相对论层子模型中的介子和重子波函数

本文从层子模型的基本假定出发,对介子和重子波函数进行了探讨。文中讨论了介子、重子这样的强耦合束缚态的物理特性,指出“层子对”的产生效应对波函数的贡献是重要的。文中给出了具有任意角动量的介子波函数的一般形式。在质心系中,假定介子波函数和重子波函数具有近似的SU₆对称性质,得到了在质心系具有SU₆对称性质的介子波函数和基态重子波函数的一般形式,禁戒了实验中不出现的介子态。在质心系假定了O₃?SU₆对称性,写下了在质心系具有这种对称性的几个低激发态重子的波函数。在每一个O₃?SU₆多重态中的介子和重子波函数都含有两个洛仑兹协变的空间函数,对强耦合的束缚态,由于“层子对”的产生效应是重要的,这两个不变函数一般是不相等的。由于只在质心系假定了SU₆和O₃?SU₆对称,因而可以使波函数具有洛仑兹协变性,即运动系中这种对称性是不存在的。     

层子模型里介子和重子的波动方程

本文应用量子场论对由层子一反层子结合成的介子态和由三个层子结合成的重子态作了统一的处理.假定层子具有很大的质量并假定层子所受到的二体作用可由等效位势来代表.作用的顶点包括γ₅和γ₄(实际上是M^-1γμ▽μ)两种类型.最后得出的介子和重子波动方程能够很满意的解释各种介子和重子的基态和激发态的质量谱.     

层子模型中的不具有SU6对称的波函数及其应用

本文在层子模型的基础上,用[2]中给出的基态介子、重子波函数的一般形式,在一些假定下,构造了不具有 SU₆对称性的介子、重子波函数;用这些波函数去解释介子、重子的电磁、弱作用性质,得到许多与实验相符合的结果.这种不具有 SU₆对称性的（（1⁺）/2）重子波函数可以给出质子的反常磁矩,而不需要在层子的等效电磁作用哈密顿量中引入层子反常磁矩项,也可以较好地解释中子的磁矩.     

层子模型中高能中微子产生△(1236)的过程

层子模型取得了许多与实验相符合的结果。在文献[3,4]中,利用文献[2]中给出的重子波函数,讨论了1~ /2重子的电磁性质和1~ /2重子的中微子产生过程,取得了较好的结果。本文用文献[2]给出的1~ /2和3~ /2重子波函数对反应νp→△~( )(1236)μ~-进行讨论,值得指出的是,在讨论这个反应中所需要的一些参量在文献[3,4]中都已定出,无需     

层子模型中高能散射截面之间的关系

本文用相对论性的强子结构模型──层子模型[1]来研究与强子结构有关的高能散射截面之间的关系,并与非相对论的夸克模型的结果[2,3]进行比较. 除了层子模型的基本假设(特别是文献[1]中的层子模型波函数)之外,我们还假设:对于高能小角度散射,强子散射振幅是层子之间二体散射的贡献的迭加.以介子-重子散射为例,这个相加性假设可用图1表示,其中　表示对强子A中的层子(或反层子)a以及强子B中的层子(或反层子)b求和. 层子之间的二体散射用协变的等效二体散射算符描写.在动量表象中它的一般形式是 S。,b,,。b一二a。p(PZ)GZ。’Q;a’小k力函(P…     

B重子半轻子衰变的对称性

在无粲B重子非轻子衰变研讨基础上,进一步探讨了B重子三体和四体半轻子衰变的SU(3)f对称性,得到一系列可能衰变道衰变几率的对称关系.期待即将进行的高能实验来检验这些关系,从而验证标准模型的适用性或是否存在超标准模型的新物理信息.     

