迈克尔逊干涉仪中实现等倾等厚干涉的条件

用面光源照明迈克尔逊干涉似,可以获得等倾和等厚的干涉条纹。其实现的条件为1.等(?)干涉要求反射镜M_1与反射镜M_2的虚象M’_2,平行(见图1),实验中能达到的平行度是多少?调出等倾条纹时,左、右(或上、下)移动眼晴,圆条纹随眼作平移,条纹半径基本不变。如半径略有变化,中心由暗变亮。则表明M’_1、M’_2不完全平行。     

谈迅速调出白光干涉彩纹的方法

本文介绍的调节白光干涉彩纹方法给出TM1／M2的判据及等光程差IO大致位置的估计方法，大大缩短了调节时间．一、MI／／M。‘的调节白光相于长度仅数微米，故要获得白光干涉基本应做到M；／／M。附图为观察激光点光源非定域干涉田的等效光路图，cd为丝杆的轴线，点光源S’在M。‘中的像为S。’；在MI的两个不同位置xl、x，的像为511’、s12’．显然，若MI川M。’，夹角为a．当MI远离M；’而移动时，干涉囵中心将由PI移向P：．且愈在靠近M。’的区域移动MI，引起的囵中心的位移愈大．若MIVM：’，则移动M；时，圈中心总不动．故…     

迈克耳孙干涉仪实验中等倾与等厚干涉条纹的判别

仔细研究了迈克耳孙干涉仪实验中产生等倾干涉和等厚干涉的实验条件和它们所产生的条纹的区别．提出了判别迈克耳孙干涉实验中等倾与等厚干涉条纹的依据．从而帮助学生加深对这两种干涉条纹的理解和判别．特别是在反射镜M1与M2不严格垂直时，同样可以观察到类似于等倾干涉的准圆环状条纹．我们对这一现象进行了分析和解释，并首次推导出等厚干涉直条纹任意一点上的微商(aδ/ad=2)为常数的结论，这一结果可以作为对迈克耳孙干涉仪现象的一个补充。     

色偏振演示实验的改进

目前在大学物理课程中讲授偏振光干涉时，都少不了要随堂演示色偏振实验．但基本上都以改变晶片厚度来形成干涉彩色图象．本文采用改变晶片折射率的方法来演示色偏振现象，这一方面可开拓，学生研究问题的思路，另一方面使物理实验和实际应用能紧密结合起来．一、平行的平面编振光的色偏振原理偏振光干涉实验装置如图1所示．当二块平行放置的偏振片M和N互相正交，且未引入晶片C时，没有光能通过偏振片N，当引入一个光轴平行于晶面的晶片C后，则在偏振片N后的视场中可见到光．若光源为白光，且为平行光，则对一定厚度的晶片C，出射的光呈…     

如何迅速调出白光干涉条纹

学生用迈克尔逊干涉仪做实验,用氦氖激光器作光源,较容易调出定域或非定域干涉条纹,然而要调出白光干涉条纹,往往花费很长时间还难以调出.由于白光的相干长度很小,因此要求调到 M_1反射镜的像 M′_1和 M_2反射镜完全重合,即 d=0时才有白光干涉条纹出现的可能.1.采取氦氖激光器作光源,先调出干涉条纹.一般采取对光点法和成像法,调节两反射镜背面的微调螺钉,使入射到光屏上     

毛细管干涉仪的理论分析

从几何光学出发,推导了毛细管干涉仪的从柱面透镜到接收屏的光线的光程．对光线追迹模拟,结果表明毛细管干涉仪的干涉条纹的形成可用双光束的干涉来解释．从柱面不同位置入射的两条光线可能具有相同的光程,而且从柱面透镜不同位置出发的两条光线可能到达接收屏的同一点,当它们满足相干条件时,就会形成干涉条纹．建立了干涉条纹的计算机模拟程序, 模拟了毛细管中液体折射率、毛细管内径、外径对干涉条纹的影响. 结果表明实验中应使用薄壁毛细管, 由于干涉条纹对柱面透镜到毛细管之间的距离非常敏感, 为提高精度, 建议在实验中用已知折射率的标样来确定这一距离.     

基于激光自混合干涉的物体旋转中心确定方法

在被测物体上设置一低反射率反射镜,激光器输出的激光束入射到反射镜上,激光束经反射镜反射反馈回激光器内.入射光线若偏离被测物体的旋转中心,当被测物体旋转时,将引起激光器的输出功率随角度变化的自混合干涉信号.当入射光线通过被侧物体的旋转中心时,被测物体的角度变化将不会导致回馈光的光程变化,被侧物体旋转时也就观测不到自混合干...     

单缝获得频率唯一的线光源吗

“ 双缝干涉”教学中, 学生会产生很多疑问, 如单缝获得频率唯一的线光源吗? 线光源上各点发出的光 是相干光吗? 有些参考书的解释并不到位, 甚至出现误导. 通过分析干涉条件和杨氏实验, 结合自己课堂教学经验, 查阅相关资料, 阐述了对上述问题的理解     

声光栅正弦结构光投射器的光学系统设计

针对一种新型的声光波干涉测量技术,对声光栅正弦结构光投射器的三维测量工作原理进行了系统的分析,讨论了影响投射器光学系统结构的因素和影响接收屏上的光照度的因素,并进行了光学系统设计。在优化设计过程中,采用了限制光线最大入射角的方法,达到控制投射系统的球差和保证接收屏上照明均匀的要求。所设计的声光栅正弦光投射器具有很好的成像质量。应用该系统对在500mm处的石膏像上投射干涉条纹,可以得到能量比较均匀、变形量很小的干涉条纹图,利用该条纹图和相关的算法可以对具有复杂几何形状的物体进行有效的三维测量。     

