β型锑烯热电输运性质的第一性原理研究

利用第一性原理与半经典玻尔兹曼方程，计算并分析β型锑烯的声子色散、声子群速度、声子弛豫时间、晶格热导率及不同温度下的塞贝克系数、电导率和电子热导率随化学势的变化；结果表明：β型锑烯由于非平面六角结构，三支声学声子在Γ点附近均呈线性变化；声学声子对整个晶格热导率的贡献高达96.68%，而光学声子仅仅占到3.32%；由于较大的声光带隙（a-o gap）导致LA支在声子群速度和弛豫时间中占据主导地位，从而增大了LA支声子对整个热导的贡献；热电优值随温度的升高而增大，在费米面附近其绝对值最大可达0.275.     

La1-xCexFeO3钙钛石高变催化剂的XPS研究

采用X射线电子能谱(XPS)实验技术，对具有钙钛石结构的稀土铁复合氧化物高变催化剂进行了研究。结果表明：在La1-xCsxFeO3钙钛石结构中，铈的价态为正四，镧的价态为正三，而铁为正二、正三混合价态，三价铁和二价铁的摩尔比与稀土镧铈的摩尔比具有很好的一致性；在钙钛石ABO3结构中，A位镧、铈能有效控制B位铁的价态。铁具有混合价态是La1-xCexFeO3催化剂具有较高变换催化活性的主要原因。La1-xCexFeO3表面上存在α吸附氧和β晶格氧两类氧种，随铈含量的增加，表面吸附氧增加。     

纳米TiO2-x光催化膜中的缺陷结构与性能关系初探

半导体TiO2由于具有较大的禁带宽度(TiO2Eg=3.2eV),常用作光化学降解反应的催化剂.利用溶胶-凝胶技术(Sol-Gel)制备薄膜型光催化剂,特别是在石英板或石英反应管壁上制备纳米级TiO2光催化剂膜已成为这一领域的研究热点[1].制备高活性光催化剂的突出问题是如何增加光生电子与空穴的产额,减少它们的复合几率,同时提高光催化膜的表面吸附能力.本实验采用溶胶-凝胶法制备出纳米级无机非整比TiO2-x膜,经过可控气氛热处理后,可在膜表面形成较多亚稳相氧空位(缺陷),为催化剂膜表面提供了更多的吸附中心和反应活性位,因此表现出较高的光催化反应活性[2].     

紫外激光诱导C60与M(CO)6(M=Cr,Mo, W)的配位反应

研究了用紫外激光(355 nm)诱导C_(60)与金属羰基化合物M(CO)_6(M＝Cr；Mo，W)的配位反应，合成了具有C_(4υ)对称性的配位络合物(η~2－C_(60))M(CO)_5，并初步讨论了C_(60)与M(CO)_6反应的动力学过程．     

铁基高温变换催化剂制备的穆斯堡尔谱研究Ⅰ.铁氧化物前驱态的相变过程

用穆斯堡尔谱及ＸＲＤ技术对不同铁氧化物前驱态的相变过程进行了，ＦｅＣＯ３沉淀在空气中老化时被氧化分解生成ＦｅＯ（ＯＨ），经干燥、煅烧后合部转化为ａ－Ｆｅ２Ｏ３。（Ｆｅ（ＯＨ）２沉淀物在空气中老化时则转化为Ｆｅ３Ｏ４．２Ｈ２Ｏ和ＦｅＯＯＨ，两者的相对含量受Ｆｅ＾２＋的迁移速率和Ｆｅ（ＯＨ）２的氧化速度的影响。     

掺杂Er3+的Ti02的发射光谱研究

用无水乙醇、冰醋酸、钛酸丁酯凝胶法制备了掺Er3 的TiO2粉末,测量了其在488 nrn激发下?栽 的Stokes发射光谱和980 nm激发下的上转换发光光谱.在可见光范围内,观察到了绿光和红光,绿光从500～570 nm,对应Er3 的2H11/2,4S/2→4I15/2,红光从650～690 nm,对应Er3 的4F9/2→4I15/2的跃迁.由ln Ivis-ln Iin曲线可知,绿光和红光均为双光子过程,光强正比于泵浦功率的二次方,即Iout∝Iin.初步研究了此材料的上转换过程.     

