Fe78B13Si9、(Fe0.99Mo0.01)78B13Si9非晶合金的激波晶化实验研究

 研究了Fe₇₈B₁₃Si₉、(Fe_0.99Mo_0.01)₇₈B₁₃Si₉非晶合金的激波晶化行为。激波是由氢-氧爆炸产生的。实验结果表明：激波能使非晶合金在微秒时间内晶化,晶化主相为α-Fe基固溶体,次晶化相为Fe₃Si,且观察到α-Fe基因溶体晶格常数变小。用DTA分析进一步证实：激波晶化是比较完全的,晶化相相当稳定。     

与Al发生扩散反应的非晶(Fe0.99Mo0.01)78Si9B13晶化

 高压下与Al发生扩散反应的非晶(Fe_0.99Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃（FMSB）的晶化产物与纯FMSB的不同。与Al反应的FMSB非晶在3.0~5.0 GPa、780~900 K热处理时,晶化为α-Fe(Al)和次亚稳非晶合金;在这一压力范围以外,720~900 K热处理时,晶化为α-Fe(Si)、Fe₃B或Fe₂B。与Al发生反应的FMSB非晶可能通过与Al的扩散反应在Al/FMSB界面开始晶化。压力和温度对晶化过程的影响主要是由于α-Fe固溶体的Gibbs自由能随压力、温度和Al含量的变化。     

高压下Al与Fe-Mo-Si-B合金固态反应形成Al-Fe基玻璃合金的研究

 在4 GPa，700~900 K温度范围内研究了Al与非晶(Fe_0.99, Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃合金的固态反应过程。利用透射电镜、X射线衍射仪和扫描电镜研究了Al与非晶(Fe_0.99, Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃合金界面所形成的扩散层的微观结构。在780~840 K温度范围内形成的扩散层中观察到Al-Fe基玻璃合金，其晶化温度为870 K左右。还对Al-Fe基玻璃合金的形成机理进行了研究。     

Fe40Ni40P12B8非晶合金的冲击晶化实验研究

 本文研究了Fe₄₀Ni₄₀P₁₂B₈非晶合金冲击波加载下的晶化行为，冲击波由二级轻气炮发射的告诉弹丸撞击靶产生。实验结果表明：Fe₄₀Ni₄₀P₁₂B₈非晶合金在冲击波加载下，晶化可在加载时间（微秒量级）内发生；晶化的阈值压力在30~50 GPa之间，相应的冲击温度约为510~800 K，晶化析出相与冲击压力有关，低压下析出相是面心立方γ-(Fe, Ni)固溶体和Fe₃(P_0.37B_0.63)化合物，高压下（大于60 GPa）析出相除了面心立方γ-(Fe, Ni)固溶体和Fe₃(P_0.37B_0.63)化合物之外，还包括(Fe, Ni)₃P化合物。     

非晶FeMoSiB合金机械晶化的动力学机制

 研究了非晶(Fe_0.99Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃（FMSB）合金的机械晶化过程和机制,并讨论了局域高压的作用。结果表明：非晶FMSB合金的晶化过程及其产物与球磨强度和球磨时间有密切关系,在低能球磨FMSB非晶过程中,晶化相只有α-Fe(Mo,Si)固溶体,而在高能球磨过程中,除了α-Fe(Mo,Si)固溶体结晶相之外,还分别有(Fe,Mo)₃B和Fe₂B相析出。其晶化机制可归因于由碰撞引起的局域高压和局域高温共同作用的结果。实验结果还表明,机械球磨不仅对非晶FMSB的常压热晶化温度有重要影响,而且对其热晶化结果亦有重要影响。     

非晶Fe78Si9B13合金在高压下的晶化

 本文研究了压力对Fe₇₈Si₉B₁₃非晶合金晶化温度的影响。给出了常压及7.5 GPa压力下的时间－温度－相变图。结果指出：晶化温度不仅与压力的大小有关，而且还与热处理的时间因素有关。此外，高压下bcc-Fe(Si)相结晶区域明显变大。     

非晶合金Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9的激波晶化及其特征

 研究了非晶合金Fe_73.5Cu₁Nb₃Si_13.5B₉（FINEMET）的激波晶化。与退火晶化比较,激波晶化具有一系列鲜明特征,这些特征是固态下扩散性相变理论难以解释的,有深刻的物理内涵。     

非晶铁基合金中两类不同的压磁效应

 本文详细介绍了在0.000 1~2.3 GPa流体静压力下测量三种非晶合金饱和磁感应强度B_s和最大磁导率μ_max的实验方法。实验结果表明：三种非晶合金受压后B_s和μ_max表现各异，可归为两大类。（1）第一类压磁效应：总趋势是B_s和μ_max都随压力增加而下降，但在几个压力区B_s反常增高。如Fe₇₅Ni₅Si₅B₁₅非晶合金B_s随压力增加均匀下降，(Fe_0.85Co_0.15)Cu_0.4Si_4.4B_13.2非晶合金的B_s随压力增加降—升—再降。（2）第二类压磁效应，如Fe_78.75Cu_1.25Si₅B₁₅非晶合金的B_s和μ_max随压力增加都有未见报导过的微弱升高。分别结合局域电子模型的交换作用理论和巡游电子模型的刚带理论进行了讨论。     

