非拓扑孤子模型的袋常数与退禁闭相变

用有限温度场论方法,通过计算非拓扑孤子袋模型中与温度和密度相关的有效势,进而得到了袋常数随温度和化学势的变化关系,相应地讨论了退禁闭相变的性质.     

非拓扑孤子袋模型的退禁闭相变和φ4场的对称性恢复相变

在Hartree平均场近似和高温近似下,本文建立了φ⁴模型和非拓扑孤子袋模型的某些特解间确定的映射关系,从映射关系我们看到φ⁴场的非球对称拓扑孤子和反孤子配对形成束缚态——孤子袋模型的非球对称非拓扑孤子解.当拓扑孤子和反孤子消失时,φ⁴模型发生对称性恢复相变;当拓扑孤子和反孤子的束缚态非拓扑孤子消失时,孤子袋模型的退禁闭相变发生.     

F-L模型的状态方程与退禁闭相变图象

用温度场论方法计算了F-L模型在有限温度和密度下的状态方程,分析了压强对净重子数密度的等温线.结果表明,在平均场近似下,F-L模型所给出的退禁闭相变为一级相变.     

F－L模型的状态方程与退禁闭相变图象

用温度场论方法计算了Ｆ－Ｌ模型在有限温度和密度下的状态方程，分析了压强对净重子数密度的等温线．结果表明，在平均场近似下，Ｆ－Ｌ模型所给出的退禁闭相变为一级相变．     

有限温度下非拓扑孤子模型的双圈有效势

在双圈水平计算了非拓扑孤子袋模型在有限温度和密度下的有效势，并分析了热效应对真空结构的影响．     

FL非拓扑孤子模型的孤子星及其高温行为

本文讨论了基于FL非拓扑孤子模型的孤子星形成的可能性及其高温行为.发现可以存在一种冷的、稳定的、球对称的孤子位形——FL孤子星,且必需W>3B.这种FL孤子星在高温条件下将发生孤子袋消失的相变,但仍可能存在某种天体位形.     

有限温度下非拓扑孤子模型的退囚禁相变

计论了有限温度下非拓扑孤子模型中描写胶子凝聚程度的σ_vac和描写夸克囚禁的色介电常数K_vac的温度依赖性;分析了退囚禁机制.     

非拓扑孤子袋模型的退禁闭相变和φ~4场的对称性恢复相变

在Hartree平均场近似和高温近似下,本文建立了φ~4模型和非拓扑孤子袋模型的某些特解间确定的映射关系。从映射关系我们看到φ~4场的非球对称拓扑孤子和反孤子配对形成束缚态——孤子袋模型的非球对称非拓扑孤子解。当拓扑孤子和反孤子消失时,φ~4模型发生对称性恢复相交;当拓扑孤子和反孤子的束缚态非拓扑孤子消失时,孤子袋模型的退禁闭相变发生。     

一维Bose-Hubbard模型的孤子激发

对一维玻色-哈伯模型进行了细致的研究, 得出了无界空间中的孤子解, 还求出了周期性边界条件下的精确椭圆函数波解和孤子解, 并得出了解的能量和有效质量.     

在有限温度下手征孤子的消失与手征相变

本文探讨了手征孤子模型的高温行为,计算并分析了热效应对手征孤子解及Fermion对凝聚的影响,提出了关于退禁闭相变温度低于手征相变温度的一种可能的物理机制.     

Potts模型相变的解析研究

本文应用一种新的解析方法——等效平均场广义累积展开法研究了立方点阵和三角点阵上的Z(N)Potts模型,作为例子我们对Z(3),Z(4),Z(5)和Z(6)Potts模型进行了精确到广义累积展开第三级修正的计算,所得临界点随修正级别的升高而逐级逼近已有的精确解.     

孤子掺杂光纤放大的半经典模型与分析

建立了孤子掺杂光纤放大的半经典模型，给出了分布放大透明传输的泵浦条件，详细讨论了激发态吸收的影响。文中结果为Ｅｒ＾３＋掺杂光纤孤子放大器的设计提供了重要理论依据。     

蛋白质分子链的非线性激发的孤子模型的一个改进解

通过仔细考察蛋白质分子链中体系运动方程的非线性项,得到了一个与通常非线性Schrdinger方程不同的修正的非线性Schrdinger方程,并求得了一个改进孤子解.     

