一道讨论题所引起的争论

本文通过对一道讨论题所引起的三种错误观点的分析，指出即使在感应电动势完全是由涡旋电场所引起的情况下，也不容忽视导体回路中还存在着静电场，否则会导出一个错误的结果．当一个复杂电路各支路上的感应电动势均未知时，求解各支路中感应电流的有效方法是“通量法”加基尔霍夫回路电压定律．     

对两个电学实验的误差分析

常用伏安法测电阻的电路如图１、图３．测电源的电动势、内阻的电路如图２、图４．这里值得指出的是，图１中误差原因是安培计指示值偏大，本质是伏特计内阻引起的，而伏特计的指示值却是正确的．图２误差的原因是安培计的内阻分压，但安培计的指示值是正确的．图３误差是...     

制流电路的连接

在电学实验中常常采用沿线变阻器来控制电路中的电流与电压，以满足测量的要求．制流电路通常都是按图1所示的方式连接，把一个固定端A与C端连在电路中，另一固定端B空着不用。[1－3]这种接法由于触头与某圈电阻丝有时接触不好，造成电路断开，致使电路电流突然为零，当电路电流达到较大值时出现这种情况，就会造成电表指针摆动过大易损坏电表”‘．因此这种接法存在一定的弊端，特别是被控制电路的电流在调节过程中必须保证不能为零时，该种接法更是不可取．例如在做直流电动机的磁场控制（调磁）法调速时．若采用图1所示的连接方法来调…     

有限长均匀带电圆柱面的电场强度和电势

联合使用髙斯定律和静电场的环路定律,以轴线的值为初值,通过反复迭代的方式,巧妙地求出了均匀带电圆柱面空间电场的级数表达式,进而根据电势的定义计算出了空间电势分布。     

如何正确解释静电场对水流作用的实验

本文用实验论证了静电场对水流作用时的实验现象，并作出了我们的解释．而且对《费曼物理学》第二卷中有关本实验现象所作解释的不妥之处提出了看法．     

能量守恒定律在电学中的应用

能量守恒定律在电学中的应用贡翠萍（杭州电子仪表工业学校３１０００３）能量转换和守恒定律是普遍适用的定律．在推导全电路欧姆定律时，根据能量转换和守恒定律有，但由于学生对电源电动势这一物理量没能理解．许多学生只知道电动势是非静电力把单位正电荷从负极搬运到...     

简易静电场强测量仪

工作原理简易静电场强测量仪的电路如图1所示,利用场效应管输入阻抗极高、对周围电场感应非常敏感的特点探测电场感应信号。当开关K接通后,测量仪的探头周围没有静电场时,场效应管BG_1的源、漏极间的电压较低,电阻R_3中无电流,使BG_2截止,因而BG_2的集电极电流为零,电流表无指示,电路处于静止状态。而当测量仪探头周围有电场时,由于静电感应,测量仪探头积累电荷,在电阻R_1两端产生相应的偏压,这个偏压改变了BG_1的源、漏极间内阻,从     

电容器并联过程中静电场能损失的再计算

本文就电路集中参数Ｒ、Ｌ、Ｃ分别为三种情况，详细计算了电容器并联过程中静电场能的损失，无论以上哪种情况，电路上的输出功率与电路电阻上的热耗功率总是相等．     

静电场电位零点的选择

静电场作为保守场或位场，可以引进电位来描述．定义电位差后，为了确定静电场中任一点的电位，需要选择参考点．从原则上说，参考点的位置及其电位值可以任选，一经选定，静电场各点的电位值就唯一确定了．通常，选取无穷远点或选取地球或同时选取无穷远点和地球两者为电位零点．本文说明这些选择的理由和条件，有无矛盾，是否方便．１为什么选择无穷远处电位为零？其条件是什么？ 不难想像，在几乎一切实际静电场问题中，尽管带电体系的电量、分布各异，但电量和分布范围均有限．因此，根据问题所要求的精度，在离带电体系足够远（在物理…     

关于理想气体定义的再认识

本文指出：只需玻意耳定律和阿伏伽德罗定律即可定义理想气体．玻意耳定律和焦耳定律不是相互独立的，遵守玻意耳定律的气体必然服从焦耳定律，反之则不然．最后，作者对今日热力学教材中如何定义理想气体提出了建议．     

基尔霍夫（Kirchhoff，Gustav Robert，1824—1887）德国物理学家（Physicist，Germany）

基尔霍夫1854年由本生B58推荐任海德堡大学教授。1875年到柏林大学作理论物理教授，直到逝世。1845年，他首先发表了计算稳恒电路网络中电流、电压、电阻关系的两条电路定律（基尔霍夫电路定律），具有广泛的意义。他与本生合作创立了光谱分析方法。把各种元素放在本生灯上灼烧，发出波长一定的一些明线光谱，由此可以极灵敏地判断这种元素的存在。     

