吸收介质界面上反射高斯束的角位移

给出高斯入射束反射时角位移直接计算式，适用于任意入射角和反射介质有吸收的情况。计算式在布儒斯特角上不存在发散困难，对于Ｐ偏振和Ｓ偏振均适用，只要令ｇ１＝ｎ１，ｇ２＝０计算所得即为Ｓ偏振的角位移。     

超声检测综合实验

基于超声波在不同声阻抗介质形成的界面上的反射和透射理论,设计了超声检测综合实验.实验样品为带有缺陷的固体材料,采用超声方法测量缺陷的尺寸及缺陷中的填充物.作为竞赛的综合实验,做到了难易结合,突出理论与实践结合:实验容易的部分,如测量换能器的中心频率、材料的密度、声速及声阻抗,主要考察学生对基本实验仪器的操作能力;实验比较难的部分是确定缺陷的填充物,学生需要综合应用提供的声传播、反射及衰减理论设计测量实验.     

莫塞莱公式与屏蔽常数

本文分析了莫塞莱公式ｖ＝Ｒ（Ｚ－１）２（１／１～２－１／２～２）的近似性质，指出它只对Ｚ＝１７—２８区间的原子才是比较准确的．本文论证了公式中（Ｚ－１）里的数字１不是真正的屏蔽常数σ，从而认为不能把Ｒ（Ｚ－１）２／１～２和Ｒ（Ｚ－１）２／２～２理解成Ｋ与Ｌ光谱项．最后，计算出了Ｋ、Ｌ壳层的屏蔽常数σ、σ．     

棱镜产生最小偏向角的充要条件

光学教程分析了棱镜产生最小偏向角的必要条件,但其讨论过程不易被初学者所理解,且没有涉及产生最小偏向角的充分条件．本文将对其做适当改进,使之更简明、更完善． 如图１所示,ＳＢ为入射光线,经棱镜折射后成为ＣＳ′,两光线夹角θ称为偏向角．由图１知： 按折射定律有： ｉ１＝ａｒｃ ｓｉｎ（ｎｓｉｎ ｉ１）, ｉ′１＝ａｒｃ ｓｉｎ［ ｎｓｉｎ（ａ－ ｉ２）］,θ＝ａｒｃ　ｓｉｎ（ｎｓｉｎ　ｉ２）＋ａｒｃ　ｓｉｎ［ｎｓｉｎ（ａ－ｉ２）］－ａ（２）（２）式表明,θ随ｉ１的改变而改变,而偏向角有一最小值的必要条件是： …     

一端附壁高分子链的Monte Carli研究

采用简立方格点上的Ｍｏｎｔｅ Ｃａｒｌｏ模拟,研究一端被无限大不可穿透平面壁吸附的高分子链的均方末端距（Ｒ＾２）,以及高分子链的质量中心到平面吸附壁的平均距离（Ｚ）,与链长Ｎ、参数ｕ（ｕ＝ｅ＾－ε／ｋＴ,ε是链骨架原子间的相互作用能量,ｋ是玻耳兹曼常数,Ｔ是热力学温度）的关系。结果表明：（Ｒ＾２）和（Ｚ）都服从标度律,（Ｒ＾２）＝ａＮ＾γ,（Ｚ）＝βＮη,其中,γ、η、α、β都是ｕ的函数;ｕ从１减小到０．５,则γ从１．０１增大到１．１９,η从０．５１增大到０．６０。     

1-(2-吡啶偶氮)-2-萘酚薄膜的非线性光学特性研究

运用Ｚ扫描方法研究了１－（２－吡啶偶氮）－２－萘酚薄膜的非线性光学特性。用皮秒脉冲激光测得在５３２ ｎｍ 处、光强较低时χ（３）Ｒ ＝ １．２９×１０－ ９ ｅｓｕ, β＝ ４２ ｃｍ ／ＧＷ; 同时研究了不同光脉冲能量时的非线性吸收特性, 发现其非线性吸收随着光强的增大由反饱和吸收转为饱和吸收     

茉莉花茶乙醇溶液光学非线性研究

应用自位相调制和Ｚ扫描方法对茉莉花茶乙醇溶液的光学非线性特性进行了实验研究。测量了介质的非线性折射率ｎ２＝－７．９６×１０－６ｅｓｕ,非线性响应时间约０．７５ｓ,茉莉花茶乙醇溶液的光学非线性主要来源于介质的热吸收效应     

