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溶胶-凝胶法制备小颗粒(Y,Gd)BO_3∶Eu及其表征 总被引:1,自引:0,他引:1
用溶胶 凝胶方法制备了平均粒径为 1~ 2 μm的小颗粒、高发射效率的 (Y ,Gd)BO3 ∶Eu红色发射荧光体。用XRD、SEM、粒度分析和PL光谱对荧光体作了表征和研究。常规固相反应合成 (Y ,Gd)BO3 ∶Eu需在 1 2 0 0℃以上才能形成均一的固溶体。而溶胶 凝胶法制取稀土正硼酸盐 80 0℃灼烧已可形成均一的单相 (Y ,Gd)BO3 ∶Eu,在 1 1 0 0℃可得到发光亮度最高的荧光体。它的亮度是常规固相反应于 1 2 0 0℃制得的荧光体的 1 2 0 %。采用溶胶 凝胶法制取 (Y ,Gd)BO3 ∶Eu荧光体 ,可在相当宽的实验条件范围内得到小粒径、窄分布和高亮度的荧光体 ,且有良好的颗粒形貌。 相似文献
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芪类分子掺杂极化聚合膜的非线性光学性质 总被引:3,自引:1,他引:3
采用实时测量光学二次谐波产生(SHG)和吸收光谱的方法时芪类有机分子DANS(4’-N,N-dimethylamino-nitrostilbene)及一种新合成的经氰基团修饰的有机分子CNDS(α’-cyano-4’-nitro-4-N,N-dimethylaminostilbene)掺杂PMMA[poly(methylmethacrylate)]极化聚合膜的非线性光学性质进行了研究。在电晕极化条件下,由于聚合膜的电导率随温度的变化急剧增加,实验中发现两种掺杂极化聚合膜的最佳电导极化温度均低于它们的玻转温度Tg.在最佳极化条件下,从极化前和极化后的吸收光谱变化可看出CNDS的有序度较DANS的差.但实时SHG表明,CNDS/PMMA极化掺杂聚合膜的二阶非线性系数X(2)较DANS/PMMA极化聚合膜的大.结合极化前和极化后吸收峰强度的变化,我们得到CNDS分了的非线性极化率β约为140×10-30esu.在撤离极化场后,CNDS/PMMA的SHG强度的弛豫也比DANS/PMMA慢,说明CNDS是一种性能较DANS优越的制备二阶光学非线性的掺杂分子. 相似文献
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PMMA/凝胶玻璃复合材料作为非线性有机分子掺杂基质的研究 总被引:1,自引:2,他引:1
对分散红1(DR1)掺杂聚甲基丙烯酸甲酯(PMMA)/凝胶玻璃复合材料的光学二阶非线笥及其热稳定性进行了研究。结果表明,PMMA/凝胶玻璃作为一种有机/无机复合材料,是介于胶玻璃和PMMA之间的一种非线性有机分子掺杂基质。随复合材料中凝胶玻璃含量增多,所制备的非线性材料的热稳定性能变好。对非线性和热稳定性的折衷考虑,获得了制备光学二阶非线笥基质材料先体PMMA和正硅酸乙酯(TEOS)的最佳混合比例。 相似文献
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溶胶-凝胶法制备小颗粒(Y,Gd)BO3:Eu及其表征 总被引:10,自引:3,他引:7
用溶胶—凝胶方法制备了平均粒径为1~2μm的小颗粒、高发射效率的(Y,Gd)BO3:Eu红色发射荧光体。用XRD、SEM、粒度分析和PL光谱对荧光体作了表征和研究。常规固相反应合成(Y,Gd)BO3:Eu需在1200℃以上才能形成均一的固溶体。而溶胶—凝胶法制取稀土正硼酸盐800℃灼烧已可形成均一的单相(Y,Gd)BO3:Eu,在1100℃可得到发光亮度最高的荧光体。它的亮度是常规固相反应于1200℃制得的荧光体的120%。采用溶胶—凝胶法制取(Y,Gd)BO3:Eu荧光体,可在相当宽的实验条件范围内得到小粒径、窄分布和高亮度的荧光体,且有良好的颗粒形貌。 相似文献
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三聚氰胺甲醛树脂的光学性质 总被引:1,自引:0,他引:1
现代信息技术的发展和要求,使得光信息传输、光电子、全光子器件成为信息技术研究领域的热点.而光学传输损耗低,非线性系数大和响应速度快的新型光学材料和器件是决定信息研究领域发展的关键 [1] .目前新型光学材料研究领域之一是聚合物材料在光学中的应用.因此,近年来人们对一些聚合物材料的光学性质进行了研究,例如聚甲基丙烯酸甲酯 (PMMA)、聚碳酸酯 (PC)、聚酰亚胺、环氧树脂等等[2,3].对于聚合物材料在光学方面应用的基本要求是具有良好的成膜性、光学损耗低、热稳定性好.本文所研究的三聚氰胺甲醛树脂(Mel… 相似文献
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采用实时测量光学二次谐波产生(SHG)和吸收光谱的方法对苯腙类有机分子NDA及一种新合成的经氰基团修饰的有机分子CNDA掺杂PMMA极化聚合膜的非线性光学性质进行了研究。实验中发现两种掺杂极化聚合膜的最佳电晕极化温度均低于它们的玻转温度,CNDA/PM-MA极化掺杂聚合膜的χ(2)较NDA/PMMA极化聚合膜的大。结合极化前和极化后吸收峰强度的变化,得到CNDA分子的非线性极化率β约为146×10-30esu。在撤离极化场后,CNDA/PMMA的二次谐波强度的弛豫也比NDA/PMMA的慢 相似文献
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Mn4+在尖晶石和钙钛矿相关结构铝酸盐中的发光 总被引:1,自引:1,他引:0
Mn^4 在MgAl2O4,ZnAl2O4和LiAl5O8等尖晶石结构中的发光呈现很大的差异。在LiAl5O8中,Mn^4 的发射光谱由一个660nm线峰叠加在一个带谱上构成。前者是由于^2E→^4A2跃迁,后者可归于声子副带发射。跃迁具有中等的强度。而在MgAl2O4中Mn^4 的发光很弱,在ZnAl2O4中几乎观察不到Mn^4 的发射。这种差异是由于它们在微结构上的差异和组分元素的不同而引起的。钙钛矿相关结构稀土正铝酸盐LaAlO3和GdAlO3中,Mn^4 离子发射分别呈现2个和3个线峰,位于深红色区间。这些线峰可归于^2E→^4A2跃迁和声子参与的发射。Mn^4 的激发光谱均有两个带组成,一个在300nm附近的UV区,另一个位于500nm附近的可见区。前者为Mn^4 →O^2-的电荷迁移带,后者为Mn^4 的^4A2→^4T2跃迁。Mn^4 在LaAlO3和GdAlO3中的晶场强度参数Dq分别为2000cm^-1和2040cm^-1。 相似文献
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