关于修正的一维分子晶体模型的孤子激发

从立方型相互作用的一维分子晶体模型出发,在加入本征值平方项的近似下,运用能量极小原理和连续化近似,得到了考虑本征值平方项和立方型相互作用后一维分子晶体模型的孤子激发的修正解.在忽略了立方型相互作用和本征值平方项的近似下,孤子激发的修正解回复于通常的极化子解.并计算了孤子激发的峰宽、峰值和电子自陷势阱,分析了本征值平方项和立方型相互作用对孤子激发的峰值、峰宽和电子自陷势阱的影响.     

二氧化钛微晶结构相变与光致发光

以钛酸四丁脂为前驱体制备了二氧化钛(TiO₂)胶体,将其粉末在不同温度下作热处理,采用差热分析、X射线衍射、荧光光谱等手段对样品进行测试。结果表明,随着热处理温度升高,TiO₂由板钛矿相经锐钛矿相向金红石相转变,在808℃左右出现一级相变。原始粉末样品以及在600℃以下热处理的样品,在400nm处可观察到TiO₂纳米晶的带边发光,在470nm处可观察到表面态发光;当热处理温度达到850℃时,主晶相转变为金红石相,400nm处的带边发光峰消失,位于470nm处发光峰成为最强峰,但强度减弱,并且样品发光的波长范围明显变窄。其原因是,随着热处理温度升高,晶粒不断长大,量子限域效应减弱乃至消失,晶粒的表面状况发生变化,导致样品的荧光发射行为发生变化。     

可积模型中孤子相互作用的研究

从可积模型的双线性形式出发,可以得到关于方程场变量或某种势所存在的所有方向都是指数局域的dromion解或除一个方向外指数衰减的“Solitoff”解.以(1+1)维和(2+1)维KdV类型方程为例,对孤子(dromions或“Solitoff”)间的相互作用进行了详细的研究,发现孤子间的相互作用规律与方程的维数和类型无关.只要方程的多孤子解形式符合Hirota标准形式(所有耦合系数均不为零),孤子之间的碰撞是弹性的,否则就是非弹性的 关键词： 可积模型 孤子相互作用 双线性方法     

结构相变的规范场理论

 本文首先从场论的观点出发，构造了完整晶体的拉氏函数——晶体声子场的拉氏函数。利用晶体声子场在局域群G=SO(3)下的对称性破缺，引入了缺陷规范场。借助于场论中的真空对称性自发破缺和缺陷规范场理论，很自然地把缺陷引到结构相变的研究中。我们给出了相变温度θ_c，入点的热容量的跃变值ΔC_v，及序参数Φ_i的计算公式。从公式中，明显可看出缺陷对相变温度、热容变化值及序参数的影响。另外，我们确定了缺陷规范场理论中的耦合常数g。最后，我们给出了由压力引起的结构相变（如冲击相变）的一种可能的机理。     

马氏体相变的相场模型研究进展

马氏体相变是一种无扩散位移型一阶相变,会形成针状、表面浮凸等复杂的特征微结构。马氏体相变的特征微结构会显著影响材料的宏观物理力学特性,相关研究具有重要的科学和工程价值。相场模型具有可处理复杂界面演化问题的独特优势,已成为模拟马氏体相变的有力的理论与计算工具。概述了马氏体相变相场模型的研究进展,并分析了相场模型应用于弱马氏体相变和重构型马氏体相变的特点。     

Sine—Gordon模型的重整化与相变行为

采用高斯波泛函方法，讨论了连续场论和格点化场论的Ｓｉｎｅ－Ｇｏｒｄｏｎ模型的基态性质和相变现象，分析比较了两种不同重整化方法结果的异同。     

广义色散Camassa-Holm模型的奇异孤子

引进一类广义色散Camassa-Holm模型，对其做奇异性分析.通过改进的WTC-Kruskal算法，证明该模型在Painlevé意义下可积，得到了它的一组Painlevé-Bcklund系统和Bcklund变换.应用Maple进行代数运算，得到了丰富的规则(regular)孤子和一类奇异(singular)孤子，扭结(kink)孤子,紧孤子(compacton)和反紧孤子(anti-compacton).特别地，推导出一类在扭结孤子的中间区域包含有一列周期尖点(cuspon)波的奇异结构.在这些规则的孤子系统的基础上，对可积广义系统应用Bcklund变换，得到三类奇异孤子，分别是具有驼峰结构的周期爆破波，具有爆破波结构的扭结孤子和紧孤子. 关键词： 广义Camassa-Holm 模型 周期尖点波 紧孤子 周期爆破波