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1.
选用类B原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H5团簇正四面体中心结构与能量.结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.98 a0时,体系能量有一极小值-2.203?4?h.a.u..这表明H5的正四面体中心结构是可能稳定存在的.计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的. 相似文献
2.
H5^—团族正四面体中心结构与能量的变分计算 总被引:3,自引:0,他引:3
选用类C原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H5^-团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.58a0时,体系能量有一极小值-2.8036h.a.u.。这表明H5^-的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。 相似文献
3.
H_5~-团簇正四面体中心结构与能量的变分计算 总被引:2,自引:0,他引:2
选用类C原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H-5团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.58a0时,体系能量有一极小值-2.8036h.a.u.。这表明H-5的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。 相似文献
4.
H^—5的正四面体中心和正方形中心构型能量的理论计算 总被引:2,自引:1,他引:1
文中用MACQM(modifiedarangementchannelquantummechanics)方法计算了负离子团簇H-5的正四面体中心和正方形中心构型的能量随中心原子核到顶角原子核间距离R变化的曲线。计算得知,两种构型均在R=1.55a0时有能量极小值E正四面体中心=-2.7899a.u.,E正方形中心=-2.7539a.u.。说明H-5的这两种结构都可能存在,但正四面体中心结构较为稳定。 相似文献
5.
在单中心球模型近似下,选用类Li原子解析波函数,用变分法计算了H52 团簇正四面体中心结构与能量.结果表明当中心氢原子核到顶角氢原子核之间的距离R=1.93a0时,体系能量有一极小值E=-4.3792 Hartree(a0=0.529177×10-10m,1 Hartree=27.2 eV).这表明H52 团簇的正四面体中心结构是稳定的结构,H52 团簇是可能存在的. 相似文献
6.
H4^+团簇离子两种结构的能量曲线计算 总被引:4,自引:2,他引:2
此文认为在一定的条件下,H4^+团簇可能由一个氢核与三个氢原子相互作用而形成对称性较高的平面正三角形中心结构或正四面体结构。用MACQM方法,本文计算了这两种构型的能量曲线。结果表明:平面正三角形中心结构在中心原子核与顶角原子核间距离为2.19a0时,体系出现能量极小值-1.6484a.u.;正四面体结构在核间距为1.92a0时,体系有一能量极小值-1.7777a.u.。这说明H4^+的这两种结构 相似文献
7.
用单中心球对称波函数计算H9^—团簇体心立方结构的能量曲线 总被引:8,自引:4,他引:4
选用类Ne原子解析波函数,在单中心球模型近似下,计算了H-9团簇体心立方结构的能量曲线。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.63a0时,体系能量有一极小值-5.3784h.a.u.。这表明H-9的体心立方结构是可能稳定存在的。计算结果与过去用MACQM法算得的结果基本相符,表明提出的物理模型与计算方法是合理的。 相似文献
8.
用类氧原子波函数计算H7^—团簇正八体中心结构的能量曲线 总被引:3,自引:3,他引:0
选用类氧原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H7^-团簇正八面体中心结构的能量曲线。结果表明,当中心H原子核能顶角H原子核之间的距离R=1.58a0时,体系能量有一极小值-4.0899453h.a.u.。这表明H7的正八面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明提出的物理模型及其计算方法是合理的。 相似文献
9.
采用改进排列通道量子力学(Modified Arrangement Channel Quantum Mechanics,简称MACQM)方法和变分法,计算了H3体系正三角形和H4体系的正四面体结构的能量曲线.当H3体系原子核的间距R=1.74a0,波函数变分参数α=1.03时,体系能量有最低值-1.58161 a.u.;当H4体系原子核的间距R=1.60a0,波函数变分参数α=1.07时,体系能量有最低值-2.28097 a.u.,这表明H3体系的正三角形构型和H4的正四面体结构是可以稳定存在的. 相似文献
10.
H7^—正八面体中心结构能量曲线的MACQM计算 总被引:6,自引:3,他引:3
采用改进了的排列通道量子力学(modifiedarangementchannelquantummechan-ics,简称MACQM)方法,计算了H-7正八面体中心结构的能量曲线。当中心原子核到顶角原子核的间距R为1.50a0时,体系能量有一极小值-4.0352a.u.。这表明H-7的正八面体中心结构是可能稳定存在的。 相似文献
11.
