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951.
用WKB近似方法建立了表达三维地形重力波拖曳的解析Non-Boussinesq扰动模型,其中在大Richardson数条件下给出了(静力和非静力模型的)重力波拖曳及其地表扰动气压的二阶表达式.通过针对经典的理想化三维圆钟型山体的一个算例证明,当基流风速切变为线性时,重力波拖曳随着切变的增强而减弱;并且前向垂直切变(forward-shear,风速随高度增加)所对应的重力波拖曳比反向切变(backward-shear,风速随高度减小)所对应的重力波拖曳减弱得更快.这种现象与模型是否采用静力近似无关. 相似文献
952.
953.
有关两个或两个以上反三角函数值的大小比较问题 ,是“反三角函数”这一部分的重点和难点 .本文给出的六种方法 ,基本上能解决这类问题 .1 利用单调性比较同名的反三角函数值大小 ,可根据单调性直接作出判断 .例 1 试比较arctg(sin4π5)与arctg(sin3π5)的大小 .解 ∵y =sinx在 ( π2 ,π)上为减函数 ,∴ 0 >sin3π5>sin4π5>- 1.又y =arctgx在 ( -∞ , ∞ )上为增函数 ,∴arctg(sin3π5) >arctg(sin4π5) .2 估算法比较异名的反三角函数值的大小 ,有时只需依据各个反三角函数的定义… 相似文献
954.
采用全相对论扭曲波方法,系统地计算了类铍N3+和 O4+离子从基态到2s2p和2p2 的各激发态以及从亚稳态到2p2各激发态的电子碰撞激发截面,详细地讨论了靶态的关联效应对激发截面的影响.结果表明:对于2s-2p的单电子激发,在低能碰撞时,靶态的电子关联效应起非常重要的作用,且使得激发截面降低;而高能碰撞时,靶态波函数的描述对连续态波函数的影响比较小,对激发截面影响也比较小.对于2s2-2p2的双电子激发,其中基态2s2 1 S0到J=0的2p2 3 P0,1S0的激发截面较大,其主要原因是末离子态波函数与基组态波函数的混合,但是其他几个激发的激发截面较小. 相似文献
955.
目前发波水槽演示实验中 ,关于遮光板的转速是这样确定的 :将涂黑的遮光板分成 4个环 ,每个环内分别绘制 5mm宽的 4条白线 ,如图 1所示 ,2 ,3,4环内的白线均分它的圆环 .用 8W日光灯照亮转动着的遮光板 ,同时调节遮光板电机的电源 ,当观察到 1环内的白线稳定时 ,电动机的转速是 10 0 r· s-1,当 2 ,3,4环内的白线稳定时 ,转速分别为 50 r·s-1,33.8r·s-1和 2 5r· s-1.经多次实践 ,发现这种测量方法有以下不足之处 :一是比较繁琐 ,二是只能测以上 4种转速 ,有较大局限性 .经实践我们找到了这样一种简易的测光板转速的方法 :在涂黑的光板上… 相似文献
956.
957.
提供了一种快速制备氧化石墨烯(GO)薄膜的方法, 并通过调节GO薄膜的含氧量来调控其能级结构.采用阳极电泳及阴极电化学还原联用的方法在F掺杂SnO2(FTO)导电玻璃上制备出不同层数及含氧量的GO薄膜, 并通过扫描电镜(SEM)、X射线衍射(XRD)、紫外可见(UV-Vis)光谱、X射线光电子能谱(XPS)、拉曼光谱及电化学分析对样品进行表征. 用20-350 s 不同时间电泳沉积得到层数约为77-570层的GO薄膜. 经过不同时间阴极还原的GO薄膜的禁带宽度为1.0-2.7 eV, 其导带位置及费米能级也随之改变. GO作为p型半导体, 与FTO导电膜之间会形成p-n 结, 在光强为100 mW·cm-2的模拟太阳光照射下, 电泳300 s 且电化学还原120 s时GO薄膜阳极光电流密度达到5.25×10-8 A·cm-2. 相似文献
958.
设计了一种新型的适用于道路检测探地雷达的单周期脉冲发生器。该脉冲发生器包含驱动电路、阶跃恢复二极管(SRD)脉冲形成电路和脉冲整形电路三部分。驱动电路可以使TTL形式的触发脉冲变为电流更大的快前沿脉冲,用来形成给后级电路的驱动脉冲;SRD脉冲产生电路选取渡越时间较小的阶跃恢复二极管结构,通过对前级电路产生的驱动脉冲整形得到负极性高斯脉冲,然后利用微带短路线、肖特基二极管和电容并联实现生成单周期脉冲和振铃抑制的功能,提高超宽带天线辐射的效率以及测量信噪比。测量结果表明,在1 MHz脉冲重复频率的情况下,峰峰值最大为23 V,脉冲半高宽为138 ps,振铃水平为1.25%,而当脉冲重复频率提高到5 MHz,该脉冲发生器产生脉冲波形幅度和带宽基本没有太大变化。这些特征说明,该脉冲发生器具有很高的频率稳定性,且在高分辨率探测应用情景中将会有很好的表现。 相似文献
959.
The graphene-based double-barrier waveguides induced by electric field have been investigated. The guided modes can only exist in the case of Klein tunneling, and the fundamental mode is absent. The guided modes in the single-barrier waveguide split into symmetric and antisymmetric modes with different incident angles in the double-barrier waveguide.The phase difference between electron states and hole states is also discussed. The phase difference for the two splitting modes is close to each other and increases with the order of guided modes. These phenomena can be helpful for the potential applications in graphene-based optoelectronic devices. 相似文献
960.
The multiple filamentation of terawatt femtosecond(fs) laser pulses is experimentally studied in a natural environment.A more than 30-m long plasma filament with a millimeter diameter is formed by the collimated fs laser pulse freely propagating in an open atmosphere. This study provides the first quantitative experimental data about the electron density of a long range light filament in the atmosphere. The electron density of such a filament is quantitatively detected by using an electric method, showing that it is at the 10~(11)-cm~(-3) level. 相似文献