原子核相互作用玻色子模型的SU_6子空间与Janssen等人的SU_6子空间之间的一种变换

本文建立了IBM SU_6不变子空间与Janssen等人的SU_6不变子空间之间的一种“么正”变换。证明它使IBM的U_6群的无穷小算符和哈密顿量变为Janssen等人的U_6群的无穷小算符和哈密顿量。此外,还借助这个变换构成了Janssen等人的U_6群与IBM中三类动力学对称性相应的子群链的波函数。     

Dyson玻色子展开与原子核的相互作用玻色子模型

根据修正的Jancovici-Schiff (MJS)代换关于玻色子描述可以用作原子核的费米子描述的中间步骤的观点, 本文把相互作用玻色模型(IBM)看作在这种中间步骤引用的一种近似. 文中针对同类价核子的"多-j"组态以及包含两体有效相互作用的费米子哈密顿量, 按照通常的玻色子展开选择出结构上比较简单的玻色子哈密顿量; 借此通过一个么正变换建立了从微观途径确定s, d玻色子及IBM哈密顿量的方法; 根据MJS代换给出了把IBM态矢量变换为费米子态矢量的一般公式.     

d-玻色子体系波函数的SU2⊙SU2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅲ)

本文把前文(Ⅰ)和(Ⅱ)发展的方法和获得的结果应用于原子核的相互作用玻色子模型(IBM). 我们采用SU₆>U₅>O₅>O₃表象, 把求IBM哈密顿量矩阵元的问题结为求d玻色子的一些基本矩阵元, 并针对d玻色子体系的现有几类物理基建立了两种求基本矩阵元的方法, 求出了相应的明显表达式.     

d-玻色子体系波函数的SU2⊙SU2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅱ)

为了完满地解决求现有几类物理基矢在SU₂⊙SU₂表象的表示问题, 文中从第一类|PPO₃>基矢的无迹玻色子算符形式出发, 直接求出内积A_εx|PP⊙LL>的明显表达式. 同时用这种基矢的迭加表示出第二类基矢A_εx|PP(x)LL>的相应的迭加表示出A_εx|PP(y)LL}. 在结语部分还把本文的方法与前文(Ⅰ)的方法作了简单的对比.     

d-玻色子体系波函数的SU2SU2基、物理基与无迹玻色子算符（Ⅰ）

鉴于U₅?O₅?SU₂?SU₂表象在表达d玻色子体系的物理基方面有明显优点,我们试图寻找比较简便的途径求出现有的几类物理基矢在这种SU₂?SU₂表象的波函数的明显表达式,并建立若干有关的工具。在本文中,我们分析了通常的玻色子算符和无迹玻色子算符的SU₂?SU₂张量性质,利用这种无迹算符构成SU₂?SU₂基矢的一种简单表达式,并借助它找到了根据物理基矢在（n_μ）表象的表示求出它在SU₂?SU₂表象的表示的比较简单的方法,建立了相应的公式。     

层子模型中的不具有SU6对称的波函数及其应用

本文在层子模型的基础上,用[2]中给出的基态介子、重子波函数的一般形式,在一些假定下,构造了不具有 SU₆对称性的介子、重子波函数;用这些波函数去解释介子、重子的电磁、弱作用性质,得到许多与实验相符合的结果.这种不具有 SU₆对称性的（（1⁺）/2）重子波函数可以给出质子的反常磁矩,而不需要在层子的等效电磁作用哈密顿量中引入层子反常磁矩项,也可以较好地解释中子的磁矩.     

双重子系统的SU6么正对称性

本文提出在双重子系统中,自旋为（1/2）的质子、中子和Λ超子组成SU₆群的基础粒子。因此,双重子系统必须按SU₆群分类。SU₆群把自旋为0的奇异相似态和自旋为1的奇异相似态联系了起来。由于Λ超子和核子之间存在着“原始”质量差,破坏了SU₆么正对称性。因此SU₃给了自旋相同奇异相似态间的质量关系。而SU₆给出了自旋为0和1的奇异相似态间的质量关系。     

常曲率空间与SU2对偶荷

讨论了四维常曲率空间拓扑性质与SU₂对偶荷间的联系,所得的结论是三维同位旋空间拓扑荷的自然推广。     

相互作用玻色子-费米子模型的Spin(6)的极限

本文以李群的表示理论为基础对原子核的相互作用玻色子-费米子模型(IBFMⅡ)的Spin(6)极限情况作进一步探讨, 用旋量与非旋量外积扬(Young)图法给出了群链. 的有关约化规则, 按这一群链分类的波函数以及具有这种动力学对称性的能谱.     

