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941.
本文计算了铁磁金属在平行磁场中的表面阻抗。计算中考虑了交换作用所引起的磁化率空间色散及趋肤效应的反常性。分别讨论了磁矩的两种边界条件m=0和(?m)/(?n)=0。同时研究了导电电子在表面散射性质的影响。利用Азбель-Канер在迴旋共振理论中的方法,计算了考虑电导率旋磁性条件下的表面阻抗。 相似文献
942.
采用电子束蒸发方法在LBO晶体上制备了无缓冲层和具有不同缓冲层的1 064 nm,532 nm二倍频增透膜.利用Lambda900分光光度计和调Q脉冲激光装置对样品的光学性能和抗激光损伤性能进行了测试分析.结果表明,所有样品在1 064 nm和532 nm波长的剩余反射率都分别小于0.1%和0.2%.与无缓冲层样品相比,采用SiO2和MgF2缓冲层薄膜的激光损伤阈值分别提高了23.1%和25.8%,而Al2O3缓冲层的插入却导致薄膜的激光损伤阈值降低.通过观察薄膜的激光损伤形貌,分析破斑的深度信息和电场分布,表明LBO晶体上1 064 nm,532 nm二倍频增透膜的激光损伤破坏主要表现为膜层剥落,激光产生的热冲击应力使薄膜应力发生很大变化,超过膜层之间的结合而引起膜层之间的分离.采用SiO2或MgF2缓冲层可改进Al2O3膜层的质量,从而有利于提高薄膜的激光损伤阈值. 相似文献
943.
一类二阶非线性微分方程的求积问题 总被引:1,自引:0,他引:1
讨论了二阶非线性微分方程y″+p(x)y′+W'(y)/W(y)y'^2=Q(x)1/W(y)F[x,(y'W(y)^a]的可积性问题,提供了可积的一些充分条件,在F为某些特殊类型时,给出能解公式。 相似文献
944.
1.引言大型规划问题数值求解一直是计算数学工作者感兴趣的课题之一.针对大型约束规划问题,1991年李兴斯山提出凝聚函数法,该方法用光滑的凝聚函数逼近非光滑的极大值函数,从而把多个约束函数转化为带参数的单个光滑函数约束,从而降低了问题的规模.近年来,K3]研究了凸规划问题的凝聚函数法的收敛性,在目标函数强凸性及对一般凸规划研究了收敛性质.向讨论了可行解集有界的线性规划问题的凝聚函数求解算法并证明了收效性定理.上述文章均预先把凝聚参数取得充分小,然后对固定参数的单约束近似问题进行求解.一般地,凝聚参数取得… 相似文献
945.
946.
947.
采用气相扩散方法将C60分子填充到单壁碳纳米管(SWNTs)中,制备出高填充比率的豆荚形纳米材料C60@SWNT,又称为peapod.用金刚石对顶砧(DAC)装置获得高压,在高压下同时利用紫外激光处理样品,通过激光和压力的共同作用研究了C60分子在碳管内的聚合相变.在21.5GPa高压下,同时紫外激光(325nm)照射30min后,拉曼光谱表明C60分子在碳管内发生了聚合,形成一维链状O相聚合结构,且该相变是不可逆的.
关键词:
60 peapod')" href="#">C60 peapod
紫外激光
高压
拉曼光谱 相似文献
948.
亚波长尺寸纵向偏振光束在粒子加速,单个分子偶极矩测量,二次谐波成像和纵向偏振共焦显微镜等方面有非常广泛的应用.本文提出径向调制的Bessel-Gaussian光束模型,经高数值孔径显微物镜聚焦可以获得高纯度的纵向偏振光束.利用矢量衍射理论数值模拟了焦点附近光强分布、磁场分布和能流密度空间分布.结果表明光斑半高全宽度可以达到0.4λ.该方法无需环形孔径或环形相位滤波器,光能利用率高,分辨率好,达到改进各种应用的效果.
关键词:
Bessel-Gaussian光束
纵向偏振光束
聚焦
亚波长 相似文献
949.
傅里叶望远镜外场实验性能改进和结果分析 总被引:4,自引:0,他引:4
为了实现对傅里叶望远镜成像系统更接近实际的仿真,改进了外场实验系统结构。采用反射式目标,利用准直扩束镜替代空间滤波器和准直透镜,使用大靶面电荷耦合器件作为监视器。在无大气和包含200m水平大气两种情况下,分别对2.5mm的4种不同空间频谱分布目标进行实验。实验选用9×9,17×17,33×33和65×65傅里叶分量分别进行重构。最高成像角分辨率为3.5″。结果表明含大气与无大气重构结果的Strehl比值相近,从而证明傅里叶望远镜成像系统能够克服下行链路低阶大气扰动的影响。 相似文献
950.
Quasibound states in graphene quantum-dot nanostructures generated by concentric potential barrier rings 下载免费PDF全文
We study the quasibound states in a graphene quantum-dot structure generated by the single-, double-, and triple-barrier electrostatic potentials. It is shown that the strongest quasibound states are mainly determined by the innermost barrier. Specifically, the positions of the quasibound states are determined by the barrier height, the number of the quasibound states is determined by the quantum-dot radius and the angular momentum, and the localization degree of the quasibound states is influenced by the width of the innermost barrier, as well as the outside barriers. Furthermore, according to the study on the double- and triple-barrier quantum dots, we find that an effective way to generate more quasibound states with even larger energy level spacings is to design a quantum dot defined by many concentric barriers with larger barrier-height differences. Last, we extend our results into the quantum dot of many barriers, which gives a complete picture about the formation of the quasibound states in the kind of graphene quantum dot created by many concentric potential barrier rings. 相似文献