共查询到18条相似文献,搜索用时 93 毫秒
1.
2.
Ti^3+离子浓度对掺钛蓝宝石激光器输出特性的影响 总被引:3,自引:0,他引:3
首次从理论上研究了掺钛蓝宝石晶体中Ti^3+离子浓度对脉冲式激光泵浦的掺钛蓝宝石激光器的输出特性的影响,并用五种不同Ti^3+离子浓度的掺钛蓝宝石晶体进行了实验研究,实验结果与理论符合得较好。 相似文献
3.
高效全固化紫外四倍频激光器的研究 总被引:7,自引:0,他引:7
用半导体激光器抽运的调Q YLF倍频激光器抽运掺钛蓝宝石激光器,用LBO晶体在腔内产生二次谐波,再聚焦到BBO晶体上产生四次谐波深紫外激光。为了提高谐波转换效率,在腔内分别插入了单片、组合双折射滤光片和聚焦透镜,在平均功率为3.6W,波长为527nm的抽运光下得到410mW,417nm的蓝光。用长焦距的透镜聚焦二次谐波,得到34mW,208nm的紫外脉冲激光。从实验上详细研究了基频光的线宽对二次谐波效率的影响,二次谐波的线宽对四次谐波效率的影响、基频光的波长对四次谐波产生效率的影响。全面地分析了单片和组合大拆射滤光片及抽运功率对钛蓝宝石激光器基频光的脉宽、线宽等参量的影响。 相似文献
4.
1982年P.Moulton第一次在掺钛蓝宝石(Ti:Al2O3)中产生激光.此后经过六年的努力,人们解决了生长优质晶体,控制晶体的参数和器件结构设计等技术问题,到1988年底开始有了掺钛蓝宝石激光器商品.美国 Lasers & Optronics杂志推荐的1989年十项尖端产品中有两项是掺钛蓝宝石激光器,它们用连续波氩离子激光器泵浦,调谐范围大约是700-1000nm,最大输出功率可以到 2.5 W.美国光谱物理公司固体激光器产品部主任认为掺钛蓝宝石激光器将成为90年代的激光器. 在室温下掺钛蓝宝石的上能级寿命约为3.2us,比ns量级的染料的上能级寿命长得多,但比一般固体激… 相似文献
5.
采用光谱物理公司生产的,平均输出工为1.1W,脉宽为90fs的再生锁模掺钛蓝宝石(Ti:Sapphire)激光器作为泵浦源,KTP作为非线性光学介质,以及BBO作为腔内倍频晶体,制成了一台同上泵浦腔内倍频飞秒KTP光学参量振荡器,其输出调谐范围528nm至586nm,最佳平均输出功率为240mW左右,脉宽约为100fs。在无反馈伺服系统的情况下,该参量振荡器可维持振荡达三个小时。 相似文献
6.
分析计算了利用棱镜组引进频谱空间啁啾来补偿谐波倍频晶体的相位失配.结果表明,光谱 存在空间啁啾时,选择合适的透镜可在一定程度上补偿由于飞秒光脉冲的宽谱带引起的相位失配.采用此方法在实验上用自制的飞秒自锁模钛宝石激光器和BBO倍频晶体进行了二次谐波 倍频的研究,结果产生倍频蓝光的转换效率高达63%,蓝光平均输出功率达320mW,中心波长 为420nm,光谱带宽达5.5nm,可支持33.6fs的光脉冲.利用钛宝石激光器中的棱镜对进行波 长调谐,可使蓝光脉冲产生404—420nm的调谐范围.
关键词:
飞秒蓝光脉冲
空间啁啾补偿
二次谐波产生
转换效率 相似文献
7.
8.
9.