静电场和稳恒电流磁场诸定律的统一性浅探

从点电荷的场强公式出发，根据狭义相对论中场强张量的变换，推导出了静电场和稳恒电流磁场的诸定律，使学生对电场和磁场的统一性有了更为深刻的认识．     

关于D和H的另一种定义

本文提出关于 Ｄ和Ｈ的另一种定义为，，克服了ＭＫＳＡ制中在真空中Ｄ≠Ｅ，Ｈ≠Ｂ的缺点．同时在毕－萨定律中令，在磁荷理论的库仑定律中使. 再令．作这些改动可以把ＭＫＳＡ制中由毕一萨定律计算Ｂ的公式中出现的常数与磁荷理论计算Ｈ时出现的常数统一为１／４πμ０＊．还克服了分子电流观点的磁化强度Ｍ和磁荷观点的磁极化强度Ｊ不相等的缺点．而且使公式与Ｍ＝ｘｍＨ变成Ｐ＝ｘ Ｅ与Ｍ＝Ｂ，不仅形式对称，物理意义也对称．     

电地内阻测试方法的改进

电地内阻测试方法的改进李舒晨（渭南师范专科学校７１４０００）电池内阻测试方法，通常有短路电流法和加载降压法．前者测试原理如图１示．Ｕ。和厂分别为电池开路电压和内阻，Ａ为直流电流表，其内阻力ｒ。如图连接后，电流表读数即为电路中电流人，可由ｒ＝Ｕｓ／Ｉ０...     

电容器一极板为何常常接地

在静电场的教学中，我们经常碰到平行板电容器一极板接地的情境．老师解释时一般只是说“为了让接地极板保持和大地一样的零电势”，学生对此仍然比较困惑．原来，一方面我们能取大地的电势为零，且凡接地的导体电势皆为零，是缘于地球可以看作一个极大的（对通常的带电体来说是无限大的）导体球，     

一种获得低压三相交流电的简易方法

提出一种用单相交流电获得低压三相交流电的简易方法，根据基尔霍夫定律用复数法解释了工作原理，并导出了实际电路中元件参数的计算公式。     

电位移矢量D在什么情况下只与自由电荷分布有关

本文从静电场的场方程组出发，导出了Ｄ在均匀介质中仅与自由电荷分布有关；在非均匀介质中只有当电荷及其周围介质匹配得Ｄ有某种明显的对称性时，Ｄ才能仅与自由电荷有关．     

负Kelvin温度

通常热力学温度总是正的，但根据能量分布的Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程，可论证负温度的存在，若系统中发生粒子数反转，即可实现负温度；从热力学第二定律出发，当斜率时，则有负温度发生．本文以确定系统有序程度的热力学量——熵，阐述负温度的性质．负温度系统是真正的高能量系统，负绝对零度、正绝对零度都是无法实现的．本文给出实现负温度的条件并给出具体的负温度系统．在负温度下，热力学定律有的仍然适用，有的要修改，有的要扩充．最后指出负Ｋｅｌｖｉｎ温度的实现是对Ｋｅｌｖｉｎ温度定义的延拓．     

答关于测力计的几个问题

把一条绳子的两端拉紧时,绳子上每相邻两部分间都有着一对作用力和反作用力,称为绳子的张力。如果绳子是不能伸长的而且绳子的质量可以忽略不计,那么对绳子的每个部分由牛顿第二定律得到: T-T=ma=0 (∵m=0),即得 T=T.如图1所示: 如果把绳子剪开将测力计系在绳子中间,则测力计的读数便可以看成是张力T的量值。下面再结合一些读者来问,具体地说明有关问题。 1.用圆环把测力计系于墙上的钉子上,而在测力计另一端的钩子系一条绳子,当男孩A拉绳时,测力计指示的读数是42千克重。它的意义是什么? 如我们以F代表男孩A作用到绳子上的力,且我们已经知道测力计的读数可以看成是绳的张力T的量值;由于此时绳子不能伸长,且F和T处于平衡状态,则很容易得到:     

静电场描迹仪的改进

静电场的描绘是各大专院校普遍开设的物理实验．一般均采用QE—2型静电场描述仪．其原理是用稳恒电流场的电压模拟静电场的电势分布．其不足之处的改进常见各刊．但仍存在一定的缺陷．（l）靠逐渐逼近的方法寻找等位点，探针应在电极架的下层板上做平面运动、寻找速度慢．（2）实验时由于弹簧片的形变等原因，无法保证上下探针处于一条轴线上．给实验的结果带来较大的误差．针对以上两点，我们在实验时对＊E—2型静电场描述仪做了改进（整个装置如图所示），经多次使用效果很好．（l）将上下两层的电极架改为电极板和载纸板放在同一个平面…