弱Musielak-Orlicz Hardy空间上的Bochner-Riesz算子（英文）

设函数φ:R~n×[0,∞)→[0,∞)满足如下条件:对任意的x∈R~n,φ(x,·)是一个Orlicz函数并且φ(·,t)是一个关于t∈(0,∞)—致成立的Muckenhoupt A_∞权.本文通过使用弱Musielak-Orlicz Hardy空间WH~φ的原子分解和一个关于Bochner-Riesz算子T_R~δ的非切向主极大函数的点态估计得到了T_R~δ在空间WH~φ上的有界性.特别地,对(x,t)∈R~n×[0,∞),即使当Musielak-Orlicz函数φ(x,t)取为特殊的Orlicz函数Φ(t)时,上述结果也是新的.     

伪自伴量子系统的酉演化与绝热定理

经典量子系统的哈密尔顿是自伴算子.哈密尔顿算符的自伴性不仅确保了系统遵循酉演化,而且也保证了它自身具有实的能量本征值.但是,确实有一些物理系统,其哈密尔顿是非自伴的,但也具有实的能量本征值,这种具有非自伴哈密尔顿的系统就是非自伴量子系统.具有伪自伴哈密尔顿的系统是一类特殊的非自伴量子系统,其哈密尔顿相似于一个自伴算子.本文研究伪自伴量子系统的酉演化与绝热定理.首先,给出了伪自伴算子定义及其等价刻画;其次,对于伪自伴哈密尔顿系统,通过构造新内积,证明了伪自伴哈密尔顿在新内积下是自伴的,并给出了系统在新内积下为酉演化的充分必要条件.最后,建立了伪自伴量子系统的绝热演化定理及与绝热逼近定理.     

Enhanced photoluminescence of monolayer MoS2 on stepped gold structure

Different MoS₂/Au heterostructures can play an important role in tuning the photoluminescence (PL) and optoelectrical properties of monolayer MoS₂. Previous studies of PL of MoS₂/Au heterostructures were mainly limited to the PL enhancement by using different Au nanostructures and PL quenching of monolayer MoS₂ on flat Au surfaces. Here, we demonstrate the enhanced excitonic PL emissions of monolayer MoS₂/Au heterostructures on Si/SiO₂ substrates. By transferring the continuous monolayer MoS₂ onto a stepped Au structure consisting of 60-nm and 100-nm Au films, the MoS₂/Au-60 and MoS₂/Au-100 heterostructures exhibit enhanced PL emissions, each with a blue-shifted PL peak in comparison with the MoS₂/SiO₂. Furthermore, the PL intensity of MoS₂/Au-60 is about twice larger than that of MoS₂/Au-100. The different enhanced excitonic PL emissions in MoS₂/Au heterostructures can be attributed to the different charge transfer effects modified by the stepped Au structure. This work may provide an insight into the excitonic PL and charge transfer effect of MoS₂ on Au film and yield novel phenomena in MoS₂/Au heterostructures for further study of PL tuning and optoelectrical properties.     

Analyses of the endoreversible Carnot cycle with entropy theory and entransy theory

The endoreversible Carnot cycle is analyzed based on the concepts of entropy generation, entropy generation number, entransy loss, and entransy loss coefficient. The relationships of the cycle output power and heat-work conversion efficiency with these parameters are discussed. For the numerical examples discussed, the preconditions of the application for these concepts are derived. When the inlet temperatures and heat capacity flow rates of hot streams and environment temperature are prescribed, the results show that the concepts of entropy generation and entransy loss are applicable. However, in the presence of various inlet temperatures of streams, larger entransy loss rate still leads to larger output power, while smaller entropy generation rate does not. When the heat capacity flow rates of hot streams are various, neither larger entransy loss rate nor smaller entropy generation rate always leads to larger output power. Larger entransy loss coefficient always leads to larger heat-work conversion efficiency for the cases discussed, while smaller entropy generation number does not always.