红外光谱,表明它们具有相同的结构,形成了固溶体.对红外光谱进行了解析,结果表明固溶体的晶体结构中存在BO3和PO4基团.由反射光谱得知,随着Mg逐步取代Zn,固溶体在紫外区的吸收逐渐减弱.固溶体系列的粉末倍频效应约是KDP(KH2PO4)的0.7倍.     

YCOB和Nd:YCOB晶体的倍频系数和最佳相匹配方向的确定

首次报道使用理论计算和Maker条纹方法确定了YCOB晶体的 6个倍频系数 ,并给出了晶体有效倍频系数 (deff)和相匹配角 ( θ,)之间的相互关系 .计算出的曲线显示 ,YCOB晶体的最佳有效倍频系数的位置不是在 x-z的主平面或接近于x-z主平面的位置上 ,而是在 (θ =6 5 9° ,=36 5°)和 (θ =6 6 3° ,=143 9°)两个位置上 .YCOB晶体的倍频转换效率测量及Nd∶YCOB晶体的自倍频转换效率测量均证实上述结果是正确的 .文章的结果对于推动YCOB晶体倍频器件和Nd∶YCOB晶体的自倍频器件的发展将起到重要的作用 .