苯乙酮类化合物的碳谱研究

本文分析了九个被羟基和和（或）甲氧基取代的苯乙酮类化合物的碳谱数据，首次提出了理论计算这类化合物芳环碳化学位移的计算公式以及羟基和甲氧基的取代参数。羟基的取代参数分别为：３０．４（Ｚ），－１３．２（Ｚ）（Ｚｍ）和－７．８（Ｚｐ），甲氧基的取代参数分别为：３０．５（Ｚｉ），－１４．１（Ｚｏ），０．６（Ｚｍ）和－７．２（Ｚｐ）。计算公式分别为：δＣ１＝１３７．３＋ΣＺδＣ４＝１３３．０＋ΣＺresume     

光学一题解

光学一题解两凹面反射镜Ｍ１、Ｍ２，其曲率半径同为Ｒ，口径为Ｄ，凹高为Ｈ，如图２所示．当物位于Ｏ１处时，先由Ｍ２镜反射成像，坐标原点取在Ｏ２上，则物距为－２Ｈ，像距为ｌ′１．根据成像公式有１ｌ′１－１２Ｈ＝－２Ｒ（１）即ｌ′１＝２ＲＨ／（Ｒ－４Ｈ）（２...     

超声诊断与非线性声学

超声波在医学诊断和治疗中的研究已有近６０年的历史．近年来发展极为迅速,应用相当广泛．目前超声诊断主要是利用超声良好指向性和与光相似的反射、散射、衰减和多普勒效应等物理规律,不同类型的超声诊断仪采用不同的方法把超声波发射到体内,并在组织中传播．正常组织与病变组织的声阻抗通常是不相同的,当差异超出千分之一时,正常组织与病变组织之间的界面会对声波产生反射、散射,用仪器把反射和散射波接收下来,经过处理便可将其显示为图像（Ｂ超）、波形（Ａ超）,或曲线（Ｍ超）从而作出诊断．超声能显示人体软组织及动态状况,它…     

电子束泵浦KrF激光放大器增益与吸收的测量

为研制百焦耳级ＫｒＦ激光放大器，发展ＭＯＰＡ系统，我们用自探测法在百焦耳级电子束泵浦ＫｒＦ激光装置上进行了激光放大器的增益与吸收的测量。泵浦率约为０．６７ＭＷ／ｃｍ￣２，激光介质为８９．６％Ａｒ：１０％Ｋｒ：０．４％Ｆ＿２的混合气体，总气压０．２５ＭＰａ，实验测得激光放大器的小信号增益系数ｇ＿０＝６．６％ｃｍ￣（－１）、非饱和吸收系数α＿ｎ＝０．９３％ｃｍ￣（－１）、饱和光强Ｉ＿ｓ＝２．５ＭＷ／ｃｍ￣２。     

电子束泵浦KrF激光放大器增益与吸收的测量

为研制百焦耳级ＫｒＦ激光放大器，发展ＭＯＰＡ系统，我们用自探测法在百焦耳级电子束泵浦ＫｒＦ激光装置上进行了激光放大器的增益与吸收的测量。泵浦率约为０．６７ＭＷ／ｃｍ￣２，激光介质为８９．６％Ａｒ：１０％Ｋｒ：０．４％Ｆ＿２的混合气体，总气压０．２５ＭＰａ，实验测得激光放大器的小信号增益系数ｇ＿０＝６．６％ｃｍ￣（－１）、非饱和吸收系数α＿ｎ＝０．９３％ｃｍ￣（－１）、饱和光强Ｉ＿ｓ＝２．５ＭＷ／ｃｍ￣２。     

