用“最可几有效约束波函数”和“有效约束势”求超导体的表面超导电性

库珀对在稳恒磁场中作圆运动时其密度有最可几的分布·在满足G-L(Ginzberg-Landau)边界约束条件下,相应的库珀对密度分布和“有效势’均受约束条作限制。利用这一特性来解释表面超导电性,并利用变分原理获得在纵向磁场中超导圆柱体的第三临界场Hc_3。     

麦克斯韦分布中的最可几问题

麦克斯韦分布中的最可几问题刘承波（青岛大学师范学院物理系山东青岛２６６０７１）我们知道，按照麦克斯韦速度分布律，速率分布函数ｆ（ｖ）＝４π（ｍ２πｋＴ）３／２ｅ－ｍｖ２／２ｋＴｖ２（１）求ｆ（ｖ）对速率ｖ的一级微商，并令其等于零。即ｄｄｖｆ（ｖ）＝０...     

初始溅射粒子密度对烧蚀粒子密度和速度分布的影响

采用蒙特-卡罗(Monte Carlo)模拟方法,研究了初始溅射粒子密度对其传输中的密度和速度分布以及环境气体密度分布的影响.结果表明,随着初始溅射粒子密度增大,烧蚀粒子和环境气体高密度峰的交叠区离开靶的最大距离减小,被衬底反弹后,距靶的最小距离减小,烧蚀粒子的速度分布随初始溅射粒子密度增大而变宽,当初始溅射粒子密度大于8.33×10²⁵ m^-3时,出现速度劈裂现象.所得结论为进一步定量研究纳米晶粒的成核机理提供了基础. 关键词： Monte Carlo模拟 烧蚀粒子 密度分布 速度分布     

最可几方法巨正则统计分布

最可几方法巨正则统计分布唐道汉（广西师大物理系桂林）在一般的统计物理教科书中，都讲述近独立粒子系统的统计分布和系统理论的统计分布。其中巨正则分布具有较大的一般性。因为由它可以推导出其他的分布，而其他的分布可以看成它的某种特殊情况。因此巨正则统计分布在...     

膨胀等离子体云的粒子密度时空分布

为了获得超高速碰撞产生等离子体粒子密度的时空分布特性,利用点电荷电场的1维理论模型,综合运用质量守恒方程、动量守恒方程、能量守恒方程和麦克斯韦方程,推导出了等离子体在膨胀过程中粒子密度的时空分布规律。通过对超高速碰撞2024-T4铝靶实验采集的原始数据分析,得到了超高速碰撞2024-T4铝靶产生膨胀等离子体云粒子密度的时空演化规律。     

电解质浓度对胶体粒子表面有效电荷的影响

胶体粒子的表面有效电荷是决定胶体性质的重要物理量,但溶液环境(如电解质溶液浓度)是否影响其数值至今尚无统一认识,近年来的一些研究工作给出了存在争议的不同结果和假设.在直接实验测量方面,由于电解质离子和胶体表面吸附离子的置换,粒子表面基团的不完全电离和胶体粒子对离子吸附的共同作用,使得对这类粒子在不同溶液环境下的表面有效...     

膨胀等离子体云的粒子密度时空分布

为了获得超高速碰撞产生等离子体粒子密度的时空分布特性,利用点电荷电场的1维理论模型,综合运用质量守恒方程、动量守恒方程、能量守恒方程和麦克斯韦方程,推导出了等离子体在膨胀过程中粒子密度的时空分布规律。通过对超高速碰撞2024-T4铝靶实验采集的原始数据分析,得到了超高速碰撞2024-T4铝靶产生膨胀等离子体云粒子密度的时空演化规律。     

最可几速率对应的动能是最可几动能吗?

在普物热学课中讨论到气体分子热运动速率和能量的统计分布律这部份内容时,学生中常常存在这样一个疑难问题:“最可几速率对应的动能是否等于最可几动能①?两者有什么区别和联系?”有时,学生虽然也能计算出其结果,但对结果的物理意义仍然是模糊不清的。 我们知道,由麦克斯韦速率分布函数通过令　,可求得最可几速率为:此最可几速率对应的动能值为: 又根据麦克斯韦速率分布律可推导出分子数按动能的分布函数为:通过令　,求得最可几动能为:上述计算结果表明,最可几速率对应的动能不等于最可几动能。 这里,出现了一个似是而非的问题;对于一个由…     

金纳米粒子组装体系的表面增强拉曼光谱特性研究：表面粒子密度与？…

利用纳米粒子组装制备了金基底－－巯基苯胺自组装膜偶联层－－金纳米粒子的“三明治”结构,研究了表面粒子粒子密度与偶连层分子的拉曼光谱强度的关系。结果 偶连层分子的拉曼光谱有很好的增强效应,增强因子可达１０＾５。在表面粒子密度较低时,拉曼光谱强讧民表面粒子密度曲线呈线形,随着表面粒子密度的增加,曲线出现偏差并在粒子密度较高区域出现一个平台。     

聚变等离子体中α粒子的密度与能量分布的诊断

本文提出了一种基于弹丸注入技术和（α，ｎγ）核反应的α凿粒诊断方案。它的基本原理是，将由铍制成的弹丸高速射入聚变等离子体中，在其未被离子体完全烧蚀掉前，测量α粒子打到弹丸表面时发生核反应所放出的γ射线和中子。由于＾９Ｂｅ与α粒粒子间两个反应产额的分支比随着射α粒子能量的变化而迅速升降，因此通过测量这两个反应分支的反应数及其比值，就可以获得弹丸附近α粒子的密度和能量信息。由于此诊断核反应集中发生的弹     