相互作用玻色子模型的Dyson表示与（满壳）50(d5/2g7/2s1/2d3/2h11/2)12中子组态集体能谱的微观计算

本文从包括对力、四极对力及四极力的核子-核子有效相互作用出发,按照相互作用玻色子模型（IBM）的Dyson表示,对于（满壳）⁵⁰(d_5/2g_7/2s_1/2d_3/2h_11/2¹²中子组态的集体能谱进行了微观计算.我们在有效作用强度较广的取值范围内确定IBM玻色子及IBM哈密顿量的微观结构,并把这样得出的IBM哈密顿量对角化,分析了各有效作用项对能谱结构的影响.结果表明:在适当选择的有效作用强度下计算的振动谱与Cd¹¹⁰的实验结果符合较好.而且,通过调节有效相互作用中各强度参量,能够体现从振动谱到转动谱的过渡趋势.     

一种用于零差干涉型光纤传感器动态相移线性测量的J1～J6法

本文介绍一种用于零差干涉型光纤传感器动态相移线性测量的方法:J₁～J₆法.该方法同时测量干涉仅输出的一到六次谐波,并用三个奇次谐波或三个偶次谐波来计算动态相移的幅值.这一方法克服了以前提出的J₁～J₄法的缺点,可以在任何相位偏置的条件下对动态相移进行稳定测量.     

164—182Hf核的低能谱和电磁跃迁的相互作用玻色子模型

采用相互作用玻色子模型研究了^164—182Hf偶偶核的低能谱和电磁跃迁, 应用一个U(5)→SU(3)简化哈密顿量很好的描述它们的低能谱和电磁跃迁过渡. 结果表明^164—182Hf同位素核基本上属于U(5)→SU(3)的过渡核.     

高压下Sr2FeMoO6的电学性质与相变

 采用电阻和电容测量方法,在金刚石压砧装置上研究了Sr₂FeMoO₆多晶粉末在室温下和20 GPa内的电阻、电容和压力的关系。实验结果表明,样品的电阻和电容在约2.1 GPa的压力下都产生了突然的变化,发生了金属化相变。这些变化可能是由高压下Sr₂FeMoO₆的电子结构相变引起的。     

具有1+、3+带的转动区偶偶核的相互作用玻色子模型

本文在s、d IBM的SU(3)极限下, 考虑了八极态, 并对二准粒子激发作类玻色子处理, 得到了非简并的1⁺、3⁺带. 导出了能谱的解析表达式. 对转动区中八种原子核的能谱的计算结果与实验值符合得相当好.     

128—150Ce偶偶核的低能谱和电磁跃迁的相互作用玻色子模型

采用相互作用玻色子模型研究了^128—150Ce同位素核的低能正宇称态的能谱和电磁跃迁.应用简单的哈密顿量很好的描述它们的能谱和E2跃过.研究表明,这些偶偶Ce核是属于U(5)到SU(3)过渡核,而¹⁴⁶Ce以后的核基本是完全的转动核.     

αs(Q2)和重层子之间的相互作用势

本文考虑到量子色动力学理论中大Q²下的渐近自由和低Q²下可能的多胶子交换效应,提出了一种重层子之间相互作用势。并且计算了J/ψ家族和r家族的质量谱,得到了与实验一致的结果。此外,还讨论了T(tt)家族的实量谱。 关键词：     

基于三重态吸收的C60/PMMA光子开关

应用泵浦-探测方法,观察了C₆₀/PMMA三重态吸收光子开关效应.     

一种SU（4）×S3a层子模型方案

本文建议了一种SU（4）×S₃^α层子模型方案.讨论了介子的分类.给出在质量2Gev附近除粲粒子外还可能存在一批普通介子的色激发态,讨论了这些粒子的性质和它们在实验中表现的行为,并指出它们在一些新现象中可能的贡献.     

FeSiF66H2O晶体的基态能级和零场分裂参量

由单晶的中子衍射方法得到FeS_iF₆6H₂O的晶体结构,这种晶体结构可以用S_iF^6-和Fe(H₂O)⁺⁺两个离子来描述,而局域三角对称的Fe(H₂O)⁺⁺离子反映了这种晶体的主要光谱性质利用不可约张量的理论,构成了晶体场和自旋轨道相互作用哈密顿完全对角化矩阵因此,由完全对角化的晶体场和自旋轨道相互作用哈密顿矩阵和电子顺磁共振的理论公式来求出晶体FeS_iF₆6H₂O中Fe²⁺离子的电子顺磁共振零场分裂参量D和Fa并研究了低自旋³L态对电子顺磁共振(EPR)零场分裂参量的贡献结果显示低自旋³L态对电子顺磁共振的零场分裂参量的贡献是较强的理论计算的结果与实验值是相符的.