H5^+团簇的正方形中心和正四面体中心结构与能量的理论计算 总被引:2,自引:0,他引:2
杨仕清 《原子与分子物理学报》1993,10(4):2903-2907
利用单电子在两氢原子核间瞬时共振形成单电子键的物理模型和改进的排列通道量子力学方法分别对H5^+团簇的正方形中心和正四面体中心结构与能量进行了研究和计算,结果表明,对正方形中心结构,当中心到顶角的距离为Ro-2.10ao时,总能量有一极小值Eo=-2.1824h.a.u;对正四面体中心结构,当中心到顶角的距离为Ro=2.00ao时,,总能量有一极小值Eo=-2.2106(h.a.u),说明这两种结 相似文献
12.
在单中心球模型近似下,选用类B原子解析波函数,用变分法计算了H27 团簇正八面体中心结构与能量.结果表明当中心氢原子核到顶角氢原子核之间的距离R=2.83a0时,体系能量有一极小值E=-3.918h0(a0=0.529177×10-10m,h0=27.2 eV).这表明H72 团簇的正八面体中心结构是稳定的结构,H27 团簇是可能存在的. 相似文献
13.
本文对SdIBM-1多极展开的Hamiltonian,H=εnd+a2Q·Q十a1L·L+a0P+P的矩阵元,采用1/N展开技术计算到第一层次,解析研究了εnd和a0P+P两项对过渡区原子核低能谱结构的影响,并与PHINT程序计算的数值结果进行了比较,表明对过渡区原子核的低激发态性质,可用近似的解析公式计算. 相似文献
14.
在单中心球模型近似下,选用类B原子解析波函数,用变分法计算了H2+7团簇正八面体中心结构与能量.结果表明当中心氢原子核到顶角氢原子核之间的距离R=2.83α0时,体系能量有一极小值E=-3.918h0(a0=0.529177×10-10m,h0=27.2 eV).这表明H27+团簇的正八面体中心结构是稳定的结构,H2+7团簇是可能存在的. 相似文献
15.
用类O原子波函数对H+9团簇的体心立方结构与能量的研究 总被引:5,自引:3,他引:2
在单中心球模型近似下,选用类O原子解析函数,用变分法计算了H+9团簇体心立方结构与能量。结果表明当中心氢原子核到顶角氢原子核之间的距离R=1.97a0时,体系能量有一极小值E=-4.376h0(a0=0.529177×10-10m,h0=27.2eV)。这表明H+9团簇的体心立方结构是稳定的结构,H+9团簇是存在的。 相似文献
17.
H5体系的结构与能量计算 总被引:10,自引:8,他引:2
本文根据文献提出的电子瞬时配对的平均效果形成未饱和共价键的物理模型来划分通道,对ACQM方法中通道的概念赋予了更明确的物理意义,并对H_5集团的正方形中心,及正四面体中心构形进行了计算和研究,获得了两种构型的势能曲线,结果表明:正四面体中心构型是较为稳定的结构。 相似文献
18.
本文提出了Li9团簇体心立方结构的形成机理,并对此结构的总能量随中心原子到顶点原子间核间距R的变化用芶氏改进的排列通道量子力学方法(MACQM)进行了计算。结果显示曲线在R = 4.77 a0处有一极小值 -67.160922 a.u.,这表明Li9团簇的体心立方结构是可能稳定存在的。在R趋于无穷大时这9个锂原子的总能量为 -66.852240 a.u.,所以形成Li9的总结合能为0.308682 a.u.。因此Li9 团簇的原子平均结合能是0.034298 a.u.或0.933 eV,它大于我们过去计算的Li5团簇正四面体中心结构的原子平均结合能0.632 eV、Li7 团簇正八面体中心结构的原子平均结合能0.674 eV和Li13 团簇正二十面体中心结构的原子平均结合能0.810 eV。故在体心正多面体结构Lin (n= 5 ,7,9,13)中,Li9的体心立方结构有最大的原子平均结合能,这也许是碱金属晶体的晶胞取体心立方结构的一个原因。 相似文献
19.
以配位四面体为结构单元的锌化合物晶体有闪锌矿和纤锌矿两种结构.从负离子配位多面体生长基元模型出发,结合水热制备实验,通过生长基元稳定能计算,描绘了闪锌矿硫化锌晶粒形成的过程,给出了其理想生长形态.正四面体状生长基元是闪锌矿硫化锌晶体的有利生长基元,基元正、负极面具有不同的生长速率,因此,正四面体形是闪锌矿硫化锌晶体的理想生长形态.基元稳定能计算结果证明硫化锌晶体不可能以纤锌矿结构存在;氧化锌晶体也不可能以闪锌矿结构生长.
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