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乐泓 《数学物理学报(A辑)》1996,(4)
为获得动力系统的高阶谱数[12],Queffelec引入了广义(q阶q≥3)Rudin-Shapiro序列{rk},起关键作用的指数和的不等式为:回一1其中常数C取值为,本文对广义Rudin-Shapiro序列进行了进一步研究,引入了广义Rudin-Shapiro函数,将以上系数C改进为,并证明了是R上一个连续但几乎处处不可微的周期为1的函数,取值于与之间,使得 相似文献
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设Pn,Qn为Rudin-Shapiro多项式,ψ为相应的Rudin-Shapiro函数,本文引入ψ的伴随函数△与,讨论ψ的分析性质与算术性质。为讨论ψ的分形性质,我们确定了△及的Holder指数,利用该结果及插值技巧确定了ψ的函数图象的Bouligand维数与packing维数均为3/2.从而,该函数可作为一维Brown运动的模拟。 相似文献
4.
乐泓 《数学物理学报(A辑)》1996,16(4):463-472
为获得动力系统的高阶谱数「12」,Queffelec引入了广义(q阶,q≥3)Rudin-Shapiro序列{rk}起关键作用的指数和的不等式为:maxθ│∑n-1k=0rke^ikθ│≤Cn,(n≥1)其中常数C取值为q+qq,本文对广义Rudin-Shapiro序列进行了进一步研究,引入了广义Rudin-Shapiro函数ψ,将以上系数C改进为(1+2)q,并证明了ψ是R上一个连续但几乎处处不 相似文献
5.
Rudin—shapiro函数的Bouligand维数 总被引:1,自引:0,他引:1
设Pn,Qn为Rudin-Shapiro多项式,ψ为相应的Rudin-Shapiro函数,本文引入ψ的伴随函数△与ψ,讨论ψ的分析性质与算术性质,为讨论ψ的分形性质,我们确定了△及ψ的Holder指数,利用该结果及插值技巧确定了ψ的函数图象的Bouligand维数与Packing维数均为3/2,从而,该函数可作为一维Brown运动的模拟。 相似文献
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