基本粒子的质量关系和层子相互作用

本文利用重子和介子的SU(6)波函数,讨论强子内部的层子作用,分析各个质量关系的动力学根源,建立重子和介子质量的联系,并求得了几个联系二者的新关系:(ρ-π)/(K^*-K)=(△-N)/(Σ^*-Σ), 4(∧-N)=3(K^*-ρ)+(K-π), (ρ-π)/(△-N)=((φ-ρ)-2(K-π))/(2(Ω-△)-3/2(K-π)-9/4(φ-ρ)).研究了它们的成立与层子-层子力和层子-反层子力的对称性的联系。     

层子模型里重子的分类

按照层子模型,所有的强子都是由层子和反层子组成的束缚态.提出这个模型是由于实验发现强子之间存在着SU(3)对称性.这种对称性表明这些强子是由性质非常接近的三种更微观的粒子所组成的结合态.当结合态中一种组成的粒子换成另一种组成的粒子时,结合态的性质基本上保持不变.组成各种强子的这三种更微观的粒子称为层子.目前实验上尚未看到自由的层子,因而,层子是否客观存在,自然就成为强子结构理论经常被提出的问题.     

γ三胶子碎裂粒子产率的普适质量关系

发现γ→3g三胶子碎裂的末态强子多重数满足与e^ e^-→q0q-0事例相同的普适质量关系，表明胶子，夸克碎裂成强子时有相同的规律性，不需引入任何其它假定，就自然解释了γ→3g三胶子碎裂末态重子多重数增高的重要特性。     

原子核内的夸克效应

这篇评述文章说明了下面四个问题:(i)任何色单态夸克反夸克系统的隐色道一定可以用通常的强子道表示出来,因此任何与隐色道有关的物理总可以用通常的强子自由度来解释;(ii)夸克胶子交换和矢量介子交换产生的重子重子自旋轨道耦合力非常相似,因此不能指望用超核的自旋轨道劈裂来区别夸克胶子交换模型和矢量介子交换模型;(iii)对于破坏电荷独立及电荷对称的重子互作用,电磁作用和夸克质量差同样重要,任何电荷相关互作用的计算必须同时考虑电磁作用和夸克质量差;(iV)和QED中的电子脱局域效应相似,我们猜测对QCD可能有夸克脱囚禁效应并且研究了此效应在双重子系统中的表现。     

“色空间”中介子和重子的质量分裂

最近在强子结构模型的研究中提出了层子间超强相互作用在色空间的对称性可能不是SU(3)而是色置换S_3和色守恒U(1),其明显优点是自然地给出超强相互作用的饱和性.在此基础上提出的具有整数电荷的十二个层子模型方案,可以解释新粒子J/(?)和(?)的一些基本属性,可以解释近几年来发现的一些重要新现象的一些基本特征,并给出一些重要的实验予言. 在工作[4]中曾给出,在所建议的相互作用下,层子和反层子组成的系统(“介子”)和三个层子组成的系统(“重子”)的能级分裂如图:     

重子和介子的SUn波函数的位相及表象变换

本文对层子模型中重子和介子的波函数提出了一种合理的位相约定,澄清了位相上存在的混乱,并给出了 SU₃的 I、U、V 三种表象之间的变换关系.     

(1+1)自由度para粒子的超对称量子力学

讨论了同阶p的一自由度para玻色子和一自由度para费米子所组成的para粒子系统的Fock态空间结构与超对称量子力学.发现除了四种退化的特殊情况之外,这个(1+1)自由度para粒子系统的态空间结构一般具有内禀二重简并性.进一步揭示了这个para量子系统除了具有动力学超对称性之外,还存在着一层隐藏的内禀超对称性,并且这种内禀超对称性对于整个系统超对称性的严格性起着十分关键的作用. 关键词： para统计 Fock态空间 超对称性     

U(6)对称和新的层子方案

大量的实验事实表明,基本粒子具有复杂的内部结构。新粒子J(3,095),(3,684),′(4.15)的发现进一步说明了强子内部还存在着新的自由度,SU(3)对称的层子方案已经不足以容纳这些新的粒子,因而系统地研究新的可能的层子方案是十分必要的。 注意到J,和′大致相近的质量,很自然会导致这样一种想法,即与其认为它们是同一种粒子的不同激发态,不如认为它们同属一个新的多重态,而这个多重态和已有的     

夸克与反夸克不对称的奇异海对温伯格角的修正

NuTeV实验组报道了用中微子–核子深度非弹散射方法测量到的温伯格角(Weinbergangle)sin2θw的值,并且发现这个值与标准模型的预言值相差3个标准偏差.在这篇文章中,推导了考虑核子海中s夸克与反夸克不对称时Paschos-Wolfenstein关系,分别用两种不同类型的波函数计算了在光锥介子–重子波动模型(light-conemeson-baryonfluctuationmodel)下核子海中s夸克与反夸克分布的情况且得出相近的结果.并且发现,由核子海中奇异夸克反夸克不对称所引起的修正能够降低NuTeV的测量的温伯格角的值和标准模型的预言值之间偏差的30%—80%.     

