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一种新型有机染料HEASPS在不同波长时的双光子吸收和频率上转换性质研究 总被引:1,自引:1,他引:0
报道了一种新型双光子吸收染料 ,即反式 - 4- [4′- (N-羟乙基 - N-乙基胺基 )苯乙烯基 ]- N-甲基吡啶对甲苯磺酸盐的非线性光学性质 ;测试了染料在 72 0~ 110 0 nm波段的非线性透过率曲线。结果发现 :双光子吸收最强波长相对线性吸收峰波长的两倍处有明显蓝移 ;计算出的相应波长的双光子吸收截面在 930 nm处染料有最大双光子吸收截面(2 .0 6× 10 - 4 7cm4·s/ photon) ;测量了染料在 90 0~ 110 0 nm波段的上转换效率 ,在 10 2 0 nm处有最高效率 (5 .1% ) ,最高激射效率的波长相对最强双光子吸收的波长有明显红移 相似文献
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以衍射理论为基础考虑双光子吸收的Z-扫描理论 总被引:2,自引:0,他引:2
以菲涅尔-基尔霍夫衍射理论为基础,建立了非线性介质对高斯光束的衍射模型,对高斯光束通过非线性介质后的传输行为进行了详细的理论推导和数值计算,从一种新的角度解释了Z-扫描现象.理论推导出了考虑双光子吸收的闭孔和开孔Z-扫描曲线的统一公式,是计算非线性折射率和双光子吸收系数的一种新方法.数值模拟计算表明,对于考虑双光子吸收的闭孔Z-扫描曲线,其结果与经典的Z-扫描理论完全一致.而对于已给定的开孔Z-扫描曲线,用该理论计算出的双光子吸收系数是经典开孔Z-扫描理论计算值的1/3,其它结论与传统Z-扫描理论完全吻合.该理论的近似条件只要求薄样品和小非线性吸收,比传统理论具有更好的准确性. 相似文献
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采用Z-扫描和泵浦-探测技术,在光通讯波段对砷化镓(GaAs)单晶进行了非线性动力学以及非线性光学的实验研究.飞秒泵浦-探测实验结果表明,三阶非线性光学效应源于砷化镓单晶对飞秒激光的瞬态双光子吸收,而五阶非线性光学效应源于砷化镓单晶双光子吸收诱导的自由载流子吸收效应.通过Z扫描实验,得到了关于GaAs单晶所有的非线性光学参数,包括双光子吸收系数、三阶非线性折射系数、双光子吸收诱导的自由载流子吸收截面以及双光子吸收诱导的自由载流子折射截面.结果表明,砷化镓单晶在制造光限幅器件和光电探测器方面具有良好的发展前景. 相似文献
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利用时域有限差分法数值求解速率-场强方程,研究了一系列共价连接的氧化石墨烯-卟啉复合材料在纳秒时域内的光限幅性质和双光子吸收. 计算结果表明,氧化石墨烯-卟啉复合分子与单独的卟啉分子相比展现出增强的光限幅效应,并且有着更大的双光子吸收截面.与之前得到的含重金属的卟啉分子具有更强非线性光学性质的结论不同,不含金属元素的卟啉分子与氧化石墨烯结合后展现出了更强的非线性光学性质. 理论计算的结果与实验测量符合较好. 此外,着重研究了介质的厚度和脉冲宽度对分子双光子吸收截面的影响. 结果表明,随着介质厚度的增加或者脉宽的变宽分子的动态双光子吸收截面增大. 相似文献
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《中国光学与应用光学文摘》2006,(1)
O4372006010268以衍射理论为基础考虑双光子吸收的Z-扫描理论=Z-scan theory based on diffraction theory with considerationof two-photon absorption[刊,中]/李霞(河南大学物理与信息电子学院.河南,开封(475001)),姚保利…∥光子学报.—2005,34(7).—1010-1014以菲涅尔-基尔霍夫衍射理论为基础,建立了非线性介质对高斯光束的衍射模型,对高斯光束通过非线性介质后的传输行为进行了详细的理论推导和数值计算,从一种新的角度解释了Z-扫描现象。理论推导出了考虑双光子吸收的闭孔和开孔Z-扫描曲线的统一公式,是计算非线性折射率和双光子吸… 相似文献
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有机高聚物PPQ薄膜的反常群速色散 总被引:1,自引:1,他引:0
通过对PPQ薄膜的吸收光学谱的计算分析,由Kramers-Kronig关系得到PPQ膜在550nm~700nm左右波段存在负群速色散区,并且色散量对相对较小,│β2│〉1.2ps^2/m,这使得对飞秒激光脉冲在PPQ平面光波导中的传输的传输的描述可以忽略色散顶,根据这一间化,仅考虑自相位调制(SPM)效应,由于飞秒对撞锁激光脉冲的光谱展宽民计算的PPQ的非线性折射率系数n2,与报道的结果吻合很好。 相似文献
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掺杂非醚聚苯基喹噁啉薄膜电致发光的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
聚合物薄膜电致发光(PTFEL)器件的主要特点是制造方便、设备简单、成本低廉并且可以通过改变材料体系、掺杂或调节工作电压来改变发光颜色.目前蓝色发光已达到相当的程度[1,2],即彩色化的前景比无机材料的要光明得多[3]. 相似文献
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用皮秒时间分辨的双波耦合方法研究了有机高聚物非醚的三阶非线性光学增强。在激发效率未饱和的情况下观察到材料的有效三阶超极化率γ增强两倍。与激发荧光实验相结合,验证了γ的激发增强与激发态粒子布居数成线性关系;并用三能级模型解释了实验观测到的激发态增强的时间过程。 相似文献
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掺杂PPQ薄膜的电致发光及电场调制 总被引:2,自引:1,他引:1
从掺杂PPQ薄膜单层器件的电致发光光谱在掺杂前后的变化。说明掺杂PPQ薄膜中存在着基质分子和掺杂分子间的能量传递,其电致发光光谱随加电场变化说明电场对PPQ薄膜的电致发光具有调制作用。用一个由单链模型扩展到包括杂质和外场的Hamiltonian进行数值求解。结果表明:在PPQ和TPL分子之间有效的能量传递是源于它们之间的是荷转移,且随着外加电压的变化,其电致发光谱峰位的移动与掺杂前后系统总量的改变及发光强度与掺杂后转移的电荷数之间分别存在对应关系,这一模型很好地解释了电场对PPQ薄膜电致发光的调制作用。 相似文献
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A comparison of intrasubject variation across sessions of three vocal frequency perturbation indices