AlGaN薄膜的微区Raman散射光谱研究

利用微区Ｒａｍａｎ散射技术,对低压ＭＯＣＶＤ生长的不同Ａｌ组分的ＡｌｘＧａ１－ｘＮ薄膜（ｘ＝０,０．０７,０．１５）进行了背散射Ｚ（Ｘ,Ｘ）Ｚ－几何配制下的测量．Ａ１（ＬＯ）模式的声子频移随Ａｌ组分的变化关系为：ω（ＡｌｘＧａ１－ｘＮ）＝（１＋０．２２０ｘ）ω（ＧａＮ）．观察到了Ａ１（ＬＯ）模式由于空间相关效应引起的展宽．Ｅ２模式随Ａｌ组分的的增大产生的移动很微小,但趋于展宽．这被认为是Ｅ２模式的声子频移随Ａｌ组分的增加而增大与其受到的张应力导致的声子频移随Ａｌ组分的增加而减小共同作用的结果．在多种配置下,观察到了Ａｌ０．０７Ｇａ０．９３Ｎ薄膜的Ａ１（ＴＯ）模式、Ａ１（ＬＯ）模式、Ｅ１（ＴＯ）模式和Ｅ２模式．验证了ＡｌｘＧａ１－ｘＮ薄膜的Ｒａｍａｎ选择定则．表明ＡｌｘＧａ１－ｘＮ薄膜具有单模行为．     

量子化电磁场在色散吸收有限介质中的传播

通过量子化吸收和色散介质中的电磁场,研究线极化波垂直入射至吸收和色散介质界面处的反射和折射行为,给出介质界面处光的正则量子理论.     

液-液界面上折射声束位移的实验验证

对折射波束在液-液界面上的现象进行了数值和实验研究，结果表明：当声束从声阻抗大的介质入射到液-液界面上时，折射声束会存在反向位移现象。     

热学一题（二）

热学一题（二）一热水瓶胆可近似看作内半径Ｒ＿１＝５．０ｃｍ和外半径Ｒ＿２＝５．８ｃｍ、高度Ｌ＝２７ｃｍ的共轴圆简体（为简化计，忽略瓶塞等部分的散热），瓶内贮有２ｋｇ温度为１００℃的开水，瓶外空气温度为２０℃，若瓶胆内外壁间空气压强为０．１３３Ｐａ（１...     

向空气中辐射超声波的环形压电换能器

超声压电换能器向空气中辐射超声波的主要缺点是效率低,这是由于压电材料的声阻抗与空气的声阻抗严重失配(差5个数量级)。有两种途径可提高换能器向空气中辐射声波的效率,一是采用多层结构的匹配技术,二是设计高、低声阻抗材料相组合的换能器。作者遵循后一种方法设计并制作了一种新的高效压电换能器。它是将压电圆环埋置在低阻抗的弹性材料(塑料或树脂)中而成的,如图1所示。     

驻波法测量声速实验中的非完全驻波

用驻波法测量声速是大学物理实验中普遍采用的实验.如图所示,超声信号发生器的功率输出电信号加在压电陶瓷换能器A上,使其因逆压电效应成为超声波发生源,发出的一束声波在空气中传播到换能器B.如发射面和接受面相互平行,就使一部分超声波被接受面反射回去.     

海洛因的傅里叶红外吸收谱

给出海洛因和鸦片的傅里叶红外吸收实测谱。根据吸收峰的位置，计算出海洛因的基本声子能量：ＥＬＯ＝０．０４８６ｅＶ，ＥＴＯ１＝０．０５５５ｅＶ，ＥＴＯ２＝０．０６１６ｅＶ，ＥＬＡ＝０．０２５７ｅＶ，ＥＴＡ１＝０．００９７ｅＶ，ＥＴＡ２＝０．０１３４ｅＶ。这些声子按照不同的组合方式，形成海洛因的全部傅里叶红外吸收峰。     

“天光”一号MOPA系统光学元件加工与镀膜的进展

本文阐述了在中国原子能科学研究院“天光一号”ＫｒＦ激光核聚变实验装置上，ＭＯＰＡ系统光学元件加工与镀膜研究工作的进展。实验测量结果表明，加工后的基片表面均方根粗糙度对于Ｋ９光学玻璃与熔融石英玻璃来说分别为σｒｍｓ＝１．８±０．５ｎｍ，σｒｍｓ＝２．０±０．４ｎｍ。镀ＨｆＯ２／ＳｉＯ２高反射膜的光学元件的反射率与破坏阈值分别为Ｒ＞９９．５％，Ｅｔｈ＝１．３０～１．３３Ｊ／ｃｍ２。镀Ａｌ２Ｏ３／ＭｇＦ２增透膜的光学元件的透射率与破坏阈值分别为Ｔ＞９９．５％，Ｅｔｈ＝１．３～１．９７Ｊ／ｃｍ２。