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本文研究粘弹性裂纹体在裂纹面上受集中力作用时,裂纹前缘的应力场和位移场,当裂纹围线上外力主矢量为零时,粘弹性裂纹体仅位移分量与时间相关;如若裂纹围线上外力主矢量不为零,则粘弹性裂纹体的应力分量和位移分量都与时间相关,本文用粘弹对应性原理,分别导出这两种情况下,材料为Maxwell体、KelVin体和Burgers体时,裂纹前缘的应力场和位移场的计算公式。为了说明各种材料的差异,给出一个算例。 相似文献
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第七届全国凝聚态理论和统计物理会议在合肥举行第七届全国凝聚态理论和统计物理会议于1993年10月25日至29日在合肥中国科学技术大学举行。来自全国54所高等院校、科研机构的代表143人出席了会议。代表们为会议提供了论文142篇,其中大会报告14篇,分... 相似文献
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两种非晶锂离子导体B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3-0.1V_2O_5(x=0.05和0.15)的电子自旋共振谱研究表明:(i)ESR线型是高斯型,证实V_2O_5添加量适当;(ii)超精细结构来源于VO~(2+)络离子,具有四角对称性,属C_(4v)群。越精细耦合张量的平行分量平均值A_∥=0.0175cm~(-1),垂直分量A_⊥=0.0063cm~(-1)。由g_∥(g_⊥)求出其基态~2B_(2g)与第一激发态~2E_g的能级间距△_1=2.46×10~4cm~(-1),基态与第二激发态~2B_(1g)的能级间距△_2=3.03×10~4cm~(-1);(iii)变温实验证实:Al_2O_3组分较少(x=0.05)的非晶ESR强度比x=0.15的非晶高3倍至2倍,而Al_2O_3组分越多则ESR强度随温升下降越小。 相似文献
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对两种非晶态B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3-0.1V_2O_5(x=0.05和0.15),用差热分析、电导率测量、X射线衍射和电子自旋共振进行研究,发现:1)V_2O_5不仅作非晶网络形成剂,而且改变了晶化过程;2)对B_2O_3-Li_2O-LiCl-Al_2O_3-V_2O_5玻璃,与P_2O_5-Li_2O-LiCl-Al_2O_3玻璃类似,粉末压片的离子电导率比60目粉末大26倍,而整片非晶的离子电导率又比粉末压片大近二个数量级,而且激活能明显减小,更适合离子传输;3)添加少于3.9mol%的V_2O_5,对非晶态锂离子导体B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3,未引起电子电导率显著增大,又可应用电子自旋共振(ESR)技术研究其微观结构和电子运动状态。 相似文献
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如图所示,受均布内压力的圆筒埋在无限大介质中,这是工程技术中常见的一类问题,例如压力隧洞和坝内水管等.对于圆筒和介质都是理想弹性体的情况,弹性理论已经作过研究,导出过圆筒和介质的应力计算公式.然而,在许多情况下,把介质看作粘弹性体则更为切合实际,这时应力分量将随时间t而变化. 假定材料都是均质各向同性的,略去体力,且规定拉应力为正.设圆筒的内半径为R_1,外半径为R_2,受内压力q△(t),△(t)为Heaviside函数.取圆筒中心为极坐标原点.如果粘弹性 相似文献
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以下的实验数据是波隆纳大学的一名学生(Mr.MaurizioRecchi)的数据,提供给大家仅供参考.1)和2)质心到转轴的距离为因此,测量质心位置(在T型铝条上用平衡法很容易求出质心)作为x的函数,我们可以得到系统参数之间的关系.通过对(1)式数据的线性拟合,得到斜率M2/(M1+M2).已知总质量M1+M2=(41.0+0.1)g,即可求出M1和M2.数据见表1.长度测量误差估计为1mm,假设这误差符合高斯分布.线性拟合见图6.忽略自变量x的误差(因小于1%),只考虑因变量R(x)的误差.a… 相似文献
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借助于电子顺磁共振技术(EPR)研究了高 T_c 超导体 BiPbSrCaCuO 的低场微波吸收信号随温度和磁场的变化规律,结果表明这种低场信号和高 T_c 超导电性密切相关.从样品的低场信号谱上得到一个与温度有关的临界场 H_c(T),在外加磁场低于 H_c 时,其信号与磁场无关,而当外加磁场高于 H_c 时,其信号随磁场增加而明显变弱,在 H_c(T)曲线上观察到两个台阶的存在,这两个台阶分别对应于温度~100K 和~104K,同时我们注意到在样品的低场信号强度 S(T)曲线上存在非单调特性,这些现象或许反映了磁通在样品中穿透的行为,进一步地我们认为通过上述的低场信号的研究有可能为高 T_c 氧化物超导体提供另一种可能的研究手段. 相似文献