Sc~(17+)、Sc~(18+)和Ti~(18+)、Ti~(19+)光谱波长和辐射跃迁几率的多组态HXR计算

本文用多组态HXR自洽场方法和优化径向积分方法相结合计算了类Li离子Sc~(18+),Ti~(19+)和类Be离子Sc~(17+),Ti~(18+)与软X射线激光研究有关的谱线波长和辐射跃迁几率     

胶体金纳米颗粒的表面等离子体发射特性

利用电化学方法制备出粒径为20-80 nm的胶体金纳米颗粒。研究其荧光发射光谱特性,在485nm处观察到表面自由电子集体激发导致的表面等离子体共振发射峰,其位置不随激励光波长的变化而移动。当激励光波长为485 nm时,观察到最强的发射峰。在240和640 nm处,还观察到倍频发射峰和3/4分频发射峰。增加金纳米颗粒粒径,观察到发射谱的峰值增大而发射峰的位置只有很小的红移。     

金纳米薄膜的荧光光谱特性

采用电化学方法制备了胶体盒纳米球状颗粒,并利用自组装方法在石英玻璃村底上镀制了金纳米薄膜。在室温下测得其紫外-可见吸收光谱和荧光发射光谱。在吸收光谱中观察到两个吸收峰,其中610nm、处的吸收峰来源于凝聚金纳米颗粒纵向的表面等离子体共振。在荧光发射光谱中也观察到与纵向表面等离子体共振有关的长波段的发射峰。增加激励光强度或增加薄膜中金粒子散密度都将导致新荧光发射峰的产生．这表明金纳米薄膜中存在循环多重散射,并由此引发了荧光发射峰数目和强度的变化。     

如何用光波激发金属表面等离体子振荡

通过求解金属表面的麦克斯韦方程,证明了光波不能直接激发表面等离体子波．介绍了Otto装置和Kretschmann装置,这两种装置可利用光波全反射时产生的倏逝波激发表面等离体子波,给出了这两种装置中棱镜和介质的相对电容率关系以及对中间层厚度的要求．     

一类电子俘获型红外可激发材料光学性能研究

测试了硫化助熔剂法制备的电子俘获型红外可激发材料Ｅｕ，Ｓｍ∶ＣａＳ和Ｃｅ，Ｓｍ∶ＣａＳ的激发光谱、红外激励光谱、荧光光谱及红外上转换发光光谱等，结果表明：这类材料不仅具有红外上转换及光存储功能，而且具有光谱响应范围广、可在室温下工作以及造价低等优点，是一类很有发展前途的光学功能材料。     

用非象散型正入射式真空紫外摄谱仪研究铝的激光等离子体光谱

用环面镜作为正入射式真空紫外摄谱仪的聚焦元件构成一非象散型摄谱系统。用这个系统拍摄了Al的激光等离子体的VUV光谱。     

电子俘获材料CaS∶Eu,Sm光谱特性研究

研究了电子俘获材料CaS∶Eu,Sm多晶粉末的紫外-可见-红外吸收光谱及红外激励光谱.研究结果表明,CaS∶Eu,Sm中主激活剂Eu和辅助激活剂Sm分别以Eu2+离子和Sm3+离子的形式存在；ETM的吸收差谱及红外激励光谱所反映的光谱特性是不同的.紫外-可见光区的吸收差谱给出了ETM光谱存储灵敏度的信息,而红外光谱区的吸收差谱给出了ETM所俘获电子数量的信息及电子陷阱能级的特征（深度和宽度）信息.红外激励光谱则反映了ETM将不同波长的红外激励光的能量转换为特定波长处的红外辐射光能量的光谱转换灵敏度.二者结合起来可以更完整地描述ETM的光谱特性.     

132，134，136，137Ba（n，p）、132，134Ba（n，2n）反应截面测量

本文叙述１４．２±０．１ＭｅＶ中子能量的１３７Ｂａ（ｎ,ｐ）１３７Ｃｓ、１３６Ｂａ（ｎ,ｐ）１３６Ｃｓ、１３４Ｂａ（ｎ,ｐ）１３４Ｃｓ、１３２Ｂａ（ｎ,ｐ）１３２Ｃｓ、134Ｂａ（ｎ,２ｎ）１３３Ｂａ和１３２Ｂａ（ｎ,２ｎ）１３１Ｂａ等反应截面的测量,测量方法采用以５４Ｆｅ（ｎ,ｐ）５４Ｍｎ和５４Ｆｅ（ｎ,ａ）５１Ｃｒ反应为标准截面的相对活化法,并用现有的数据对本结果进行了比较． The cross sections of the 137Ba (n, p) 137Cs, 136Ba (n, p)136Cs, 134Ba (n, p ) 134Cs, 132Ba (n, p) 132Cs, 134Ba(n, 2n) 133Ba and 132Ba(n, 2n ) 131Ba reactions have been measured by using the activation method relative the cross sections of 54Fe(n, p ) 54Mn and 54Fe(n,a)51Cr reactions at the neutron energy of 14. 2 ±0. 1MeV. The results obtained are compared with the data on hand.