一种新型的激光自混频测振的方法

1引言在激光器的许多应用中，我们都尽可能的避开出射光的自反馈现象．尽管如此，还是被来自各种各样的光学元器件所组成的共振腔产生的反射光所困扰．自反馈不仅增加了噪音强度，而且同时大大改变了激光器输出的特性曲线，这种作用的性质已被Lenstra等人‘’‘描述过．然而我们正是利用了这种“不利”的特性构成了自混频激光测振系统．2基本原理激光自混频干涉的简单装置如图1所示．首先由激光垂直照射在待测物体上，利用从待测物体上反馈的光对激光器输出功率调制，然后从尾光接收调制信号，这种可被提取的携带外界馈信息的光反馈调制后…     

一种利萨如图形的演示方法

普通物理学机械振动部分,在讲述两个相互垂直的简谐振动的合成时,大多采用示波器演示利萨如图形。因受示波器屏幕的限制,图象较小.为了适应教学演示的需要,我们的做法如下: 一、装置简图及原理 如图一所示,①激光器;②喇叭;③平面反射镜;④音频信号发生器. 如图一所示,平面反射镜一端固定在喇叭的边缘,另一端粘合在喇叭的纸盆上,当激光束射到镜面M1上时,由于喇叭纸盒带动镜面振动,这样不停地改变着入射光线的入射角,于是反射光线的方向也随着改变,在水平方向扫出一条光带.当反射光线射到镜面M2,上时,因两镜面相互垂直,且两喇叭的口径平面互…     

计算机模拟分立双谱线光源的杨氏双缝干涉

对分立双谱线光源的杨氏双缝干涉进行模拟,求解出不同线型和线宽时干涉条纹的可见度曲线、光强分布曲线和干涉图样,用直观的计算机图形说明了分立双谱线的线型和线宽对干涉条纹的影响．     

空间相干性的演示

当光源的空间相干度下降时，非定域干涉条纹随之变化为定域条纹．本文用Ｈｅ－Ｎｅ激光器、透镜和毛玻璃屏组成一个时间相干性极好而空间相干性连续可调的光源，在迈克尔逊干涉仪上形成干涉条纹，对该干涉条纹进行观察，以便了解光源的空间相干性．     

物面单反射镜波前分割三光束全息干涉计量研究

提出了一种用于分析物体三维位移场的全息干涉计量新方法。该方法将一个小平面反射镜贴于被测物体的表面，用三束呈空间分布的发散光波，在干版的三个不同区域或同一部位，记录被测物体的三个独立的双曝光干涉图。这些干涉图被由小平面反射镜运动造成的参考光虚点光源的位移所调制。基于对这种调制的理论分析，导出计算参考光虚点光源和被测物体三维位移的二个线性方程组。     

扩展光源条件下迈克耳孙干涉图样的理论分析

针对扩展光源条件下的迈克耳孙干涉图样提出了一种新的分析方法.扩展光源发出的光,由于两反射镜的反射,存在对应光源的两个虚像,这两个虚像发出的光在光屏上的干涉与原光源发出的光经过分束镜、反射镜之后在光屏上形成等效的干涉.通过这种解释,可以更加清晰地理解实验过程中出现的圆、椭圆、曲线、直线等各种条纹.     

基于全息反射镜的室内可见光通信光学接收天线

提出了一种新型光学接收天线的设计和制作方法,利用干涉和衍射原理在全息材料上制成具有聚集光束和滤除环境光双重功能的全息反射镜.通过耦合波理论与k矢量闭合法分析了这种光学接收天线的角度选择性、光谱选择性以及任意点的衍射效率,模拟结果表明:全息反射镜在不同点的视场角和光谱带宽分别为0.8°~13.4°和4.4nm~7.4nm,并且整体衍射效率在95.3%以上.与由聚光镜和滤波片组合成的传统光学接收天线相比,全息反射镜体积小、重量轻、成本低、能作为光学接收天线用于室内可见光通信系统中.     

镜面特性检验

镜面特性检验介绍一种检验和描述非球面反射镜光学表面质量的光学力牌和检验装置。用光学方法测出球面镜和非圆形对称镜的表面疵病。叙述—一种交叉栅格型位相光栅的应用。用反射镜反射的光从后面照射光栅，可产生象栅格那样的干涉图。条纹干涉图与光栅有关，观察到干涉图...     

白光干涉的颜色

本文应用三原色原理，经过计算得出，当白光中某一波长光为相长干涉时，由三原色干涉后的强度依照色度学理论所匹配出的颜色．一般并非就是此相长干涉的波长所对应的光波的颜色，从而得出结论：白光干涉呈现的颜色不能简单地认为就是相长干涉的波长所对应的光波颜色．     

激光笔干涉仪的研制

介绍所研制的激光笔干涉仪．由激光笔发出的激光束在反射镜组间不断反射,使光传播距离增大,从而可以清楚地展现具有一定宽度和高度的干涉条纹,故适合于教学以及演讲中对干涉现象的演示和讲解．     

白光干涉的颜色

本文应用三原色原理，经过计算得出，当白光中某一波长光为相长干涉时，由三原色干涉后的强度依照色度学理论所匹配出的颜色，一般并非就是此相长干涉的波长所对应的光波的颜色，从而得出．结论：白光干涉呈现的颜色不能简单地认为就是相长干涉的波长所对应的光波颜色．