顽火辉石(Mg0.92,Fe0.08)SiO3的冲击相变和高压状态方程及其地球物理意义

 用阻抗匹配法和电探针技术在48~140 GPa冲击压力范围内对化学组分为(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃、初始密度为3.06 g/cm³的天然顽火辉石进行了冲击压缩实验。根据本工作13发实验数据，结合McQueen等人的数据可以看出，(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃顽火辉石在冲击压缩过程中，大约经历三个明显区域：低压相区，压力范围为0~40 GPa；混合相区，压力范围为40～67 GPa；高压相区，压力范围为68～140 GPa。在低压相区，D-u关系已由McQueen给出；而在高压相区（68～140 GPa），可由本实验数据得到。由叠加原理计算得到的混合物(Mg_0.92, Fe_0.08)O(Mw)+SiO₂(St)的D-u关系及p-ρ关系曲线明显偏离了实验数据的拟合曲线，从而排除了在高达140 GPa冲击压力下，钙钛矿结构的(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃发生向氧化物化学分解相变的可能性。对高压相区的实验数据进行拟合，可以得到(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃钙钛矿的Grüneisen参数γ。通过三阶Birch-Murnaghan有限应变状态方程，由冲击波实验数据得到了零压等熵体积模量K_0S=259.6(9) GPa及其对压力的一阶偏导数K′_0S=4.20(5)，其ρ₀=4.19 g/cm³。(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃钙钛矿冲击压缩下的密度数据与PREM密度剖面吻合很好，支持钙钛矿为主要成分的下地幔模型。     

纳米晶FeCuNbMSiB（M＝Nb，V，Mo）合金的微结构及其电阻率与压力的关系

 X射线衍射和透射电镜的结果表明：非晶FeCuNbMSiB（M＝Nb，V，Mo）合金在540 ℃退火20 min，表面析出的纳米晶是α-FeSi固溶体，粒度为10~20 nm。此外，在0.000 1~2.4 GPa范围内测量了它们的常压室温电阻率以及电阻率随静水压的变化，得到了电阻率与压力的线性关系式。最后探讨了热处理方式和温度对非晶Fe_73.1Cu_1.2Nb_3.2Si_12.5B₁₀合金退火形成纳米晶的影响。     

静高压下有表面化学反应的非晶合金晶化研究

在静高压3—5GPa,510—660℃温度下,研究了在晶化过程中其表面与Al发生反应的非晶(Fe_0.99,Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃合金的晶化过程。发现在4GPa左右,510—660℃的温度范围内,非晶FMSB晶化为纳米α-Fe(Al)相,在其他压力下,晶化为α-Fe(Mo,Si),(Fe,Mo)₃B或Fe₂B相。利用简单固体模型对其晶化的热力学机制 关键词：     

高压下非晶Fe82Si4B14合金的晶化

研究高压对非晶Fe₈₂Si₄B₁₄合金晶化过程的影响,给出常压下与77kbar下的时间-温度-变态图(即T-T-T图)。结果表明:合金晶化温度的压力梯度值随晶化进行的时间长短而改变。常压下晶化时,bcc-Fe(Si)固溶体相先形成;77kbar下晶化时,DOe型Fe₃B与bcc-Fe(Si)固溶体相同时出现。 关键词：     

Nanocrystallization process and ferromagnetic properties of amorphous (Fe0.99Mo0.01)78Si9B13 ribbons

The nanocrystallization process of soft ferromagnetic (Fe_0.99Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃ ribbons has been studied in detail. Microstructural and ferromagnetic properties are examined by transmission electron microscopy (TEM), X-ray diffraction (XRD), Mössbauer spectroscopy (MS), differential scanning calorimetry (DSC) and magnetization measurements. The Curie and crystallization temperatures are determined to be T_C=665 K and T_x=750 K, respectively. The T_x value is in well agreement with DSC measurement results. XRD patterns had shown two metastable phases (Fe₂₃B₆, Fe₃B) which were formed under in situ nanocrystallization process. These metastable phases embedded in the amorphous matrix have a significant effect on magnetic ordering. The ultimate nanocrystalline (NC) phases of α-Fe(Mo, Si) and Fe₂B at optimum annealing temperature had been observed respectively. It is notable that the magnetization of the amorphous phase decreases more rapidly with increasing temperature than those of NC ferromagnetism, which suggest the presence of the distribution of exchange interaction in the amorphous phase or high metalloid contents.     

纳米超微晶Fe73.5Cu1Mo3Si13.5B9合金显微结构和磁性的研究

对纳米晶Fe_73.5Cu₁Mo₃Si_13.5B₉合金的原始制备态和各退火态样品进行了室温Mossbauer谱研究,结果表明晶化态的合金存在α-Fe(Si)微晶相和晶界的非晶相。晶相和非晶相内场和面积随退火温度的变化是退火时Cu,Mo,B等成分的扩散和在各相中的再分配引起的。最佳磁性能对应非晶相中的铁量占合金铁总量的30％左右,超微晶合金的双相无规各向异性模型表明,一定量的非晶相对保持纳米晶优异的软 关键词：     

非晶合金Fe78Si9B13在脉冲电流作用下的单相晶化

对非晶合金Fe₇₈Si₉B₁₃进行了超短脉冲电流处理，实现了晶化时α-Fe（Si）单相结构析出．可以认为，脉冲电流作用时，电子运动与非晶中空位型结构缺陷间的周期性排斥效应促进了类金属原子从非晶结构单元中析出，使Fe（Si）原子局部富集，导致基体金属相在较低温度下优先成核．而在空位的定向迁移的同时，将伴随B原子的扩散，则B原子局域富集，Fe-B化合物的形核析出就要受到这两个因素的抑制 关键词：