不完全相反转发展过程的流变行为

以动态应力流变仪ＤＳＲ（ＤｙｎａｍｉｃＳｔｒｅｓＲｈｅｏｍｅｔｅｒ）对双酚Ａ型环氧树脂在低乳化剂浓度（２３３ｗｔ％）下的相反转乳化过程进行了稳态应力扫描及动态频率扫描实验．实验结果表明,体系在相反转点前表现为牛顿流体行为,粘度几乎不变;相反转点时,体系粘度增加幅度很小,体系的有关动态流变参数（剪切储能模量、损耗模量和复数粘度）均出现极小值,将此归于局部连续水相的润滑作用;进一步加水,体系的动态流变量增加,意味着相反转在相反转点后仍在继续进行．所以,体系在低乳化剂浓度时,发生了不完全相反转．     

三维格点中SAT链的Monte Carlo模拟

用MonteCarlo方法模拟了三维简立方格点和面心立方格点上的线性高分子模型自踪迹规避(Self AvoidingTrail,SAT ) .求解了SAT的各种临界指数 .所得的结果显示 ,SAT的各种临界指数介于无规行走 (RW )和自避行走 (SAW )之间 .这完全是因为体排斥作用对SAT模型的限制比对SAW的限制要少一些 ,但又比对RW的限制要大一些 .SAT的各种性质介于SAW和RW之间 .因此 ,有可能SAT与SAW不属于同一个普适类     

二维正方形格点上自踪迹规避链的临界指数

用实空间中的重整化群理论 ,对二维正方形格点上的高分子模型自踪迹规避链进行了求解 .求得自踪迹规避链的相关长度指数νSAT为 0 759,格点的等效配位数 μSAT为 2 96 8     

双酚A型环氧树脂水基化微粒分析

高分子树脂水基化微粒化就是使高分子树脂以微粒形式分散于水中,高分子乳液、悬浮液都属于此范畴．因其不含有机溶剂,且具有无环境污染及不易失火等优点,放这方面的研究正成为高分子技术的一个研究热点．通常的乳液聚合或悬浮聚合方法是从小分子单体到聚合物水基化体系的化学反应过程,一般只适于制备加聚物的水基化体系,而不适用于制备维聚物的水基化体系．本文提出的相反转技术是一种有效的制备高分子水基化体系的方法,它能将几乎所有的高分子树脂通过物理的乳化方法制成相应的水基化体系[1,2],大大拓宽了其制备范围．相反转[3。4]…     

聚环氧乙烷链的微观构象研究

研究了聚环氧乙烷链在三级旋转异构态模型中的微观构象及其三级相互作用对聚环氧乙烷链的持久矢量的影响．计算了聚环氧乙烷链在三级旋转异构态模型中的键段的先验几率．这种方法能计算重复单元极复杂的对称高分子链的先验几率,还能研究不对称高分子链的微观构象,同时导出了三级旋转异构态模型中的持久矢量计算公式．     

半晶聚对苯二甲酸乙二酯中的受限非晶相

当半晶聚对苯二甲酸乙二酯 (PET)的结晶度 (Xwc)处于一定范围内时 ,其物理老化后在差示扫描量热(DSC)曲线上的玻璃化转变区有吸热双峰出现 .通过对此吸热双峰分别与完全非晶试样和具有相当高Xwc 的半晶试样物理老化后在DSC曲线上出现的吸热单峰的比较 ,表明半晶PET中存在两种性质极为不同的非晶区 ,即自由非晶区和受限非晶区 .动态力学热分析 (DMTA)曲线上显示的损耗正切 (tanδ)双峰进一步证实了这两种不同非晶区的存在 .这两种不同非晶区的产生是由于试样中晶粒对非晶相中高分子链段活动性的不同限制作用所致 .研究发现 ,对于由冷结晶得到的半晶试样来说 ,出现两种不同非晶区所需的Xwc 上下限都随结晶温度 (Tc)的升高而增高 .还发现 ,在物理老化过程中 ,虽然非晶相的总量基本保持不变 ,但部分自由非晶区却逐渐转变为受限非晶区 .上述实验结果很好地符合Struik的“扩展玻璃化转变”模型 .     

(α/β)_8桶状蛋白质中紧密接触对的统计性质研究

在计算蛋白质分子中的氨基酸紧密接触对时采用以氨基酸的重心代替Cα 原子的新方法 ,通过计算(α/β) 8桶状蛋白质中的中程和远程紧密接触对的数目 ,研究了不同氨基酸在形成紧密接触对时所具有的不同能力以及在蛋白质结构稳定性中所起的不同作用 .发现在 (α β) 8桶状蛋白质中氨基酸形成的远程紧密接触对数目与它的Fauchere Pliska疏水性实验数值 (FPH)存在着非常好的线性关系 ,而对于氨基酸所形成的中程紧密接触对数目不存在这种关系 .同时还研究了 (α β) 8桶状蛋白质分子大小 ,发现其回转半径大小与表示远程接触对数目的远程次序值LRO存在着关系 .表明这一类 (α β) 8桶状蛋白质具有相似的结构 ,分子的远程接触对数目越多 ,分子越紧密 ,分子尺寸就越小 .同时还研究了不同氨基酸之间形成紧密接触对的能力 .     

高分子单链热力学量的Monte Carlo模拟

提出了一种Monte Carlo模拟方法,可以计算高分子链的热力学量.该方法采用简单立方格子上的自避行走链和紧邻相互作用模型,计算了链长200以内的链在无量纲相互作用参数△_ε/(?)T不同数值下的构象熵和Helmholtz自由能,其中△_ε为一次接触的能量,(?)为Boltzmann常数,T为绝对温度.模拟结果和直接计数法的准确结果显示出较好的一致性 并且得到排除体积和相互作用效应互相抵消的(?)条件下的参数△_ε/(?)T之值大约为-0.6且与链长无关.     

聚合物链构象的Monte Carlo模拟:单链的构象熵

本工作提出了一种新的直接用Monte Carlo模拟方法计算聚合物链构象熵,我们称这种方法为构象计数法。在本文中首先叙述了这个方法的计算原理,然后将它应用到简单立方格子中的无规自避行走问题上。具体计算了短链(链步数n=7～19)和长链(n～2100)时的熵在短链下所得到的熵数据与准确值相比偏差在0.04％以内(2000个样本)。在长链下所得到的熵数据与重整化群理论的结果相比,误差在0.8％左右(样本数为300)。同时本文还计论了限制在边长为2的立方体内,最大链步数n=26的受限链的构象熵。由本方法所求得的数据和用直接计算构象数得到的熵准确值也符合得很好。偏差在0.6％以内(2000个样本)。本文还对权重因子进行了讨论,提出改进数据准确度的方法。