Within-subject variation of three vocal frequency perturbation indices was compared across multiple sessions. The magnitude of jitter factor (JF), pitch perturbation quotient (PPQ), and directional perturbation quotient (DPF) was measured every other day for 33 consecutive days for ten female and five male normal young adult speakers. Perturbation measures were calculated using a zero-crossing analysis of taped [i] and [u] productions. Pearson product-moment correlations among the three perturbation indices were calculated to examine their relation over time. Coefficients of variation for JF, PPQ, and DPF were considered indicative of the temporal stability of the three measures. JF and PPQ provided redundant information about laryngeal behaviors in steady-state productions. DPF, however, appeared to measure different laryngeal behaviors. Also, JF and PPQ varied considerably within individuals across sessions while DPF was the more temporally stable measure. Multiple sampling sessions and measurement of both the magnitude and direction of period differences are advised for future investigations of vocal frequency perturbation. 相似文献
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成功制备了结构为ITO/PDDOPV/PPQ/Al的异质结聚合物发光二极管。该器件在正反向偏压下均可发光。在正向偏压下的光发射主要来自PDDOPV,但在反向偏压下的光发射则包括来自PPQ的蓝光发射和PDDOPV的黄光发射。蓝光强度与黄光强度的比值随着反向偏压的增加而增加,当反向直流电压分别为22V、24V、26V、28V时,其电致发光光谱中PPQ与PDDOPV的峰高比IPPQ/IPDDOPV分别为1.092、1.329、1.605、2.046。换句话说,该器件的发光颜色是压控可调的,这对实现彩色显示是极为有利的。分析了在反向偏压下的发光机理以及IPPQ/IPDDOPV受电压控制的原因。 相似文献
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The purpose of this work is to provide an in‐depth investigation of the electronic and optical properties of a series of n‐type conjugated oligomers, including 4‐phenyl‐6‐(4‐phenylquinolin‐6‐yl)quinoline (B1), 6,6′‐bis(2,4‐diphenylquinoline) (B1PPQ), 6,6′‐bis(2‐(4‐tert‐butylphenyl)‐4‐phenylquinoline) (BtBPQ), 6,6′‐bis(2‐p‐biphenyl)‐4‐phenylquinoline) (B2PPQ), and 4‐(6‐(2‐(4‐aminophenyl)‐4‐phenylquinolin‐6‐yl)‐4‐phenylquinolin‐2‐yl)benzenamine (BNPPQ). The geometric and electronic structures of the oligomers in the ground state were investigated using density functional theory (DFT) and the ab initio HF, whereas the lowest singlet excited states were optimized with ab initio CIS. To assign the absorption and emission peaks observed in the experiment, we computed the energies of the lowest singlet excited states with time‐dependent (TD) DFT (TD‐DFT). All DFT calculations were performed using the B3LYP functional and the 6‐31G basis set. The results show that the HOMOs, LUMOs, energies gaps, ionization potentials and electron affinities for each molecular are significantly affected by varying the aryl substituents, which favor the hole injection into OLEDs. The absorption and emission spectra exhibit red shifts to some extent [the absorption spectra: 335.85 (B1)< 370.63 (B1PPQ) < 376.77 (BtBPQ)< 388.67 (B2PPQ)< 412.93 nm (BNPPQ); the emission spectra: 391.48 (B1)< 430.11 (B1PPQ)< 435.86 (BtBPQ)< 444.57 (B2PPQ)< 463.28nm (BNPPQ)]. The radiative lifetimes (τ) of each oligomers are calculated as well. Because of introducing the cooperation with the electron donators such as the amidocyanogen in the common 4‐phenyl‐6‐(4‐phenylquinolin‐6‐yl)quinoline core for BNPPQ, which results in improving the hole‐creating ability. Copyright © 2008 John Wiley & Sons, Ltd. 相似文献
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基于双积分球和锁相放大测量的近红外多波长光学参量测量系统的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
介绍了一种基于近红外LD光源及锁相检测技术的双积分球组织光学参量测量系统,波长范围为1 300 ~1 600 nm,正弦电调制光信号,光开关切换不同波长.提出了积分球系统改进措施,测量了散射/吸收混合溶液在1 310 nm下的光学参量,结果显示,约化散射系数和吸收系数的测量相对偏差分别<5%和10%. 相似文献
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PPQ共轭有机聚合物平面光波导的非线性传输特性的实验研究 总被引:3,自引:2,他引:1
从实验上研究了聚苯基喹恶啉(PPQ)共轭有机物平面光波导中的飞秒光脉冲的非线性传输特性,难过研究其光波导中由于自相位调制效应而导致的光谱展宽,得到了PPQ的非线性折射率,同时表明PPQ共轭有机物平面光波导中具较大的非线性效应,有可能制作较理想的全光器件。 相似文献