巨正则系综的最可几统计法

直接计算系统的微观状态数，并根据系统处于平衡态时微观状态数最大，导出巨正则分布公式及其有关的热力学函数。     

单粒子势模型下价核子的密度分布

依据实验事实，利用单粒子势模型，计算了一些核态外层价核子的密度分布.计算给出了价核子在核外部分布的概率和贡献，以此作为晕核态的判断标准.通过研究均方根半径随结合能变化的规律，指出了晕核态存在的条件，尤其是质子晕核态存在的条件.这些对判断和寻找晕核态有现实的指导意义. 关键词： 单粒子势模型 价核子 密度分布 中子晕核态 质子晕核态     

金纳米粒子组装体系的表面增强拉曼光谱特性研究——表面粒子密度与拉曼光谱强度的关系

利用纳米粒子组装制备了金基底———巯基苯胺自组装膜偶联层———金纳米粒子的“三明治”结构,研究了表面粒子密度与偶连层分子的拉曼光谱强度的关系。实验结果显示,该结构对偶连层分子的拉曼光谱有很好的增强效应,增强因子可达１０５。在表面粒子密度较低时,拉曼光谱强度与表面粒子密度曲线呈线形,随着表面粒子密度的增加,曲线出现负偏差并在粒子密度较高区域出现一个平台。     

球形亚波长粒子中心偏移对散射隐失波光谱密度分布的影响

基于散射势理论和弱散射一阶玻恩近似条件,研究了球形亚波长粒子的中心位置偏离和边界条件对散射隐失波光谱密度分布的影响。对散射光的近场分量进行角谱展开,得出了隐失波复振幅的二重积分表达式。利用数值积分方法对角度和径向参量进行积分,得出了隐失波光谱密度与散射体参数之间的关联分布特征。结果显示,在散射体有效半径之内,散射隐失波包含了散射体中心位置和边界条件的特征信息,而该信息将随着传输距离的增大很快消逝。该研究结果有助于复杂空间结构微小粒子的探测和结构反演等。     

DLA模型的最可几方法研究

用最可几方法对DLA模型进行了研究，求出了DLA集团粒子的最可几分布、分维数和屏蔽指数，所得结果与计算机模拟结果相符合 关键词：     

光学介质薄膜表面冗余节瘤粒子的散射角分布

采用时域有限差分法研究了多因素对光学介质薄膜表面冗余节瘤粒子微分散射截面随散射角的变化规律.对光学介质薄膜表面冗余节瘤粒子复合散射进行建模,并针对典型半空间问题,对总散射场进行分解并对相应的场相位进行求解,给出网格剖分规则.将数值结果退化为冗余球体粒子,与MOM (Method of Moments)矩量法进行详细比较,验证程序的有效性.分析P偏振光入射下,入射角、长短轴轴比和镶嵌高度h对Cu和SiO_2镶嵌粒子微分散射截面随散射角的影响规律.结果表明:微分散射截面的最大峰值出现在入射角的镜面值角度;在镜向散射区域附近,对于扁平回转椭球体粒子微分散射截面随冗余节瘤粒子轴比的增大而减小,扁长回转椭球粒子的规律相反;在[-90°,-60°]散射角区域,微分散射截面与冗余节瘤粒子镶嵌高度成正比,镶嵌高度对介质粒子散射特性影响更大.     

送料方式与粒子约束改进的研究

峰化的电子密度分布已成为众多托卡马克装置在高运行区的一个标志性参数。这些区域包括ASDEX的改善欧姆约束区（IOC），AlcatorC的冰弹丸增强约束模（PEP）和TFTR的超级放电，它们获得的约束改善都伴随着芯部峰化的密度分布和内部输运垒。在实现点火的聚变堆研究中，峰化的密度和温度分布是提高和优化聚变反应速率和α粒子加热功率的必要途径。因此，实验观察和研究密度分布的控制和产生峰化的机理对于研究粒子的输运、改善约束是重要和必要的。     

脉冲激光烧蚀过程中靶材表面熔融前温度分布与激光功率密度分布的研究

用较为符合实际的高斯分布表示了脉冲激光输出功率密度分布，讨论了脉冲激光功率密度分布函数形状变化对烧蚀过程中靶材表面熔融前温度分布的影响。建立了考虑热源项的热传导方程，并给出了相应的边界条件。以Si为例，用有限差分方法模拟了温度随时间、位置的变化规律，模拟过程中强调了对边界条件的处理，使整体截断误差保持最小。通过改变脉冲激光功率密度分布函数的形状，分析了温度分布的变化。结果表明，相比恒定脉冲功率密度输出，功率密度高斯分布的激光束与靶材作用时高温阶段的温度变化率变大，靶材表面熔融时刻热扩散距离增加；当激光器上升沿变陡时，在有效作用时间内温度上升得更快，对加工区域周围热效应的影响明显减弱，而热扩散距离变小。     

最概然分布的少粒子修正是必要的吗?

统计物理教材中推导最概然分布的过程存在数学缺陷,当粒子数较少时无法自圆其说.于是许多研究者利用更精确的公式对该推导进行少粒子修正.本文通过计算一维谐振子势阱中的理想玻色气体的基态布居数指出,经过少粒子修正后的结果与严格解反而相差更远.因此本文认为计算最概然分布时进行少粒子修正是没有必要的.