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从电流元相互作用能量的观念出发,推导出椭球形密绕线圈自感系数的积分表达式.利用Mathematica 10.3杰出的符号运算和数值计算能力、卓越的数字绘图功能,先把对方位角φ的积分结果表达为第一类和第二类完全椭圆积分的线性组合,进而对自感系数进行数值研究.计算并讨论了自感系数随椭球形线圈几何形状(c/a)的变化关系,结果表明:当c/a=1.7时单位体积的自感系数最小.最后给出了方便实用的自感系数多项式插值函数. 相似文献
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用我们提出的数字图像法研究了载流椭球形线圈内部磁场的均匀性.利用Mathematica杰出的计算能力和数字绘图功能,绘制了疏绕旋转椭球形线圈磁场的三维分布图,给出了满足各种指定均匀度所对应的椭球区域,指出了现有文献研究圆柱形均匀区的不合理性.本文为电磁场均匀性研究提供了一种方便可靠的方法. 相似文献
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对于通以恒定电流的有限长螺线管,首先用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再利用磁感应强度与矢势的关系式,得出积分形式的磁场表达式.然后用直接积分的方法计算出磁场分布的级数表达式.最后讨论了某些特殊位置处的磁场. 相似文献
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在普通物理教材中讲到无限长密绕螺线管的磁场时,多采用安培环路定理,首先认为管外场为0,而后得出管内场均匀且为μ0nI(n为单位长匝数).但对管外场为什么为0多缺乏分析,大学物理83年第一期所载赵凯华同志的文章认为:类似于螺绕环,可利用安培环路定理证明无限长螺线管外部场B=0,但具体如何证明并未给出.我认为,在讲述无限长密绕螺线管的磁场时,可采用下述方案. 一、根据一般教材的安排,无限长螺线管轴线上的磁场B=μ0nI的结论,已由毕奥-沙伐尔定律及迭加原理的运用而得到. 二、说明管内外的场分别为均匀场,这是由于: 1.根据对称性的分析,管… 相似文献
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无限长密绕载流螺线管是磁场教学中的一个重点和难点. 通过几种不同方法的教学设计, 对无限长密
绕载流螺线管磁场分布进行具体分析, 达到启迪学生思维, 领悟物理思维方式精髓的目的 相似文献
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通过对称性、 磁场无源特点和安培环路定理, 讨论了无限长密绕通电螺线管内外的磁场简明计算方法 相似文献
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很多《普通物理学》教材讲到稳恒磁场时,都以长直密绕螺线管为例,为求解其磁场分布,一般都假设导线很细,将长直密绕螺线管简化为一串共轴圆电流,得到管内磁场是一均匀磁场,管外磁场为零的结论.但这样的螺线管模型不可能使电流从管的一端流到另一端,与实际情况相差较远.本文在不做这种简化假设的条件下,求得长直密绕螺线管磁场在全空间的精确解.l长直密绕螺线管的磁场 设长直密绕螺线管的半径为R,单位长度上的匝数为n,电流环绕轴线流动并与轴线方向成一角度a,如图1所示.将管上任一段的管壁展开,如图2(为清楚起见,图… 相似文献
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亥姆霍兹线圈磁场分布及其测量 总被引:1,自引:0,他引:1
采用美国PASCO公司生产的"科学工作室"物理实验系统重新设计了亥姆雷兹线圈磁场实验,以定量分析的实验形式,弥补了传统方法测量亥姆霍兹线圈磁场的不足,同时也体现了PASCO科学工作室在实验数据采集方面具有传统方法不可比拟的优点。 相似文献
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利用DH4501D实验仪探究了亥姆霍兹线圈轴线上和轴线外的磁场分布问题.首先通过对单个线圈不同电流下的磁场分布的实验值与理论值对比发现电流大的磁场更接近理论值,更适合用来研究磁场分布问题.然后利用较大电流分别研究了单个线圈以及亥姆霍兹线圈轴线上和轴线外的磁场分布的规律及产生原因.最后利用磁场分布拟合了真空磁导率并与理论... 相似文献
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本刊在84年11期上刊登了“论证安培环路定律的两点补充”一文.该支引用了参考文献[1]中的结果,即载流密绕宜螺线管内的磁感应强度为 0nI,管外为零,从而得出包围国电流时安培环路定律 B·dl=u0∑I亦正确.但[1]用毕奥-萨伐尔定律只计算直螺线管轴线上的磁场,管内任一点和管外的磁场则是在忽略轴向电流的近似条件下由磁感应线推理求得的.显然,利用这个结果去论证安培环路定律是欠严格的.本文介绍一个直接计算载流密绕直螺线管任一点的磁场的方法. 设螺线管的半径为a,其轴线沿z轴,单位长度的匝数为u,每匝的电流为I,源点(a、θ’、z’)处的电… 相似文献
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