从O.Stolz定理到L’Hospital法则

阐述了应用Stolz定理求数列极限时应注意的问题,并从Stolz定理与L’Hospital法则相互呼应的角度,指出了∞∞型的L’Hospital法则可改进为*∞型.这些工作,不但扩大了其应用范围,而且还给求极限带来许多方便.     

ZnCuInS量子点的变温光致发光

测量了红色和深红色发光的ZnCuInS量子点在100~300 K温度范围内的光致发光光谱,研究了ZnCuInS量子点的发光机理,对ZnCuInS量子点的发光峰值能量、线宽和积分强度与温度的关系进行了细致的分析。在ZnCuInS量子点中观察到一种反常的发光峰值能量随着温度升高而增加的现象,同时发现ZnCuInS量子点的发光线宽很宽,约为300 meV,拟合积分强度与温度的关系曲线所得到的激活能为100 meV。这些结果表明,ZnCuInS量子点的发光不可能只来源于一种发光中心,而应该是来源于ZnCuInS量子点内部及表面的多种缺陷相关的多种发光中心组合。     

注入Mo 在Zr57Nb5Cu15.4Ni12.6Al10非晶合金中的扩散

通过二次离子质谱仪（SIMS）研究了Mo在Zr₅₇Nb₅Cu_15.4Ni_12.6Al₁₀非晶合金中的扩散，并计算出其扩散激活能Q和前置系数D₀分别为1.95 eV和1.13×10^-5m²s^-1.根据Stokes-Einstern关系式研究了玻璃转变温度以下593—673 K之间Zr₅₇Nb 关键词： 扩散 离子注入 二次离子质谱（SIMS） 黏滞特性     

高压下Co在Zr46.755Ti8.25Cu7.5Ni10Be27.5大块金属玻璃过冷液相区中的扩散

通过离子注入结合二次离子质谱分析方法,研究了高压下Co在Zr46.75Ti8.25Cu7.5Ni1oBe27.5大块金属玻璃过冷液相区中的扩散行为.在603 K时,Co在Zr46.75Ti8.25Cu7.5Ni10Be27.5大块金属玻璃中的扩散系数随压力的增大而增大,其扩散激活体积ΔV*=-1.236Ω,Ω是合金的平均原子体积.结果表明,在热平衡状态下Co在Zr46.75Ti8.25Cu7.5Ni10Be27.5大块金属玻璃中的扩散是通过间隙机理进行的.     

掌握珠算操作技能的心理初析及教学设想

技能是控制动作执行的经验,是符合客观法则要求的行动方式。包括操作技能和心智技能。 珠算的计算动作属于操作技能。珠算操     

高压下Co在Zr46．75Ti8．25Cu7．5Ni10Be27．5大块金属玻璃过冷液相区中的扩散

通过离子注入结合二次离子质谱分析方法 ,研究了高压下Co在Zr4 6 .75Ti8.2 5Cu7.5Ni1 0 Be2 7.5大块金属玻璃过冷液相区中的扩散行为 .在 6 0 3K时 ,Co在Zr4 6 .75Ti8.2 5Cu7.5Ni1 0 Be2 7.5大块金属玻璃中的扩散系数随压力的增大而增大 ,其扩散激活体积ΔV =- 1.2 36Ω ,Ω是合金的平均原子体积 .结果表明 ,在热平衡状态下Co在Zr4 6 .75Ti8.2 5Cu7.5Ni1 0Be2 7.5大块金属玻璃中的扩散是通过间隙机理进行的     

多波长线性回归一阶导数吸光光度法同时测定油品中铁钒

用2[(5-溴-2吡啶)-偶氨]5-二乙氨基苯酚(5-Br-PADAP)作显色剂,采用多波长线性回归一阶导数吸光光度法同时测定油品中铁和钒,灵敏度高,∈_铁=5.08×10~5,∈_钒=2.65×10~5,铁和钒的检出限分别是0.005μg.ml~(-1)、0.003μg·ml~(-1).合成样品分析,加标回收试验及对照分析结果表明,该法简单、灵敏、准确.     

关于LF拓扑中的两个未解决问题

证明了：⑴LF序列空间（L^X,δ）到LF拓扑空间（L^Y1,μ）的序同态f在e∈M*(L^X)处连续当且仅当对（L^X,δ）中每个收敛于e的分子序列S，f(S)在（L^Y1,μ）中皆收敛于f(e)；⑵若一族LF拓扑空间的积空间的特征≤m，则每个满层的因子空间的特征≤m,从而我们解决了[1]中提出的两个未解决问题。