自启动,长时间稳定,低功率泵浦的超短脉冲掺钛蓝宝石激光器 总被引:2,自引:0,他引:2
接钛蓝宝石晶体具有宽增益带(660~1100um)和大的增益截面(~3×10-19cm2),因此用掺钛蓝宝石激光器极易产生超短脉冲、高功率激光。主动锁模、被动锁模、对撞脉冲锁模、耦合腔锁模(APM)以及同步泵浦锁模的掺钛蓝宝石激光器,都已实现超短脉冲激光输出。更引人瞩目的是在掺钛蓝宝石激光器上采用自锁模技术,来获得超短脉冲激光。自锁模掺钛蓝宝石激光器的结构简单、运行稳定,已被广泛应用。目前国际上自锁模掺钛蓝宝石激光器产生的最短脉冲为8.5fs’‘’,对应的光谱宽度为151urn。掺钛蓝宝石激光器能自锁模产生超短脉冲的机理一… 相似文献
10.
11.
飞秒紫外激光脉冲振荡的实验研究 总被引:1,自引:0,他引:1
本文讨论了采用空间光脉冲光谱的啁啾特性和选择聚焦透镜焦距相结合的技术大大提高二次谐波转换效率和产生紫外飞秒光脉冲的实验研究.采用一类相位匹配的BBO晶体,当飞秒钛宝石光脉冲平均功率为560mW时,二次谐波输出功率为352mW,二次谐波转换效率高达63%;采用一类相位匹配的LBO晶体时,获得高光束质量的倍频蓝光输出,输出平均功率为170mW,转换效率大于30%.运用LBO倍频产生的蓝光脉冲和剩余的基频光脉冲进行了三次谐波的振荡研究.三倍频晶体采用BBO,通过优化设计倍频光与基频光之间的空间模匹配及精确时间延迟,得到飞秒紫外光输出,输出功率为2mW,中心波长约为280nm,重复率为100MHz. 相似文献
12.
13.
14.
We show two external cavity-enhanced second-harmonic generations of 922 nm with periodically poled potassium titanyl phosphate crystal,whose doubling cavities are locked separately with Hansch-Couillaud and intra-modulation methods.The outputs of second-harmonic generation reach 310 mW,54.8%of the conversion efficiency from the Ti:sapphire laser with the crystal length of 10 mm,and 208 mW,59% of the conversion efficiency from the MOPA system with the crystal length of 30 mm.It consists of heterodyning the Ti:sapphire laser and the MOPA system,and compares the phase of the beat frequency signal with the phase of a reference RF local oscillator.The resulting phase error is used as a feedback signal and fed back to the reference cavity of the Ti:sapphire laser to lock the two lasers in phase.A stable blue power of 520 mW is obtained,which supplies enough power for the cooling and trapping step of the strontium (Sr)optical lattice clock.Four stable isotopes of Sr, 84 Sr, 86 Sr, 87 Sr,and 88 Sr,are detected by probing the laser during a strong 460.7-nm cycling transition(5s 21 S0?5s5p 1 P1). 相似文献
15.
16.
We observed and measured the relative carrier-envelope phase difference per round trip between synchronized femtosecond Ti:sapphire and Cr:forsterite mode-locked lasers. The relative carrier-envelope phase slip was directly recorded by heterodyning of the Cr:forsterite laser with the supercontinuum from the Ti:sapphire laser. We also obtained another phase relation by superimposing the third harmonic of the Cr:forsterite laser with the second harmonic of the Ti:sapphire laser. In the latter case we obtained a stable beat signal with a signal-to-noise ratio larger than 30 dB and found a dependence of the beat frequency on the cavity length. 相似文献
17.
Hidemi Tsuchida 《Optical Review》1996,3(5):309-311
Frequency doubling of a Ti:sapphire laser with a KNbO3 crystal has been used to generate wavelength tunable amplitude-squeezed lights in the second harmonic mode. The crystal is placed in an enhancement cavity designed to resonate only the fundamental mode, and the phase matching condition is achieved by changing the crystal temperature. Noise reduction of 1.8–2.0 dB below the shot noise level is observed between 427.28 and 433.76 nm. 相似文献