石墨烯的三阶非线性和光双稳态调控特性

研究单层石墨烯的三阶非线性和光双稳态效应。通过理论分析和数值模拟,改变单层三阶非线性石墨烯的费米能级、弛豫时间、双光子吸收系数及温度条件,调制单层三阶非线性石墨烯光双稳态的阈值大小。单层三阶非线性石墨烯的费米能级越大,温度越高,则光双稳态的阈值越大;双光子吸收系数越大,双稳态的低阈值越大;弛豫时间和双光子吸收系数会明显地改变石墨烯结构的光透射率,而光透射率则对石墨烯材料自身温度不敏感。该结论可为设计各类微纳结构的光子器件如光开关和光传感等提供理论依据。     

Fr(o)hlich极化子的非经典基态

本文计及波矢q,q'声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解Fr(o)hlich大极化子的非经典基态.由于双模一压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量(f)q与双模压缩角φqq'有较大幅度修正,因而显著增强了相干效应和压缩角效应.对极化子基态能量计算与分析说明:在弱耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正项ΔEc(1)与Feynman路径积分计算(△Ef)和Huybrechts相干态修正项(ΔE0)相当.但是,声子相干态双模-压缩效应导致相应的修正(ΔEc(2))有大幅度贡献,△Ec(2)＜＜(ΔEf,△E0);在强耦合区域,位移一声子压缩态效应的修正大为减弱而可以忽略,ΔEc(1)≥(ΔEf,△E0).虽然声子相干态双模-压缩效应也会同时减弱,考虑到电子-声子耦合强度(α)较大,仍有ΔEc(2)＜＜(ΔEf,ΔE0).     

Fröhlich 极化子的非经典基态

本文计及波矢 q,q' 声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解 Fröhlich 大极化子的非经典基态.由于双模-压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量 f_q 与双模压缩角 φqq' 关键词： 双模-压缩(声子)相干态 位移-声子压缩态 Frö hlich 极化子 非经典基态     

Frhlich极化子的非经典基态

本文计及波矢q,q′声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解Frhlich大极化子的非经典基态.由于双模-压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量f～q与双模压缩角φqq′有较大幅度修正,因而显著增强了相干效应和压缩角效应.对极化子基态能量计算与分析说明在弱耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正项ΔE(c1)与Feynman路径积分计算(ΔEf)和Huybrechts相干态修正项(ΔE0)相当.但是,声子相干态双模-压缩效应导致相应的修正(ΔE(c2))有大幅度贡献,ΔE(c2)(ΔEf,ΔE0);在强耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正大为减弱而可以忽略,ΔE(c1)《(ΔEf,ΔE0).虽然声子相干态双模-压缩效应也会同时减弱,考虑到电子-声子耦合强度(α)较大,仍有ΔEc(2)(ΔEf,ΔE0).