Banach空间的框架及原子分解的性质

本文利用Hilbert空间的框架理论对Banach空间的框架和原子分解的性质进行了研究,给出了Banach空间的框架和原子分解的一个充分条件,并讨论了Banach空间的框架和原子分解的关系。     

cBN基台面结构pin紫外光电探测器建模与性能

采用Silvaco TCAD软件构建了立方氮化硼（cBN）基台面结构pin型光电探测器数值计算模型,采用控制变量法研究了n型、i型、p型cBN层材料掺杂浓度、厚度对探测器光电性能的影响,并利用器件物理相关理论对结果进行了分析与讨论。结果表明：p型cBN层掺杂浓度增大时,光电流、暗电流和内量子效率先增大后减小;i型层掺杂浓度增大时,暗电流减小;n型层掺杂浓度增大,光电流、内量子效率增加;光电流和内量子效率随着p层厚度的增大而减小,随着i层厚度的增加而增大;n层厚度越大,光电流越大。     

压力梯度对湍流逆梯度输运的影响

研究Birkhoff系统的一般Lie对称性导致的非Noether守恒量. 得到非Noether守恒 量的存在定理，举例说明结果的应用.     

砷化镓光阴极直流高压注入器研究进展

主要介绍自由电子激光相干强太赫兹源(FEL-THz)装置上的砷化镓光阴极直流高压注入器的研究进展,并讨论其驱动未来高重复频率短波长自由电子激光器的差距。通过综合砷化镓阴极寿命的三大影响因素,提出了其工作寿命的定性物理模型;通过该模型对阴极和注入器进行优化,在直流高压电子枪上得到了5mA,32min的连续稳定输出;测量了电子束在4.8mA下归一化发射度约为4.0πmm·mrad,阴极热发射度约为0.6πmm·mrad,电子束本征横向能量约为92meV,250keV电子束在距离阴极90.6cm处纵向均方根长度约为11.5ps。这一束流状态已经基本满足FEL-THz需求。     

微光计量的量传传递方案探讨

微光器件和仪器有其特殊之处，包括噪声，寿命及参数值的不可设计确定性等，其计量传递和方法有标准器方案和分系统校验方案，两种方案各有优缺点，可能的最好好量传方法是两者的结合。     

10kW连续波固体推进剂燃烧驱动CO2气动激光实验研究

 简要介绍了固体推进剂燃烧驱动连续波CO₂气动激光系统的工作原理及其突出特点，对组成10kW实验系统的各主要部件——固体推进剂燃气发生器、超音速掺混室、喷管 排、谐振腔等作了简要说明,利用该实验系统进行了上百次成功的测量或打靶实验,并对主要实验结果进行了总结分析。     

双折射调谐器设计的等色图原理

提出双折射调谐器设计的等色图方法，给出原理。分析表明当晶片光轴处在以折射光线为轴线、顶角为４５°的圆锥面上时，双折射调谐器具有最快的波长调谐速率；当光轴位于过折射光线并与入射面成４５°或１３５°的平面内时，调谐器抑制非所需波长的能力最强。由此给出光轴相对晶片表面的两个优化取向，对石英晶片它们分别为１８．７１２°和５９．９２２°。文中还给出了三块晶片组合的调谐器的设计例子，对其调谐特性进行了简要的讨论。     

微光计量的量值传递方案探讨

微光器件和仪器有其特殊之处，包括噪声、寿命及参数值的不可设计确定性等，其计量传递和方法有标准器方案和分系统校验方案。两种方案各有优缺点，可能的最好好量传方法是两者的结合。     

一种统一的非凸稀疏恢复的原始对偶有效集算法

研究了基于最小二乘法的稀疏信号恢复问题.针对一类非凸稀疏性罚,包括l^0、bridge、capped-l^1、光滑剪切绝对差和极小极大凹罚,提出了一种新的原始对偶有效集算法.首先证明相关优化问题的全局极小值的存在性,然后利用相关阈值算子,推导出全局极小值的一个新的必要最优条件,必要最优条件的解是坐标极小值,在一定条件下,它们也是局部的极小值.引入对偶变量后,可同时使用原变量和对偶变量确定有效集.此外,这种关系适用于一种有效集类迭代算法,该算法在每一步中首先只更新有效集上的原始变量,然后显式地更新对偶变量.结合正则化参数的延拓性,证明了原始对偶有效集方法在一定正则化条件下全局收敛于潜在回归目标.大量的数值实验表明,与现有的稀疏恢复方法相比,该方法具有较高的效率和精度.     

幂零李群上的薛定谔算子的加权估计

In this paper we consider the SchrSdinger operator -△G ＋ W on the nilpotent Lie group G where the nonnegative potential W belongs to the reverse H51der class Bq1 for some q1 ≥ D and D is the dimension at infinity of G. The weighted L^p -L6q estimates for the operators W^a（-△G ＋ W）^-β and W^a△G（-△G ＋ W）^-β are obtained.