相对论性层子模型中的介子结构波函数

本文讨论了旋量的层子-反层子束缚态的Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程),假定层子反层子之间只有标量耦合的相互作用,这作用为相对论协变的ν势所描述。介子结构波函数按O(4)群展开后保留最低次分波,进行了数值求解,然后计算了计入高次分波的影响。计算了介子的均方半径。计算结果表明在紧束缚态情况下,低次分波大分量近似是合理的、好的近似。作为对比,对松束缚态也进行了讨论。     

Υ三胶子碎裂粒子产率的普适质量关系

发现Υ→3g三胶子碎裂的末态强子多重数满足与e⁺e^－→q₀q₀事例相同的普适质量关系,表明胶子、夸克碎裂成强子时有相同的规律性.不需引入任何其它假定,就自然解释了Υ→3g三胶子碎裂末态重子多重数增高的重要特征.     

层子模型里介子的波函数和能级

本文利用Bethe-Salpeter型的方程处理了层子模型中的介子内部波函数,指出如果层子和反层子之间的作用可以用一个赝标型位阱来代表,那么0^-和1^-介子将满足相同的近似迳向波动方程,从而导致SU₆对称性。我们以前曾经证明赝标型位阱是唯一可以导致这个对称性的单一型位阱。我们的位阱是V=V₀+V₁,V₀代表一个超强的深位阱,它的作用是降低层子的原始质量M,使它的有效值M′变得很小,使得层子在强子内部的运动是相对论的。V₁代表数量级为1/M的简谐振子位阱,另外还引入一个张量力来解释自旋和轨道角动量相同态的能级分裂。我们得出基态和角动量激发态0^-和1^-介子的解,基本上解释了所有观察到的介子。我们的理论可以同样处理重子态,只要唯象位阱V₀只有介子的值的一半。     

粲(Charm)粒子的质量谱

J/(?)粒子谱表明这些粒子由一对费米子组成.这个新的组成成分具有粲数c,它也出现于其它强子中,构成粲介子和粲重子.最近实验找到的D(1.865)、D~*(2.005)和重子(2.260),可能都是粲粒子.本文用两个模型来研究粲粒子质量谱的规律性. 方案A[SU(4)理论] SU(4)质量关系的讨论已经很多,大多假定了质量算符取～αΤ_8+βΤ_(15)形式.但由于粲自由度的破缺很大,不能看作线性,这样做结果往往和实验符合不佳.我们仍采用资料[10]的分析方法,从层子二体作用的普遍概念出发进行研究.将层子u,d记为O;s记为●;c记为△,它们的质量(包括动能)分别为n_o、λ_o和c_o,则各种二体作用可图示如下(介子中相应量用带撇文字表示):     

层子模型中的(1/2)~ 重子的电磁性质和△(1236)的光生电生现象

本文利用层子模型的计算方法和文献[2]中的重子波函数,对1/2~ 重子的电磁性质和△(1236)的光生电生现象进行了讨论。文中利用重子的Bethe-Salpeter(以下简写B-S)方程取标量耦合和梯形近似,得到重子波函数中的两个不变函数成正比的结果,在此基础上把G_M~p(q~2),μ_p和μ_A作为输入,可以较好地解释μ_pG_E~p(q~2)/G_M~p(q~2),G_E~n(q~2)及p→△~ (1236)的G_(M_1 )(q~2),μ,E1 和S1 。文中给出的中子电形状因子的斜率(q~2=0点)比实验大30—40％,μ∑ 比实验小30—40％。